Recordando Termodinámica I

Bibliografia

A Modern Course in Statistical MechanicsL.E.Reichl

Statistical MechanicsK. Huang

Statistical MechanicsR.K.Pathria

Introduction to Modern Statistical MechanicsD.Chandler

Introduction to Phase Transitions and critical PhenomenaH. Eugene Stanley

precisión

)

A

B

reversible

Irreversible

lala

pared

Las particulas enla vecindad de lapared “sienten” elno balance de fuerzas

Al tomar una fotodel sistema a Tiempo t

VACIO

Fuerzas debidas al Gas

A B

Rango de interaccion del potencial

Pared que separaA los dos sistemas

Et=E1+E2+H12

H12=termino de interaccion entre los

dos sistemas

Al separarlos Et=E1+E2

pnVVE )(0

V0

Parámetro potencial

Numero de partículas sistema

Numero promedio devecinos de cada partículassin repetición.

La energia de interaccion puede ser estimada como

E~V0* numero de particulas*numero de pares de una particula

E~V0* *V*np

Esto vale para cada uno de los sistemas 1 y 2E1+E2 ~ V0* * (V1+V2)*np

Para la interface H12~V0* *V’*np

De donde H12/(E1+E2) = V’/(V1+V2)

Como V’~R02 rint y V~R0

3

Entonces H12/(E1+E2) va a 0 con R0 tendiendo a infinito

rint

Presion externaPgas

J

Sea

adWU

T1

T2

W

Q1 (+)

Q2 (-)

T1>T2

W

Q1

Q2

Si T1>T2

Q3

Otro posible arreglo seria el siguiente

Representa un cortocircuito termico

Podemos anular unade las fuentes!!!! Y tener Trabajo positivo….No es posible

A

B

Sea el siguiente ciclo

R1

R2

s

Q1 (+)

Q2 (-)

Q2’ (+)

Q02 (-)

Q1’ (-)

Q01 (+)

WR1

WR1

Ws

T1

T2

T0

(eliminamos T2 y T1)

T1>T2>T0

(queda una unica fuente)

00201 QQ

luego

Una definición precisa de equilibrio!

grado

NT

XT

YU

TS

1

P1 P2

recipiente rigido adiabatico

Condición de contorno interna

Y

X

y(x)

x

y

Transformada de Legendre

Transformadas de Legendre

O tambien

yx

Q

xy

Q

y

M

yM

Q

M

N

y

x

yM

R

My

R

22

2

22