lecciones del curso de modelaciÓn matemÁtica y...
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LECCIONES DEL
CURSO DE MODELACIÓN
MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS DE
CIENCIAS DE LA TIERRA
Y DE
CIENCIA E INGENIERÍA DE LA
COMPUTACIÓN
UNAM
AUTOR:
ISMAEL HERRERA REVILLA 1
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Basado en el Libro
‘‘Mathematical Modeling in
Science and Engineering:
An Axiomatic Approach’’ Por
Ismael Herrera y George F. Pinder
2
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3
John Wiley
2012
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LECCIÓN 3
4
MODELOS CLÁSICOS
DE LA
FÍSICA MACROSCÓPICA
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CARACTERÍSTICAS GENERALES
● La teoría que se va a desarrollar es una teoría
unificada de sólidos y fluidos;
●Ella constituye la mecánica clásica de medios
continuos;
● Todos los sistemas de la mecánica clásica de
medios continuos son de una fase;
● Esta teoría se basa en cinco propiedades extensivas.
5
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6
EL MODELO GENERAL DE LOS
SISTEMAS DE UNA FASE
CONDICIONES DE BALANCE
EN TÉRMINOS DE LAS PROPIEDADES
INTENSIVAS
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7
RECUERDE
CARACTERÍSTICAS DE LOS SISTEMAS DE UNA FASE
Los modelos continuos de una fase satisfacen la
siguiente hipótesis: "En cada punto del espacio físico, hay
una y sól
o una partícula material"
Un cuerpo material es un conjunto de partículas que en
cada instante ocupa un dominio en el sentido matemático
del espacio físico. En cada dominio del espacío físico hay
un cu
erpo material, y sólo uno
Se usa la notación para el cuerpo material, el cual en el
tiempo ocupa el dominio B del espacio físicot t
B
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8
1
:
,..., N
Cada sistema de una fase está
caracterizado por
Una familia de propiedades
intensivas
CARACTERIZACIÓN DE LOS MODELOS
DE UNA FASE DE LA
FÍSICA MACROSCÓPICA
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9
EL MODELO BÁSICO DE LA
FÍSICA MACROSCÓPICA
DE UNA FASE
El ‘modelo matemático básico’ del
sistema está constituido por el sistema
de ecuaciones diferenciales parciales (y
de saltos) que se obtiene al aplicar la
ecuación general de balance, expresada
en términos de la propiedad intensiva
asociada, a cada uno de los miembros de
la familia de propiedades extensivas
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10
, 1,...,
, 1,...,
OBSERVACIÓN. Para sistemas de una fase sólo
hay una velocidad de
Las "ecuaciones diferenciales"
g Nt
y las "condiciones de salto"
n g N
v
v v
las partículas
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MODELOS CLÁSICOS DE LA
FÍSICA MACROSCÓPICA:
Teoría unificada de sólidos y fluidos
11
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PROPIEDADES
EXTENSIVAS DE LA
MECÁNICA CLÁSICA
●Masa
●Momento lineal
●Momento angular
●Energía cinética
●Energía interna
12
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FAMILIA DE PROPIEDADES
EXTENSIVAS
13
B t
212
Masa: ,
Momento lineal:
Momento angular:
Energía cinética:
Energía interna:
B t
a
B t
C
B t
I
B t
M t x t d x
t x,t x,t d x
t x d x
E t d x
E t Ed x
M
M
v
v
v
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FAMILIA DE PROPIEDADES
INTENSIVAS
14
21
2
Densidad: ,
Densidad de momento lineal:
Densidad de momento angular:
Densidad de energía cinética:
Densidad de energía interna:
x t
x,t x,t
x
U
v
v
v
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15
RECORDATORIO
ECUACIONES DE BALANCE
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16
E
dE+
B t
B t B t
t dx
t gdx ndxdt
t gt
v
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17
LA MASA
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18
,
, ,
B t
M t x t d x
x t x t
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PRINCIPIO FÍSICO:
CONSERVACIÓN DE MASA
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20
LUEGO
ASÍ QUE
, , 0
, 0 y , 0
0
B tB t
dMt g x t dx x t ndx
dt
g x t x t
t
LOS CUERPOS CONSERVAN LA MASA EN SU MOVIMIENTO
v
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21
MOMENTO LINEAL
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EL PRINCIPIO FÍSICO
QUE GOBIERNA EL
BALANCE DE MOMENTO LINEAL
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2A LEY DE NEWTON GENERALIZADA
La rapidez de cambio del momento
lineal de un cuerpo es igual a la
fuerza total que se ejerce sobre el
cuerpo
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24
NOMENCLATURA.
LA SEGUNDA LEY DE NEWTON
, ,B t B t
g fuerza por unidad de volumen
q fuerza por unidad de superficie
q Tracciones T (tractions)
g fuerzas de cuerpo (body forces)
dt x t dx q x t dx
dtg
M
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LAS TRACCIONES
Y
LA MATRIZ DE ESFUERZOS
25
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26
1 2 3
1 2 3 1 2 3
1 2 3
, .
, , . = , .
