3 バネの振動 共振...sir isaac newton t 時刻 hookeの法則...

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3 バネの振動(共振) 3.1 物理法則 3.2 外力なし・抵抗なしのケース 3.3 外力なし・抵抗ありのケース 3.4 外力あり・抵抗なしのケース 3.5 総括 担当: 網谷 泰治

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Page 1: 3 バネの振動 共振...Sir Isaac Newton t 時刻 Hookeの法則 ばねなどのもつ弾性力は変形量 u に比例する. 自然な長さ u −Tu 弾性力= −Tu T バネ定数

3 バネの振動(共振)

3.1 物理法則3.2 外力なし・抵抗なしのケース3.3 外力なし・抵抗ありのケース3.4 外力あり・抵抗なしのケース3.5 総括

担当: 網谷 泰治

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古典力学 運動の第二法則3.1

m

F

a加速度

質量

F = ma ⇐⇒ F = mv

⇐⇒ F = mu

(v = dv/dt)

(u = d2u/dt2)

v u速度 変位

Sir Isaac Newton

t 時刻

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Hookeの法則

ばねなどのもつ弾性力は変形量  に比例する.u

u自然な長さ

−Tu

弾性力 = −Tu

T バネ定数

正の向き

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3.2 外力なし・抵抗なしのケース

mu = −Tu

仮定:振動を引き起こす外的な力なし   空気や接地面の摩擦による抵抗なし

数式による定式化

u + (T/m)u = 0

変形

(オメガ2乗)とおく.ω2

⇐⇒ u + ω2u = 0

単振動

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固有振動数

u自然な長さ

−TuT バネ定数

正の向き

m

ω =�

T

m

質量

固有振動数は  に関して不変な量で,

おもりとバネによってのみ定まる量u

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例題7. 次の微分方程式を解け.

u + ω2u = 0

x2 + ω2 = 0 ⇐⇒ (x + iω)(x− iω) = 0

⇐⇒ x = ±iω

それゆえ, p.21例題5と同様にして(虚数解)

u(t) = A cos ωt + B sinωt

=�

A2 + B2 cos(ωt + α)

初期条件で定まる

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u(t) = A cos ωt + B sinωt

=�

A2 + B2 cos(ωt + α) のグラフ

振幅が一定となる運動が周期的に繰り返される.

振幅

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u

−Tu

正の向き

3.3 外力なし・抵抗ありのケース

−Ku

数式による定式化

mu = −Tu−Ku

変形 u + ku + ω2u = 0

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例題8. 次の微分方程式を解け.

u + ku + ω2u = 0ただし, k = ω = 1 とする.

付随する2次方程式を解く.

x2 + x + 1 = 0 ⇐⇒ x = (−1±√

3i)/2

x = α± βi

=⇒ u(t) = eαt(A cos βt + B sinβt)

キーポイントは

(虚数解)

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よって, 解はu(t) = e−(1/2)t(A cos(

√3/2)t + B sin(

√3/2)t)

振幅が周期的に小さくなり0に収束する運動

グラフは

減衰

�A2 + B2e−(1/2)t

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u

−Tu

正の向き

3.4 外力あり・抵抗なしのケース

数式による定式化

変形

F cos ϕt

mu = −Tu + F cos ϕt

u + ω2u = f cos ϕt

ϕ 強制振動数(ファイ)

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u + ω2u = f cos ϕt を解く.

u + ω2u = の一般解

u + ω2u = 0

u + ω2u = の特殊解

の一般解=

+

既知のもの

求めたいもの

微分が線形であることのおかげ

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ϕ = ωϕ �= ω

u + ω2u = f cos ϕt の特殊解

u(t) =f

ω2 − ϕ2cos ϕt

(I) のとき (II) のとき

ゆえに, 一般解は�

A2 + B2 cos(ωt + α) + u(t)

u(t) =f

2ωt sinωt

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(I) ϕ �= ω のとき

u(t) =�

A2 + B2 cos(ωt + α) +f

ω2 − ϕ2cos ϕt

u(t) =√

2 cos(t− 45◦) + cos 2t

振幅が一定ではないが, 減衰せず周期的な運動

強制振動数 固有振動数�=

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u(t) =�

A2 + B2 cos(ωt + α) +f

2ωt sinωt

ϕ = ω(II) のとき

共振

振幅が周期的に増大して, 発散する運動!

強制振動数 固有振動数=

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共振(共鳴)とは,

3.5 総括

外力による強制振動数と固有振動数が一致するときに引き起こされる現象である.

共鳴が災害となったと考えられている事例(1) ブロートン吊り橋(Manchester, 1831)

(1I) タコマ橋(Washington, 1940)

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技術者や科学者は, 共振の現象を警戒しなくてはならない.

建築物の安全性の観点から,

建築物の構造を検証する際には,

固有振動数の計算することが必要である.

一方で, 共振を上手く利用すれば, エネルギーを効果的に得ることができる. 未来の君たちに期待する!

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[1] デヴィッド バージェス・モラグ ホリー著(垣田高夫・大町比佐栄 訳), 微分方程式で数学モデルを作ろう, 日本評論社, 1990年

[2] 飽本一裕著, 今日から使える微分方程式, 講談社,

2006年

参考文献

[b] 矢作由美作, 関数のグラフ(Mathematicaを使用),

2014年

[a] Godfrey Kneller作, Isaac Newtonの肖像画, 1689年図・グラフ

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THANK YOU!