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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
Sérgio Antenor de Carvalho 1
1 Departamento de Engenharia de TeleinformáticaCentro de Tecnologia
Universidade Federal do Ceará
2010
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Tópicos
1 Introdução
2 Lei de Coulomb
3 Sumário
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Tópicos
1 Introdução
2 Lei de Coulomb
3 Sumário
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
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IntroduçãoLei de Coulomb
SumárioObjetivos
Objetivos
estudo da força elétrica entre cargasdenição e aplicação do conceito de campo elétricométodo para esboço de campos
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
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IntroduçãoLei de Coulomb
SumárioObjetivos
Objetivos
estudo da força elétrica entre cargasdenição e aplicação do conceito de campo elétricométodo para esboço de campos
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
I d ã
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Introdução
documentos de cerca de 600 a.C mostram evidências doconhecimento de eletricidade estáticaos gregos esfregavam pequenos pedaços de âmbar eobservavam como ele atrai pedaços de penugemDr. Gilbert, físico de Sua Majestade a Rainha da Inglaterrafoi o primeiro a realizar um trabalho experimental com ofenômeno
em 1600 estabeleceu que vidro, enxofre, âmbar e outrosmateriais atraíampalha, todos os metais, madeira, folhas, pedras, terra, águae óleo
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
Introdução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Introdução
documentos de cerca de 600 a.C mostram evidências doconhecimento de eletricidade estáticaos gregos esfregavam pequenos pedaços de âmbar eobservavam como ele atrai pedaços de penugemDr. Gilbert, físico de Sua Majestade a Rainha da Inglaterrafoi o primeiro a realizar um trabalho experimental com ofenômeno
em 1600 estabeleceu que vidro, enxofre, âmbar e outrosmateriais atraíampalha, todos os metais, madeira, folhas, pedras, terra, águae óleo
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
Introdução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Introdução
documentos de cerca de 600 a.C mostram evidências doconhecimento de eletricidade estáticaos gregos esfregavam pequenos pedaços de âmbar eobservavam como ele atrai pedaços de penugemDr. Gilbert, físico de Sua Majestade a Rainha da Inglaterrafoi o primeiro a realizar um trabalho experimental com ofenômeno
em 1600 estabeleceu que vidro, enxofre, âmbar e outrosmateriais atraíampalha, todos os metais, madeira, folhas, pedras, terra, águae óleo
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Introdução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Introdução
documentos de cerca de 600 a.C mostram evidências doconhecimento de eletricidade estáticaos gregos esfregavam pequenos pedaços de âmbar eobservavam como ele atrai pedaços de penugemDr. Gilbert, físico de Sua Majestade a Rainha da Inglaterrafoi o primeiro a realizar um trabalho experimental com ofenômeno
em 1600 estabeleceu que vidro, enxofre, âmbar e outrosmateriais atraíampalha, todos os metais, madeira, folhas, pedras, terra, águae óleo
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Introdução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Introdução
documentos de cerca de 600 a.C mostram evidências doconhecimento de eletricidade estáticaos gregos esfregavam pequenos pedaços de âmbar eobservavam como ele atrai pedaços de penugemDr. Gilbert, físico de Sua Majestade a Rainha da Inglaterrafoi o primeiro a realizar um trabalho experimental com ofenômeno
em 1600 estabeleceu que vidro, enxofre, âmbar e outrosmateriais atraíampalha, todos os metais, madeira, folhas, pedras, terra, águae óleo
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
I d ãIntrodução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
çLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
o coronel Charles Coulomb da área de engenharia do
exército francesrealiza uma série de experimentos para determinarquantitativamente a força exercida entre dois objetoscarregados eletricamenteusa uma balança de torção inventada por ele
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
I t d ãIntrodução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
çLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
o coronel Charles Coulomb da área de engenharia do