=
Donde , ,
2a LEY DE NEWTON POR COMPONENTES
, , iii i i
B t B t B t B t
ii i
i i i i
n
g g g g
q T q q q q T T T
T q n
qd
t dx x t dx dx dx i=1,2,3dt
g g
M
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27
11 12 13 11 12 13
21 22 23 21 22 23
31 32 33 31 32 33
1
Defina la matriz de esfuerzos
Entonces las ecuaciones :
= ,
son equivalentes a la ecuación matricial
iiT n i = 1,2,3
T
11 12 13 11 12 131 1
2 21 22 23 2 21 22 23 2
3 3 331 32 33 31 32 33
n n
T n n n
T n n
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28
Además escribiremos
, iii=1,2,3
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LAS FUERZAS DE CUERPO
29
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30
FUERZAS DE CUERPO
Frecuentemente se escribe
, , ,
En tal caso
ˆLa gravedad (aceleración de la gravedad)EJEMPLOS:
Fuerzas electromagnéticas
g x t x t b x t
fuerza de cuerpob
masa
b g
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31
ECUACIONES DIFERENCIALES
DE BALANCE
DE MOMENTO LINEAL
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Observación:
EL MOMENTO LINEAL ES UNA PROPIEDAD
VECTORIAL
Debido a ello las ecuaciones diferenciales de
balance se aplican componente por
componente
32
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33
1, 2,3
1,2,3
1, 2,3
iii i
i i
iii i ii
i j ijii
j j
+ = + g t
x,t x,t x,t , i
+ = + g = + b , it
o
+ = + b , it x x
v
v
vv v
v vv
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ECUACIONES DIFERENCIALES
DE MOMENTO LINEAL
34
Las ecuaciones diferenciales son
, 1, 2,3 ii ii
b it
vv v
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35
ECUACIONES DE MOMENTO LINEAL
REDUCIDAS POR CONSERVACIÓN DE MASA
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36
, 1, 2,3
Usando conservación de masa se reducen a
, 1, 2,3
De otra manera
, con
i ii i
i ii
iii
D
t Dt
D DDi
Dt Dt Dt
Db i
Dt
Db
Dt
v vv v v v
v vv v
v
v
1 2 3
1
1
, ,
O
, 1, 2,3
O
iji ij i
j j
b it x x
bt
v vv
vv v
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37
EJERCICIO: Demostrar que las ecuaciones
, 1, 2,3
, 1, 2,3
y
, 1, 2,3
Son equivalentes. Además, l
ii ii
ii ii
ii ii
b it
Db i
Dt
D Db i
Dt Dt
vv v
vv v
vv v
as anteriores son equivalentes a
cuando hay conservación de masa. Dé otras formas equivalenetes.
Db
Dt
bt
v
vv v
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ECUACIONES DE MOVIMIENTO PARA SÓLIDOS Y FLUIDOS
38
Ecuaciones Generales de Movimiento
Estados estacionarios :
1
Sistemas en reposo (equilibrio) :
Dg
Dt
b
b
v
v v
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Ecuación de Balance de
MOMENTO ANGULAR
39
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Balance de momento
angular
40
Momento angular: a
B t
a
B t B t
a
B t B t
t x d x
dt x b d x x Td x
dt
dt x b d x x nd x
dt
M
M
M
v
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La Ecuación de Balance del
MOMENTO ANGULAR
es equivalente a
LA SIMETRÍA DEL TENSOR DE
ESFUERZOS
41
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42
La ecuación de balance angular :
se satiface para todo cuerpo del sistema continuo,
si y sólo si (la demostración está en el libro),
a
B t B t
dt x b d x x nd x
dt
M
Es decir :
=
T
ij ji
![Page 43: LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y …mmc2.geofisica.unam.mx/cursos/mmst2017/InfoDocencia... · LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS](https://reader034.vdocument.in/reader034/viewer/2022043005/5f8c0ccc16e5ca68b47cbdb1/html5/thumbnails/43.jpg)
ENERGÍA
43
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UNA RELACIÓN IMPORTANTE
44
2 2
La ecuación
Implica
2
2
Su demostración queda como ejercicio
Dg
Dt
gt
v
v vv v v
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EL CONCEPTO DE TRABAJO
45
La diferencial del trabajo dado por una fuerza
es igual al producto interior de la fuerza por la
diferencial del desplazamiento. En lo que sigue :
W Trabajo
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46
El Trabajo, , dado por las fuerzas que actúan
en un cuerpo, satisface :
O sea
Así :
:
B t B t
B t
B t
W
dWb dx n dx
dt
dWb dx
dt
dWb dx
dt
v v
v v
v v v
![Page 47: LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y …mmc2.geofisica.unam.mx/cursos/mmst2017/InfoDocencia... · LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS](https://reader034.vdocument.in/reader034/viewer/2022043005/5f8c0ccc16e5ca68b47cbdb1/html5/thumbnails/47.jpg)
CONCEPTOS BÁSICOS
DE
ENERGÍA
47
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48
Los cuerpos contienen energía en varias formas.
