Ｒｅｖｉｅｗｓ

４８　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

Ｐｒｅｃｉｓｅｌｙｍｏｎｉｔｏｒｉｎｇａｎｄ　ｔａｉｌｏｒｉｎｇｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｂｙｉｎ－ｓｉｔｕ

ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙＸＵ　Ｔａｏ（徐涛）１，２，ＷＡＮＧ　Ｗｅｎ（王文）１，

ＹＩＮ　ＫｕｉＢｏ（尹奎波）１，２　＆ＳＵＮ　ＬｉＴａｏ（孙立涛）１，２，３＊１　ＳＥＵ－ＦＥＩ　Ｎａｎｏ－Ｐｉｃｏ　Ｃｅｎｔｅｒ，Ｃｏｌｌａｂｏｒａｔｉｖｅ　Ｉｎｎｏｖａｔｉｏｎ　Ｃｅｎｔｅｒ　ｆｏｒ　Ｍｉｃｒｏ／Ｎａｎｏ　Ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ，Ｄｅｖｉｃｅ　ａｎｄ　Ｓｙｓｔｅｍ，Ｋｅｙ　Ｌａｂ　ｏｆ　ＭＥＭＳ　ｏｆ　Ｍｉｎｉｓｔｒｙ　ｏｆ　Ｅｄｕｃａｔｉｏｎ，Ｓｏｕｔｈｅａｓｔ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，

Ｎａｎｊｉｎｇ　２１００９６，Ｃｈｉｎａ；２　Ｃｅｎｔｅｒ　ｆｏｒ　Ａｄｖａｎｃｅｄ　Ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ａｎｄ　Ｍａｎｕｆａｃｔｕｒｅ，Ｊｏｉｎｔ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆ　Ｓｏｕｔｈｅａｓｔ

Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ａｎｄ　Ｍｏｎａｓｈ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｓｕｚｈｏｕ　２１５１２３，Ｃｈｉｎａ；３　Ｃｅｎｔｅｒ　ｆｏｒ　Ａｄｖａｎｃｅｄ　Ｃａｒｂｏｎ　Ｍａｔｅｒｉａｌｓ，Ｓｏｕｔｈｅａｓｔ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ａｎｄ　Ｊｉａｎｇｎａｎ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ

Ｒｅｓｅａｒｃｈ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ，Ｃｈａｎｇｚｈｏｕ　２１３１００，ＣｈｉｎａＲｅｃｅｉｖｅｄ　Ａｕｇｕｓｔ　１８，２０１７；ａｃｃｅｐｔｅｄ　Ｏｃｔｏｂｅｒ　２０，２０１７

＊Ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　ａｕｔｈｏｒ（Ｅｍａｉｌ：ｓｌｔ＠ｓｅｕ．ｅｄｕ．ｃｎ）

Ａｂｓｔｒａｃｔ　Ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ （ＴＥＭ）ｉｓ　ｎｏｗ　ｏｎｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｐｏｗｅｒｆｕｌ　ｔｏｏｌｓ　ｆｏｒｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｉｔｓ　ｈｉｇｈ　ｓｐａｔｉａｌ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ，ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ａｄｖｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｐｈｅｒｉｃａｌａｂｅｒｒａｔｉｏｎ　ｃｏｒｒｅｃｔｏｒ．Ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ａｎｄ　ｓｐｅｃｉｍｅｎｓ　ａｌｌｏｗｓ　ｔａｉｌｏｒｉｎｇ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓｂｙ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｓｐｅｃｉａｌ　ｈｏｌｄｅｒｓ　ａｎｄ　ｓｐｅｃｉｍｅｎｐｒｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ，ｔｈｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅｓ／ｉｎｔｅｒｆａｃｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｙｎａｍｉｃａｌｌｙ　ｍｏｎｉｔｏｒｅｄ　ｕｎｄｅｒｅｘｔｅｒｎａｌ　ｆｉｅｌｄｓ　ｏｒ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔｓ　ａｔ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｓｃａｌｅ，ｗｈｉｃｈ　ｐｒｏｍｏｔｅｓ　ｎｏｔ　ｏｎｌｙ　ｔｈｅ　ｅｓｔａｂｌｉｓｈｍｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ａｎｄ　ｎｏｖｅｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ，ｂｕｔ　ａｌｓｏ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｎａｎｏｄｅｖｉｃｅｓ．Ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｒｅｐｏｒｔ，ｗｅ　ｒｅｖｉｅｗ　ｓｏｍｅ　ｏｆ　ｏｕｒ　ｒｅｃｅｎｔ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ｂｙ　ＴＥＭ，ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｄｙｎａｍｉｃａｌ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ　ｏｆｓｕｒｆａｃｅ－ｍｅｄｉａｔｅｄ　ｎｏｖｅｌ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ，ｃｏｎｔｒｏｌｌａｂｌｅ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ａｎｄ　ｓｏｍｅ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｎａｎｏｄｅｖｉｃｅｓ．