exército francesrealiza uma série de experimentos para determinarquantitativamente a força exercida entre dois objetoscarregados eletricamenteusa uma balança de torção inventada por ele
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoIntrodução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
o coronel Charles Coulomb da área de engenharia do
exército francesrealiza uma série de experimentos para determinarquantitativamente a força exercida entre dois objetoscarregados eletricamenteusa uma balança de torção inventada por ele
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoIntrodução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Balança de Torção de Coulomb
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoIntrodução
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
Coulomb estabeleceu experimentalmente que
F = k q 1 q 2R 2
onde q 1 e q 2 são quantidades positivas ou negativas decargasR é a distânciaentre os objetos
k é a constante deproporcionalidade
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoIntrodução
d l b l
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
Coulomb estabeleceu experimentalmente que
F = k q 1 q 2R 2
onde q 1 e q 2 são quantidades positivas ou negativas decargasR é a distânciaentre os objetos
k é a constante deproporcionalidade
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
Introdução IntroduçãoL i d C l b E i t l
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çLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
Coulomb estabeleceu experimentalmente que
F = k q 1 q 2R 2
onde q 1 e q 2 são quantidades positivas ou negativas decargasR é a distânciaentre os objetos
k é a constante deproporcionalidade
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Introdução IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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çLei de Coulomb
Sumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
Coulomb estabeleceu experimentalmente que
F = k q 1 q 2R 2
onde q 1 e q 2 são quantidades positivas ou negativas decargasR é a distânciaentre os objetos
k é a constante deproporcionalidade
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Introdução IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb Experimental
Coulomb estabeleceu experimentalmente que
F = k q 1 q 2R 2
onde q 1 e q 2 são quantidades positivas ou negativas decargasR é a distânciaentre os objetos
k é a constante deproporcionalidade
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
Introdução IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
para ajuste dimensional da equaçãoa esquerda da equação temos força e a direita temoscarga elétrica e distância
no Sistema Internacional de Unidades ( SI) temosa carga q é medida em Coulombs ( C)a distância R é dada em metros ( m )a força F deve estar em newtons ( N)
F = k q 1 q 2R 2
para isto a constante k é escrita como
k =1
4 π ε0
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Introdução IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
para ajuste dimensional da equaçãoa esquerda da equação temos força e a direita temoscarga elétrica e distância
no Sistema Internacional de Unidades ( SI) temosa carga q é medida em Coulombs ( C)a distância R é dada em metros ( m )a força F deve estar em newtons ( N)
F = k q 1 q 2R 2
para isto a constante k é escrita como
k =1
4 π ε0
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IntroduçãoL i d C l b
IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
pLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
para ajuste dimensional da equaçãoa esquerda da equação temos força e a direita temoscarga elétrica e distância
no Sistema Internacional de Unidades ( SI) temosa carga q é medida em Coulombs ( C)a distância R é dada em metros ( m )a força F deve estar em newtons ( N)
F = k q 1 q 2R 2
para isto a constante k é escrita como
k =1
4 π ε0
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IntroduçãoL i d C l b
IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
pLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
para ajuste dimensional da equaçãoa esquerda da equação temos força e a direita temoscarga elétrica e distância
no Sistema Internacional de Unidades ( SI) temosa carga q é medida em Coulombs ( C)a distância R é dada em metros ( m )a força F deve estar em newtons ( N)
F = k q 1 q 2R 2
para isto a constante k é escrita como
k =1
4 π ε0