Ellas son: energía cinética (también llamada
energía mecánica) y energía interna (también llamada
calor). Cuando el estado de los cuerpos evoluciona,
como cuando están en movimiento, hay intercambio
de estas dos formas de la energía, transformándose
una en la otra. Además, ambas formas de energía
constituyen propiedades extensivas; la "energía total"
es la suma de las dos.
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LAS DIVERSAS CLASES DE ENERGÍA
49
212
La energía cinética, la energía interna y la energía total se
definen respec
tivamente por:
K
B t
I
B t
K I
t d x
t Ud x
t t t
E v
E
E E E
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BALANCE DE ENERGÍA
CINÉTICA
50
![Page 51: LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y …mmc2.geofisica.unam.mx/cursos/mmst2017/InfoDocencia... · LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS](https://reader034.vdocument.in/reader034/viewer/2022043005/5f8c0ccc16e5ca68b47cbdb1/html5/thumbnails/51.jpg)
51
212
PROPIEDAD INTENSIVA ASOCIADA
A LA ENERGÍA CINÉTICA
Propiedad intensiva:
K
energía cinética
unidad de volumen v
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52
(Empírico)
El cambio de , es debido al trabajo dado por las
fuerzas que actúan en el cuerpo y la transformación
de energía interna en cinética :
K
K
B t
E
dEb dx n
dt
PRINCIPIO FÍSICO
v
O sea
K
IB t B t
KKI
B t
dx g dx
dE dWg dx
dt dt
v
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OBSERVACIÓN
53
2
2 2
El Teorema de Reynolds
con = 2, y la ecuación
2
2
implican
= :
K KK
B t
K
K
B t B t
dEt d x
dt t
bt
dE dWb dx dx
dt dt
v
v
v vv v v
v v v
![Page 54: LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y …mmc2.geofisica.unam.mx/cursos/mmst2017/InfoDocencia... · LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS](https://reader034.vdocument.in/reader034/viewer/2022043005/5f8c0ccc16e5ca68b47cbdb1/html5/thumbnails/54.jpg)
54
:K
IB t B t
g dx dx v
EQUIVALENTE MECÁNICO DEL CALOR
![Page 55: LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y …mmc2.geofisica.unam.mx/cursos/mmst2017/InfoDocencia... · LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS](https://reader034.vdocument.in/reader034/viewer/2022043005/5f8c0ccc16e5ca68b47cbdb1/html5/thumbnails/55.jpg)
BALANCE DE ENERGÍA
INTERNA
55
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LA ENERGÍA INTERNA
56
La energía interna, es una propiedad extensiva:
La propiedad intensiva asociada es:
Luego:
I
B t
I
t Ud x
energía internaU
unidad de volumen
E
energía interna
Uunidad de masa
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57
BALANCE DE ENERGÍA INTERNA
+
=
Usa
I
B t
I IIK K
B t B t B t
I
K
E t Ud x
dEt h g d x q nd x h q g d x
dt
U Uh q g U U
t t
v v
ndo
=0 que implica :
Se obtiene
:
I K I
K I Kg g g
DUh q
Dt
v
v
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58
RESUMEN
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59
MASA
0
MOMENTO LINEAL
MOMENTO ANGULAR
T
t
Db
Dt
v
v
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60
2
ENERGÍA
ENERGÍA CINÉTICA
1:
2
ENERGÍA INTERNA
:
ENERGÍA TOTAL
Db b
Dt
DUh q
Dt
vvv v v
v
2
1
2
EQUIVALENTE MECÁNICO DEL CALOR
:K
I
D DUb b h q
Dt Dt
g
vvv v
v
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CONCEPTOS BÁSICOS
DE
TERMODINÁMICA
61
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62
CONCEPTOS BÁSICOS DE TERMODINÁMICA 1
1 1 :
Caso en que la matriz de esfuerzos es presión pura, o estado isotrópico
de esfuerzos:
DUq h
Dt
v
:
Estado isotrópico de esfuerzos implica
ij ij
i i iij ij
j j i
p
p
p p px x x
v v vv v
1
DU pq h
Dt v
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63
2
1
CONCEPTOS BÁSICOS DE TERODINÁMICA 2
1Conservación de masa implica =
1
El volumen específico es: . Así:
1
D
Dt
DU p Dq h
Dt Dt
V
DU Dq h p
Dt
v
Cuando es adiabático: 0: y 0. Así:
0
V
Dt
q h
DU DVp
Dt Dt
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64
1
1
MODELO PARA EL TRANSPORTE DE CALOR
1
Procesos isobáricos: , . Ecuación para la tempertura.
Ejemplo:
DU Dp q h
Dt Dt
T U T
nRT
p
1 c
c and T
p
p H
TT q h
t
dUnR q k
dT
v
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65
MODELO PARA EL TRANSPORTE DE CALOR 2
c T
Caso Isotrópico
c T
Caso Isotrópico Homogéneo
p H
p H
TT k h
t
TT k h
t
y
v
v
c
Caso Isotrópico, Homogéneo y en reposo
c
H
p
H
p
T hT k T
t
T hk T
t
v