Ｋｅｙｗｏｒｄｓ　Ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ；Ｄｙｎａｍｉｃ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ；Ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙｄｏｉ：１０．１６２６２／ｊ．ｃｎｋｉ．１００５－０８４１．２０１７．０４．００１

１　Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｈａｖｅ　ａｔｔｒａｃｔｅｄ　ａ　ｇｒｅａｔ　ｄｅａｌ　ｏｆ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｔｈｅｉｒ　ｕｎｉｑｕｅ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｗｈｉｃｈ　ａｒｅ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｆｒｏｍ　ｔｈｅｉｒ　ｂｕｌｋ　ｃｏｕｎｔｅｒｐａｒｔｓ．Ｔｈｅｒｅ　ａｒｅ　ｔｗｏ　ｍａｊｏｒ　ｆａｃｔｏｒｓ　ｌｅａｄｉｎｇ　ｔｏ　ｔｈｅｓｅ　ｓｐｅｃｉａｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ａｔ　ｔｈｅｎａｎｏｓｃａｌｅ，ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｌａｒｇｅ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｔｏ－ｖｏｌｕｍｅ　ｒａｔｉｏ　ａｎｄ　ｑｕａｎｔｕｍ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ａｓｓｏｃｉａｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｓｍａｌｌ　ｄｉｍｅｎｓｉｏｎｓ．Ｆｏｒ　ｉｎｓｔａｎｃｅ，ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｓｈｏｗ　ｓｔｒｏｎｇ　ｑｕａｎｔｕｍ　ｃｏｎｆｉｎｅｍｅｎｔ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｉｚｅ　ｉｓｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｅｘｃｉｔｏｎ　Ｂｏｈｒ　ｒａｄｉｕｓ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｍｅｔａｌ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｓｈｏｗ　ａ　ｓｉｚｅ－ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ　ｐｌａｓｍｏｎ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎｂａｎｄ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅｉｒ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ａｒｅ　ｃｏｎｆｉｎｅｄ　ｔｏ　ｄｉｍｅｎｓｉｏｎｓ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｅａｎ　ｆｒｅｅ　ｐａｔｈ［１－２］．Ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｒｅｄｕｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｍｅｎｓｉｏｎｓ，ｔｈｅ　ｐｒｏｐｏｒｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ　ｉｎｃｒｅａｓｅｓ．Ｆｏｒ　ａ　１００ｎｍｐａｒｔｉｃｌｅ，ｏｎｌｙ　ａｂｏｕｔ　１％ ｏｆ　ａｔｏｍｓ　ｏｃｃｕｐｙ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｏｓｉｔｉｏｎｓ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｐｅｒｃｅｎｔａｇｅ　ｒｉｓｅ　ｔｏ～１２％ ａｎｄ～６０％ｆｏｒ　ａ　１０ｎｍ　ａｎｄ　ａ　２ｎｍ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ　ａｒｅ　ｐｒｅｆｅｒａｂｌｙｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｅｄ　ｆｏｒ　ａｄａｐｔｉｎｇ　ｔｈｅｉｒ　ｇｅｏｍｅｔｒｉｃａｌ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ．Ｔｈｕｓ，ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅｐｈａｓｅ　ｂｅｇｉｎｓ　ｔｏ　ｄｏｍｉｎａｔｅ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｒａｎｇｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　ａｎｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ａｓｐｅｃｔｓ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ４９　　　

ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｄｉｍｅｎｓｉｏｎ　ｉｓ　ｒｅｄｕｃｅｄ　ｔｏ　ｓｕｂ－１０ｎｍ．Ｃｕｒｒｅｎｔｌｙ，ｔｈｅ　ｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ｒｅｌｉｅｓ　ｈｅａｖｉｌｙ　ｏｎ

ｃｏｍｐｕｔｅｒ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ．Ａｌｔｈｏｕｇｈ　ｔｈｅ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｏｆｆｅｒ　ｉｎｓｉｇｈｔ　ｉｎｔｏ　ｔｈｅ　ｄｙｎａｍｉｃ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ，ｉｔ　ｉｓ　ｓｔｉｌｌｄｅｂａｔａｂｌｅ　ｗｈｅｔｈｅｒ　ｏｒ　ｎｏｔ　ｔｈｅｓｅ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｅｘｔｒａｐｏｌａｔｅｄ　ｔｏ　ｒｅａｌ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．Ｔｈｅｒｅｌｉａｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｔｒｕｓｔ　ｏｆ　ｃｏｍｐｕｔｅｒ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ　ｄｅｐｅｎｄｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｖａｌｉｄｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｍｏｄｅｌ，ａｎｄ　ｄｙｎａｍｉｃｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｉｔｅｒａｔｉｖｅｌｙ　ｐｅｒｆｏｒｍｓ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｓｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａｌ　ｅｑｕａｔｉｏｎｓ　ｏｒ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａｌ－ａｌｇｅｂｒａｉｃｅｑｕａｔｉｏｎｓ．Ｂｕｔ　ｓｏｍｅｔｉｍｅｓ，ｔｈｅ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ｉｎ　ｔｈｅｓｅ　ｅｑｕａｔｉｏｎｓ　ａｒｅ　ｎｏｔ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｅｄ　ｆｏｒ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｏｂｊｅｃｔｓ，ｗｈｉｃｈ　ｍａｋｅ　ｔｈｅ　ｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｅｖｅｎ　ｉｆ　ｔｈｏｓｅ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ｃｈａｎｇｅ　ａ　ｌｉｔｔｌｅ．Ｕｎｆｏｒｔｕｎａｔｅｌｙ，ｔｈｅｒｅ　ａｒｅ　ｆｅｗ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ　ｔｏ　ｅｖａｌｕａｔｅ　ｔｈｅ　ｒｅｌｉａｂｉｌｉｔｙ　ｏｆｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｒｅｓｕｌｔｓ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｄｙｎａｍｉｃ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｎｅｅｄ　ｔｏ　ｂｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｔｏ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｌｙｅｘｐｌｏｒｅ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｈａｓｅ　ａｎｄ　ｔｈｅｉｒ　ｕｎｉｑｕｅ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ａｔ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｓｃａｌｅ．Ｗｉｔｈ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｃａｌ　ａｄｖａｎｃｅｓ　ｉｎ　ｈｉｇｈ　ｓｐａｔｉａｌ　ａｎｄ　ｔｅｍｐｏｒａｌ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎｓ　ｉｍａｇｉｎｇ，ｔｈｅ

ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ（ＴＥＭ）ｈａｓ　ｂｅｃｏｍｅ　ａｎ　ｉｎｄｉｓｐｅｎｓａｂｌｅ　ｔｏｏｌ　ｆｏｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌ　ｗｉｔｈ　ａｔｏｍｉｃ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ［３，４］．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｓｐｅｃｉａｌ　ｓａｍｐｌｅ　ｈｏｌｄｅｒｓ（Ｆｉｇ．１），ｗｈｉｃｈ　ｃａｎ　ａｐｐｌｙ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｆｉｅｌｄ　ｔｏ　ｉｎｄｉｖｉｄｕａｌ　ｎａｎｏ－ｏｂｊｅｃｔ　ｏｒ　ｃａｎ　ｍｉｍｉｃ　ｒｅａｃｔｉｖｅ　ｇａｓ／ｌｉｑｕｉｄｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ，ｐｒｏｖｉｄｅｓ　ｇｒｅａｔ　ｏｐｐｏｒｔｕｎｉｔｉｅｓ　ｔｏ　ｒｅｖｅａｌ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｕｎｄｅｒ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｓｔｉｍｕｌｉ［５－１０］．Ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｐｒｉｎｃｉｐｌｅ，ｓｅｖｅｒａｌ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｄｉｓｃｏｖｅｒｅｄ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｄｉｓｃｒｅｔｅｐｌａｓｔｉｃ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ［１１］，ｃｏｌｄ　ｗｅｌｄｉｎｇ ［１２］，ａｎｄ　ｌｉｇａｎｄ　ｍｏｂｉｌｉｔｙ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｆａｃｅｔ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｄｕｒｉｎｇｃｏｌｌｏｉｄａｌ　ｇｒｏｗｔｈ［１３］．