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IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
para ajuste dimensional da equaçãoa esquerda da equação temos força e a direita temoscarga elétrica e distância
no Sistema Internacional de Unidades ( SI) temosa carga q é medida em Coulombs ( C)a distância R é dada em metros ( m )a força F deve estar em newtons ( N)
F = k q 1 q 2R 2
para isto a constante k é escrita como
k =1
4 π ε0
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IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
k =1
4 π ε0
o fator 4 π aparece no denominador da Lei de Coulombpara não aparecer em outras equaçõesa nova constante ε0 é denominada permissividade doespaço livresua unidade é farads por metro, sua magnitude é
ε0 = 8, 854 × 10− 12 =
136 π
10− 9 (F / m )
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
k =1
4 π ε0
o fator 4 π aparece no denominador da Lei de Coulombpara não aparecer em outras equaçõesa nova constante ε0 é denominada permissividade doespaço livresua unidade é farads por metro, sua magnitude é
ε0 = 8, 854 × 10− 12 =
136 π
10− 9 (F / m )
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IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb Experimental
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Lei de CoulombSumário
Lei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
k =1
4 π ε0
o fator 4 π aparece no denominador da Lei de Coulombpara não aparecer em outras equaçõesa nova constante ε0 é denominada permissividade doespaço livresua unidade é farads por metro, sua magnitude é
ε0 = 8, 854 × 10− 12 =
136 π
10− 9 (F / m )
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalL i d C l b F V i l
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SumárioLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Constante de Proporcionalidade k
k =1
4 π ε0
o fator 4 π aparece no denominador da Lei de Coulombpara não aparecer em outras equaçõesa nova constante ε0 é denominada permissividade doespaço livresua unidade é farads por metro, sua magnitude é
ε0 = 8, 854 × 10− 12 =
136 π
10− 9 (F / m )
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IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Permissividade do espaço livre ε 0
a constante ε0 não é adimensional a Lei de Coulombmostra que
ε0 = q 1 q 24 π F R 2
em unidades temos
farads / m =Coulomb Coulomb
Newton metro metro farads = Coulomb 2 / Newton metro
F = C 2 / N m
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Permissividade do espaço livre ε 0
a constante ε0 não é adimensional a Lei de Coulombmostra que
ε0 = q 1 q 24 π F R 2
em unidades temos
farads / m =Coulomb Coulomb
Newton metro metro farads = Coulomb 2 / Newton metro
F = C 2 / N m
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Permissividade do espaço livre ε 0
a constante ε0 não é adimensional a Lei de Coulombmostra que
ε0 = q 1 q 24 π F R 2
em unidades temos
farads / m =Coulomb Coulomb
Newton metro metro farads = Coulomb 2 / Newton metro
F = C 2 / N m
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IntroduçãoLei de Coulomb
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Permissividade do espaço livre ε 0
a constante ε0 não é adimensional a Lei de Coulombmostra que
ε0 = q 1 q 24 π F R 2
em unidades temos
farads / m =Coulomb Coulomb
Newton metro metro farads = Coulomb 2 / Newton metro
F = C 2 / N m
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IntroduçãoLei de Coulomb
S á i
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioPropriedades da Lei de Coulomb
Permissividade do espaço livre ε 0
a constante ε0 não é adimensional a Lei de Coulombmostra que
ε0 = q 1 q 24 π F R 2
em unidades temos
farads / m =Coulomb Coulomb
Newton metro metro farads = Coulomb 2 / Newton metro
F = C 2 / N m
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S á i
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SumárioPropriedades da Lei de Coulomb
Sistema Internacional de Unidades SI
foi adotado pela XI Conferência Geral de Pesos e Medidasem Paris em 1960é o sistema adotado no Brasilsuas unidade fundamentais, que denem as outras, são
metro (m) - unidade fundamental de comprimentoKelvin (K) - unidade fundamental de temperaturaquilograma (Kg) - unidade fundamental de massasegundo (s) - unidade fundamental de tempocandela - unidade fundamental de intensidade luminosaampère (A) - unidade fundamental de corrente
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioPropriedades da Lei de Coulomb