Ｆｉｇｕｒｅ　１　Ｉｎ　ｓｉｔｕ　ＴＥＭ　ｐｒｉｍａｒｙ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｈｏｌｄｅｒ［３］．Ｓｐｅｃｉａｌ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｈｏｌｄｅｒｓ　ａｒｅ　ｄｅｓｉｇｎｅｄ　ｔｏ　ａｐｐｌｙ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｆｉｅｌｄｓ（ｔｈｅｒｍａｌ　ｆｉｅｌｄ，ｌｉｇｈｔ，ｖｏｌｔａｇｅ　ｂｉａｓ，ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　ｓｔｒｅｓｓ，ｅｔｃ．）ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ａｒｅａ　ｏｒ　ｔｏ　ｍｉｍｉｃ　ｒｅａｃｔｉｖｅ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ（ｌｉｑｕｉｄａｎｄ　ｇａｓ）．

Ｂｅｓｉｄｅｓ，ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ＴＥＭ　ｃａｎ　ｎｏｔ　ｏｎｌｙ　ｂｅ　ｕｓｅｄ　ｆｏｒ　ａｔｏｍｉｃ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｂｕｔ　ａｌｓｏ　ｉｎｔｅｒａｃｔｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｗｉｔｈ　ｓｐｅｃｉｍｅｎｓ，ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ　ｉｎ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ａｎｄ　ｐｒｏｐｅｒｔｙ　ｃｈａｎｇｅｓ［１４］．Ａ　ｌａｒｇｅ　ｎｕｍｂｅｒ　ｏｆ　ｒａｄｉａｔｉｏｎｓｔｕｄｉｅｓ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｃａｒｒｉｅｄ　ｏｕｔ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ＴＥＭ，ｗｈｉｃｈ　ａｒｅ　ｃｏｎｄｕｃｉｖｅ　ｔｏ　ｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ－ｉｎｄｕｃｅｄｐｈｅｎｏｍｅｎａ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｈｉｇｈ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ａｎｄ　ｐｈａｓｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ［１５－１７］．Ｉｎ　ａｄｄｉｔｉｏｎ　ｔｏ　ｄｅｔａｉｌｅｄｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇ　ｏｆ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ，ｔｏｐ－ｄｏｗｎ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｌｏｗ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｈａｓ　ｂｅｃｏｍｅ　ｆｅａｓｉｂｌｅ．Ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ，ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍｓ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ｍｏｄｅｒｎ　ＴＥＭ　ｃａｎｂｅ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｏｎｔｏ　ｓｐｏｔｓ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　１，ｗｈｉｃｈ　ａｌｌｏｗｓ　ｍａｎｉｐｕｌａｔｉｏｎ　ａｔ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｃａｌｅ［１８，１９］．Ｂｙ　ｔｈｉｓ　ｍｅｔｈｏｄ，ｂｏｔｈ　ｑｕａｓｉ－ｏｎｅ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ（１Ｄ）［２０－２４］ａｎｄ　ｑｕａｓｉ－２Ｄｃｒｙｓｔａｌｓ［２５－２７］ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｆａｂｒｉｃａｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈｐｒｅｃｉｓｉｏｎ．Ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｒｅｖｉｅｗ，ｗｅ　ｆｏｃｕｓ　ｏｎ　ｏｕｒ　ｒｅｃｅｎｔ　ｉｎ－ｓｉｔｕ　ＴＥＭ　ｒｅｓｅａｒｃｈｅｓ，ｃｏｎｃｅｒｎｉｎｇ　ｐｒｅｃｉｓｅｌｙ　ｍｏｎｉｔｏｒｉｎｇ　ａｎｄ

ｔａｉｌｏｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｎｄ　２Ｄｌａｙｅｒｅｄ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｓｕｂｓｅｑｕｅｎｔｌｙ，ｗｅ　ｅｘｐａｎｄ　ｏｕｒｆｏｃｕｓ　ｔｏ　ｓｏｍｅ　ｐｏｓｓｉｂｌｅ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｎａｎｏｄｅｖｉｃｅ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

５０　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

２　Ｐｒｅｃｉｓｅ　ｍｏｎｉｔｏｒｉｎｇ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ

Ｂｏｔｈ　２Ｄｌａｙｅｒｅｄ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ａｎｄ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｒｅ　ａｄｏｐｔｅｄ　ｔｏ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｅｆｆｅｃｔｓ，ａｎｄ　ｔｈｅｅｓｓｅｎｔｉａｌ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ　ｉｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　２Ｄ ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ｕｎｓａｔｕｒａｔｅｄ　ｂｏｎｄｓ　ｉｓ　ｉｎａｃｔｉｖｅ，ｗｈｅｒｅａｓｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｒｅ　ｍｏｒｅ　ｌｉｋｅｌｙ　ｔｏ　ｄｉｆｆｕｓｅ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｕｎｓａｔｕｒａｔｅｄ　ｂｏｎｄｓ　ａｎｄ　ｌｏｗｅｒ　ｂａｒｒｉｅｒ．Ａｓ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｈｅｅｔｓ，２Ｄｍａｔｅｒｉａｌｓ　ａｒｅ　ａｃｃｅｓｓｉｂｌｅ　ｔｏ　ｂｅ　ｉｍａｇｅｄ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｄｖｅｎｔ　ｏｆ　ｓｐｈｅｒｉｃａｌ　ａｂｅｒｒａｔｉｏｎｃｏｒｒｅｃｔｅｄ　ＴＥＭ．Ｔｈｅ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｏｃｃｕｒｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　２Ｄｐｌａｎｅ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｉｎ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｔｏ　ｓｔｉｍｕｌｉｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｓｕｒｒｏｕｎｄｉｎｇ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ　ｏｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ，ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｅｎ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ｐｒｏｊｅｃｔｉｏｎ　ａｒｔｉｆａｃｔｓ，ｓｏ　ｔｈａｔｔｈｅ　ｄｅｔａｉｌｅｄ　ｐｉｃｔｕｒｅ　ｏｆ　ａｔｏｍｉｃ　ａｒｒａｎｇｅｍｅｎｔ　ｂｅｃｏｍｅｓ　ｖｉｓｉｂｌｅ［４］．Ｂｅｓｉｄｅｓ，ｉｎｄｉｖｉｄｕａｌ　ａｔｏｍｓ　ａｄｓｏｒｂｅｄ　ｏｎ　２Ｄｌａｙｅｒｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ［２８］，ｍａｋｉｎｇ　２Ｄｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｉｄｅａｌ　ｐｌａｔｆｏｒｍｓ　ｆｏｒ　ｅｘｐｌｏｒｉｎｇ　ｄｙｎａｍｉｃａｌ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ　ｏｆａｄｓｏｒｂａｔｅｓ［２９－３１］．２．１　Ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｉｎ　ＭｏＳ２Ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ＭｏＳ２ｉｓ　ａｎ　ｅｍｅｒｇｉｎｇ　２Ｄｍａｔｅｒｉａｌ　ｗｈｅｒｅｉｎ　Ｍｏ　ａｔｏｍｓ　ａｒｅ　ｓａｎｄｗｉｃｈｅｄ　ｂｅｔｗｅｅｎ　Ｓ　ｌａｙｅｒｓ．Ｅａｃｈ