Sistema Internacional de Unidades SI
foi adotado pela XI Conferência Geral de Pesos e Medidasem Paris em 1960é o sistema adotado no Brasilsuas unidade fundamentais, que denem as outras, são
metro (m) - unidade fundamental de comprimentoKelvin (K) - unidade fundamental de temperaturaquilograma (Kg) - unidade fundamental de massasegundo (s) - unidade fundamental de tempocandela - unidade fundamental de intensidade luminosaampère (A) - unidade fundamental de corrente
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Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma Vetorial
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SumárioPropriedades da Lei de Coulomb
Sistema Internacional de Unidades SI
foi adotado pela XI Conferência Geral de Pesos e Medidasem Paris em 1960é o sistema adotado no Brasilsuas unidade fundamentais, que denem as outras, são
metro (m) - unidade fundamental de comprimentoKelvin (K) - unidade fundamental de temperaturaquilograma (Kg) - unidade fundamental de massasegundo (s) - unidade fundamental de tempocandela - unidade fundamental de intensidade luminosaampère (A) - unidade fundamental de corrente
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Sumário
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SumárioPropriedades da Lei de Coulomb
Sistema Internacional de Unidades SI
foi adotado pela XI Conferência Geral de Pesos e Medidasem Paris em 1960é o sistema adotado no Brasilsuas unidade fundamentais, que denem as outras, são
metro (m) - unidade fundamental de comprimentoKelvin (K) - unidade fundamental de temperaturaquilograma (Kg) - unidade fundamental de massasegundo (s) - unidade fundamental de tempocandela - unidade fundamental de intensidade luminosaampère (A) - unidade fundamental de corrente
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SumárioPropriedades da Lei de Coulomb
Sistema Internacional de Unidades SI
foi adotado pela XI Conferência Geral de Pesos e Medidasem Paris em 1960é o sistema adotado no Brasilsuas unidade fundamentais, que denem as outras, são
metro (m) - unidade fundamental de comprimentoKelvin (K) - unidade fundamental de temperaturaquilograma (Kg) - unidade fundamental de massasegundo (s) - unidade fundamental de tempocandela - unidade fundamental de intensidade luminosaampère (A) - unidade fundamental de corrente
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialP i d d d L i d C l b
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Propriedades da Lei de Coulomb
Sistema Internacional de Unidades SI
foi adotado pela XI Conferência Geral de Pesos e Medidasem Paris em 1960é o sistema adotado no Brasilsuas unidade fundamentais, que denem as outras, são
metro (m) - unidade fundamental de comprimentoKelvin (K) - unidade fundamental de temperaturaquilograma (Kg) - unidade fundamental de massasegundo (s) - unidade fundamental de tempocandela - unidade fundamental de intensidade luminosaampère (A) - unidade fundamental de corrente
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Propriedades da Lei de Coulomb
Lei de Coulomb na Forma Vetorial
forma vetorial da Lei de Coulomb F 2 = q 1 q 24 π ε0 R 212
a R 12
repulsiva para cargas de mesmo sinalatrativa para cargas de sinais contráriosa força atua ao longo da linha que une as duas cargas
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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op edades da e de Cou o b
Lei de Coulomb na Forma Vetorial
forma vetorial da Lei de Coulomb F 2 = q 1 q 24 π ε0 R 212 a R 12
repulsiva para cargas de mesmo sinalatrativa para cargas de sinais contráriosa força atua ao longo da linha que une as duas cargas
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IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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p
Lei de Coulomb na Forma Vetorial
forma vetorial da Lei de Coulomb F 2 = q 1 q 24 π ε0 R 212 a R 12
repulsiva para cargas de mesmo sinalatrativa para cargas de sinais contráriosa força atua ao longo da linha que une as duas cargas
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Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb na Forma Vetorial
forma vetorial da Lei de Coulomb F 2 = q 1 q 24 π ε0 R 212 a R 12
repulsiva para cargas de mesmo sinalatrativa para cargas de sinais contráriosa força atua ao longo da linha que une as duas cargas
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IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas, uma de 3 × 10−