Ｍｏ　ａｔｏｍ　ｉｓ　ｃｏｎｎｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｓｉｘ　Ｓ　ａｔｏｍｓ，ｗｈｉｃｈ　ｉｍｐａｒｔｓ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｄｅｆｅｃｔ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｓｉｎｇｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙ，ｄｏｕｂｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙ，Ｍｏ　ａｎｔｉｓｉｔｅ，ａｎｄ　ｓｏ　ｏｎ［３２，３３］．Ｔｈｅｓｅ　ｄｏｔ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｃｌｅａｒｌｙ　ｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ　ｂｙｃｏｍｐａｒｉｎｇ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ｏｆ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｍａｇｅｓ　ａｎｄ　ｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｉｍａｇｅｓ［３４，３５］．Ｆｉｇ．２（ａ）ｐｒｅｓｅｎｔｓｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｍａｇｅｓ　ａｎｄ　ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　ｐｒｏｆｉｌｅｓ　ａｌｏｎｇ　ｔｈｅ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｗｉｔｈ（ｒｅｄ　ｓｙｍｂｏｌ）ａｎｄ　ｗｉｔｈｏｕｔ（ｂｌａｃｋｓｙｍｂｏｌ）ｓｉｎｇｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｉｎ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ　ｗｉｔｈ　ｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｉｍａｇｅｓ（ｒｅｄ　ｌｉｎｅ）．

Ｆｉｇｕｒｅ　２　Ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｉｎ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｏｆ　ＭｏＳ２ ［３４］．（ａ）Ｉｄｅｎｔｉｆｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｉｎｇｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙ（ｄｅｎｏｔｅｄ　ｂｙ　ａｒｒｏｗｓ）ｂｙ　ｃｏｍｐａｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ｏｆ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｍａｇｅｓ（ｒｅｄ　ａｎｄ　ｂｌａｃｋ　ｓｙｍｂｏｌ　ｐｒｅｓｅｎｔ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｗｉｔｈ　ａｎｄ　ｗｉｔｈｏｕｔ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ）ａｎｄ　ｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｖａｃａｎｃｙ　ｉｍａｇｅｓ（ｒｅｄ　ｌｉｎｅ）．（ｂ）Ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ａｇｇｌｏｍｅｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ，ｆｏｒｍｉｎｇ　ｅｘｔｅｎｄｅｄｌｉｎｅ　ｄｅｆｅｃｔ（ｈｉｇｈｌｉｇｈｔｅｄ　ｂｙ　ｄｏｔｔｅｄ　ｌｉｎｅ）．

Ｉｔ　ｉｓ　ｎｏｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｎｅｗ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ａｒｅ　ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓｌｙ　ｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　ｒａｔｅ　ｏｆ　５×１０１０　ｃｍ－２ｓ－１　ｄｕｒｉｎｇ　ｉｍａｇｉｎｇａｔ　ａ　ｂｅａｍ　ｅｎｅｒｇｙ　ｏｆ　８０ｋｅＶ　ａｎｄ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　３Ａ／ｃｍ２［３４］．Ｐｒｅｖｉｏｕｓ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎｄｅｎｓｉｔｙ－ｆｕｎｃｔｉｏｎａｌ　ｔｈｅｏｒｙ（ＤＦＴ）ｐｒｅｄｉｃｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ　ｅｎｅｒｇｙ　ｆｏｒ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　Ｓ　ａｔｏｍ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｂｏｔｔｏｍｌａｙｅｒ　ｉｓ　ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｅｌｙ　６．９ｅＶ．Ｔｈｅ　ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　ｉｎｃｉｄｅｎｔ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｅｎｅｒｇｙ　ｉｓ　９０ｋｅＶ，ａｓ　ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ　ｔｈｒｏｕｇｈｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｖｉｓｔｉｃ　ｂｉｎａｒｙ　ｃｏｌｌｉｓｉｏｎ　ｆｏｒｍｕｌａ　ｂｙ　ａｓｓｕｍｉｎｇ　ａ　ｓｔａｔｉｃ　ＭｏＳ２ｌａｔｔｉｃｅ；ｗｈｉｌｅ　ｔｈｅ　ｖａｌｕｅ　ｒｅｄｕｃｅｓ　ｔｏ　ｂｅｌｏｗ８０ｋｅＶ　ｉｆ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｖｉｂｒａｔｉｏｎｓ　ａｒｅ　ａｃｃｏｕｎｔｅｄ　ｆｏｒ［３６］．Ｔｈｅ　ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ　ｅｎｅｒｇｙ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｔｏｐ　Ｓ　ａｔｏｍ　ｉｎ　ＭｏＳ２ｉｓｃｏｎｓｉｄｅｒａｂｌｙ　ｈｉｇｈｅｒ　ｅｖｅｎ　ｉｆ　ｔｈｅ　ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　ｂｏｔｔｏｍ　Ｓ　ａｔｏｍ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｅｊｅｃｔｅｄ，ｗｈｉｃｈ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｉｎ　ｔｈｅｐｒｏｍｉｎｅｎｔ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｉｎｇｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｉｎ　ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ　ｗｉｔｈ　ｄｏｕｂｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙ［３６］．Ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｉｎ　ｖａｃａｎｃｙ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ，ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ａｇｇｌｏｍｅｒａｔｉｏｎ　ａｒｅ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｆｏｒｍ　ｅｘｔｅｎｄｅｄ