4 C noponto P (1; 2; 3) e a outra de − 10 − 4 C no ponto Q (2; 0; 5).Determine a força exercida na carga do ponto P .
Solução: F 2 =
q 1 q 24 π ε0 R 212
a R 12
q 1 = 3 × 10− 4 C , q 2 = − 10
− 4 C
R 12 = ( 1 − 2) a x + ( 2 − 0) a y + ( 3 − 5) a z
a R 12 =− a x + 2 a y − 2 a z
3
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas, uma de 3 × 10−
4 C noponto P (1; 2; 3) e a outra de − 10 − 4 C no ponto Q (2; 0; 5).Determine a força exercida na carga do ponto P .
Solução: F 2 =
q 1 q 24 π ε0 R 212
a R 12
q 1 = 3 × 10− 4 C , q 2 = − 10
− 4 C
R 12 = ( 1 − 2) a x + ( 2 − 0) a y + ( 3 − 5) a z
a R 12 =− a x + 2 a y − 2 a z
3
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Sumário
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas, uma de 3 × 10−
4 C noponto P (1; 2; 3) e a outra de − 10 − 4 C no ponto Q (2; 0; 5).Determine a força exercida na carga do ponto P .
Solução: F 2 =
q 1 q 24 π ε0 R 212
a R 12
q 1 = 3 × 10− 4 C , q 2 = − 10
− 4 C
R 12 = ( 1 − 2) a x + ( 2 − 0) a y + ( 3 − 5) a z
a R 12 =− a x + 2 a y − 2 a z
3
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas, uma de 3 × 10−
4 C noponto P (1; 2; 3) e a outra de − 10 − 4 C no ponto Q (2; 0; 5).Determine a força exercida na carga do ponto P .
Solução: F 2 =
q 1 q 24 π ε0 R 212
a R 12
q 1 = 3 × 10− 4 C , q 2 = − 10
− 4 C
R 12 = ( 1 − 2) a x + ( 2 − 0) a y + ( 3 − 5) a z
a R 12 =− a x + 2 a y − 2 a z
3
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IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas, uma de 3 × 10−
4 C noponto P (1; 2; 3) e a outra de − 10 − 4 C no ponto Q (2; 0; 5).Determine a força exercida na carga do ponto P .
Solução: F 2 =
q 1 q 24 π ε0 R 212
a R 12
q 1 = 3 × 10− 4 C , q 2 = − 10
− 4 C
R 12 = ( 1 − 2) a x + ( 2 − 0) a y + ( 3 − 5) a z
a R 12 =− a x + 2 a y − 2 a z
3
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas, uma de 3 × 10−
4 C noponto P (1; 2; 3) e a outra de − 10 − 4 C no ponto Q (2; 0; 5).Determine a força exercida na carga do ponto P .
Solução:
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12
q 1 = 3 × 10− 4 C , q 2 = − 10
− 4 C
R 12 = ( 1 − 2) a x + ( 2 − 0) a y + ( 3 − 5) a z
a R 12 =− a x + 2 a y − 2 a z
3
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas,uma de 3 × 10 − 4 C no ponto P (1; 2; 3)e a outra de − 10 − 4 C no pontoQ (2; 0; 5). Determine a força exercidana carga do ponto P .Solução:
F p =3 × 10 − 4 (− 10 − 4)
4 π (1/ 36 π) 10− 9
9
− a x + 2 a y − 2 a z
3= − 10 (− a x + 2 a y − 2 a z ) N
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Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb na Forma Vetorialexemplo de aplicação n o 1
No espaço livre temos duas cargas,uma de 3 × 10 − 4 C no ponto P (1; 2; 3)e a outra de − 10 − 4 C no pontoQ (2; 0; 5). Determine a força exercidana carga do ponto P .Solução:
F p =3 × 10 − 4 (− 10 − 4)
4 π (1/ 36 π) 10− 9
9
− a x + 2 a y − 2 a z
3= − 10 (− a x + 2 a y − 2 a z ) N
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Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Propriedades da Lei de Coulomba força dada pela lei de Coulomb é uma força mútua
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12 F 1 =
q 2 q 14 π ε0 R 221
a R 21 F 1 = − F 2
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
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Propriedades da Lei de Coulomb
a lei de Coulomb é linear
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12
q 1 → F 2 em q 2 , n q 1 → n F 2 em q 2
q 1 → F 12 em q 2 e q 3 → F 32 em q 2 então(q 1 + q 3) → F 2 = F 12 + F 13 em q 2
esta última propriedade da origem ao Princípio daSuperposição
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IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
i d d d i d C l b
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Propriedades da Lei de Coulomb
a lei de Coulomb é linear
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12
q 1 → F 2 em q 2 , n q 1 → n F 2 em q 2
q 1 → F 12 em q 2 e q 3 → F 32 em q 2 então(q 1 + q 3) → F 2 = F 12 + F 13 em q 2
esta última propriedade da origem ao Princípio daSuperposição
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
P i d d d L i d C l b
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Propriedades da Lei de Coulomb
a lei de Coulomb é linear
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12
q 1 → F 2 em q 2 , n q 1 → n F 2 em q 2
q 1 → F 12 em q 2 e q 3 → F 32 em q 2 então(q 1 + q 3) → F 2 = F 12 + F 13 em q 2
esta última propriedade da origem ao Princípio daSuperposição
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
P i d d d L i d C l b
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Propriedades da Lei de Coulomb
a lei de Coulomb é linear
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12
q 1 → F 2 em q 2 , n q 1 → n F 2 em q 2
q 1 → F 12 em q 2 e q 3 → F 32 em q 2 então(q 1 + q 3) → F 2 = F 12 + F 13 em q 2
esta última propriedade da origem ao Princípio daSuperposição
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
P i d d d L i d C l b
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Propriedades da Lei de Coulomb
a lei de Coulomb é linear
F 2 =q 1 q 2
4 π ε0 R 212
a R 12
q 1 → F 2 em q 2 , n q 1 → n F 2 em q 2
q 1 → F 12 em q 2 e q 3 → F 32 em q 2 então(q 1 + q 3) → F 2 = F 12 + F 13 em q 2
esta última propriedade da origem ao Princípio daSuperposição
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de Coulomb
Sumário
IntroduçãoLei de Coulomb ExperimentalLei de Coulomb na Forma VetorialPropriedades da Lei de Coulomb
Princípio da Superposição
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Princípio da Superposiçãopermite considerar os efeitos das fontes separadamentefacilita a análise dos problemas
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
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IntroduçãoLei de CoulombSumário
Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb
fornece a lei de interação entre as cargas elétricaslei escrita na forma de uma equação vetorial
F 2 =q
1q
24 π ε0 R 212
a R 12
é uma lei que atende as condições de linearidade
Princípio da Superposiçãotem a característica de uma ação a distância
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial
IntroduçãoLei de CoulombSumário
Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb
fornece a lei de interação entre as cargas elétricaslei escrita na forma de uma equação vetorial
F 2 =q
1q
24 π ε0 R 212
a R 12
é uma lei que atende as condições de linearidade
Princípio da Superposiçãotem a característica de uma ação a distância
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IntroduçãoLei de CoulombSumário
Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb
fornece a lei de interação entre as cargas elétricaslei escrita na forma de uma equação vetorial
F 2 =q
1q
24 π ε0 R 212
a R 12
é uma lei que atende as condições de linearidade
Princípio da Superposiçãotem a característica de uma ação a distância
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IntroduçãoLei de CoulombSumário
Lei de Coulomb
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Lei de Coulomb
fornece a lei de interação entre as cargas elétricaslei escrita na forma de uma equação vetorial
F 2 =q
1q
24 π ε0 R 212
a R 12
é uma lei que atende as condições de linearidade
Princípio da Superposiçãotem a característica de uma ação a distância
Carvalho Lei de Coulomb e Campo Elétrico Vetorial