ｌｉｎｅ（Ｆｉｇ．２（ｂ））．ＤＦＴ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｓ　ｐｒｅｄｉｃｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｆｏｒ　ｓｉｎｇｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｙ　ｉｓ　ｏｎｌｙ　２．３ｅＶａｎｄ　ｃａｎ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｌｏｗｅｒ　ｄｏｗｎ　ｔｏ　０．８ｅＶ　ｉｆ　ａｄｄｉｔｉｏｎａｌ　Ｓ　ａｔｏｍ　ａｄｊａｃｅｎｔ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｐａｔｈ　ｉｓ　ｒｅｍｏｖｅｄ［３７］．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ５１　　　

Ｂｏｔｈ　ｏｆ　ｔｈｅｓｅ　ｔｗｏ　ｖａｌｕｅｓ　ａｒｅ　ｍｕｃｈ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｍａｘｉｍｕｍ　ｅｎｅｒｇｙ　ｔｒａｎｓｆｅｒｒｅｄ　ｆｒｏｍ　８０ｋｅＶ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ，ｗｈｉｃｈｍｅａｎｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｉｓ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ　ｆｒｅｑｕｅｎｔ．Ａｓ　ｔｈｅ　ｌｏｃａｌ　ｖａｃａｎｃｙ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ｉｎｃｒｅａｓｅｓ，ｔｈｅｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｗｏｕｌｄ　ｄｒｏｐ　ｃｏｎｓｉｄｅｒａｂｌｙ，ｗｈｉｃｈ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｅｓ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｅｘｔｅｎｄｅｄ　ｌｉｎｅ　ｄｅｆｅｃｔｓ．Ｌｉｎｅｄｅｆｅｃｔｓ　ｈａｖｅ　ｓｅｖｅｒａｌ　ｐｏｓｓｉｂｌｅ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｓ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｆｒｅｑｕｅｎｔｌｙ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ　ｔｙｐｅ　ｉｓ “ｓｔａｇｇｅｒｅｄ”ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｗｈｉｃｈ　ｔｗｏ　ｌｉｎｅｓ　ｏｆ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ａｒｅ　ａｔ　ｔｈｅ　ｎｅｉｇｈｂｏｒｉｎｇ　ｓｉｔｅｓ　ａｎｄ　ｏｐｐｏｓｉｔｅ　ｓｉｄｅｓ［３７］．Ａｆｔｅｒｐｒｏｌｏｎｇｅｄ　ｅｘｐｏｓｕｒｅ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ，ｔｈｅ　ｌｉｎｅｓ　ｂｅｃｏｍｅ　ｗｉｄｅｒ，ａｎｄ　ｔｈｅｎ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｔｏ　ｈｏｌｅｓ　ａｎｄ　Ｍｏｃｌｕｓｔｅｒｓ［３８］，ｆｏｒｍｉｎｇ　ｓｕｂｎａｎｏｍｅｔｅｒ　ｑｕａｓｉ－１Ｄｎａｎｏｗｉｒｅｓ　ｅｖｅｎｔｕａｌｌｙ［３９，４０］，ａｎｄ　ｍｏｒｅ　ｄｅｔａｉｌｓ　ｗｉｌｌ　ｂｅｇｉｖｅｎ　ｉｎ　ｓｅｃｔｉｏｎ　３．３．２．２　Ｇｒｏｗｔｈ　ｏｆ　ＣｕＯ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒｓ　ｏｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅＡｍｏｎｇ　ａｌｌ　ｋｉｎｄｓ　ｏｆ　２Ｄｃｒｙｓｔａｌｓ，ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｏｘｉｄｅ　ｓｈｅｅｔｓ　ａｒｅ　ａｎ　ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｉｎｔｅｒｅｓｔｉｎｇ　ｃｌａｓｓ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｍａｎｙ

ｃｏｕｐｌｅｄ　ｄｅｇｒｅｅｓ　ｏｆ　ｆｒｅｅｄｏｍ（ｃｈａｒｇｅ，ｓｐｉｎ，ｌａｔｔｉｃｅ，ｅｔｃ．）．Ｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅ，ａｓ　ｔｈｅ　ｏｎｌｙ　ｏｎｅ　ｉｎ　ｗｈｉｃｈ　ｔｈｅ　ｍｅｔａｌａｔｏｍ　ｈａｓ　ａ　ｆｕｌｌ　ｄ－ｓｈｅｌｌ，ｈａｓ　ｒｅｃｅｉｖｅｄ　ａ　ｇｒｅａｔ　ｄｅａｌ　ｏｆ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｉｔｓ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｈｉｇｈｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｓｕｐｅｒｃｏｎｄｕｃｔｉｖｉｔｙ　ａｎｄ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ｃａｔａｌｙｓｔ［４１，４２］．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅ　ｓｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｎ　ｉｎｄｉｖｉｄｕａｌｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅ　ｌａｙｅｒ　ｒｅｍａｉｎｓ　ａ　ｃｈａｌｌｅｎｇｅ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｓｔｒｏｎｇ　ｉｎｔｅｒｌａｙｅｒ　ｂｏｎｄｉｎｇ．Ｉｔ　ｉｓ　ｎｏｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｃａｎ　ｃａｕｓｅ　Ｆｅ　ｃｌｕｓｔｅｒ　ｔｏ　ｍｏｖｅ　ｉｎｔｏ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｎａｎｏｐｏｒｅ　ａｎｄ　ｔｈｅｎ

ｒｅａｒｒａｎｇｅ　ｎｅａｔｌｙ　ｉｎｔｏ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　Ｆｅ　ｓｈｅｅｔ［２６］．Ａｎａｌｏｇｏｕｓｌｙ，ｔｈｅ　６０ｋｅＶ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｓ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｄｒｉｖｅｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅ　ｃｌｕｓｔｅｒ　ｔｏ　ｔｒａｎｓｆｏｒｍ　ｉｎｔｏ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｓｈｅｅｔ　ｗｉｔｈ　ａ　ｓｑｕａｒｅ　Ｃｕ　ｓｕｂ－ｌａｔｔｉｃｅ［４３］．Ｔｙｐｉｃａｌ　ｓｃａｎｎｉｎｇｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ （ＳＴＥＭ）ａｎｎｕｌａｒ　ｄａｒｋ　ｆｉｅｌｄ （ＡＤＦ）ｉｍａｇｅｓ　ａｒｅ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．３ｔｏｍａｎｉｆｅｓｔ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｏｆ　ａ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅ　ｏｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ．Ｃｕ　ｓｕｂ－ｌａｔｔｉｃｅ　ｐｒｅｓｅｎｔｓａ　ｃｏｎｓｔａｎｔ　ｏｆ　２．６９±０．０５，ａｎｄ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｖｉａ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｅｎｅｒｇｙ－ｌｏｓｓ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ（ＥＥＬＳ）ｓｈｏｗｓ　ｔｈｅｐｒｅｓｅｎｃｅ　ｏｆ　ｏｘｙｇｅｎ　ａｎｄ　ｃｏｐｐｅｒ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ｏｔｈｅｒ　ｌｉｇｈｔ　ｅｌｅｍｅｎｔｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　Ｂ，Ｎ，ａｎｄ　Ｆ．ＤＦＴ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｓｓｈｏｗｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｐｒｏｊｅｃｔｅｄ　Ｃｕ－Ｃｕ　ｄｉｓｔａｎｃｅ　ｉｎ　ｒｅｌａｘｅｄ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ＣｕＯ　ｉｓ　２．６７，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｉｎ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔｗｉｔｈ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｄａｔａ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ　ａｌｓｏ　ｃｏｎｆｉｒｍｅｄ　ｔｈａｔ　ＣｕＯ　ｉｓ　ｅｎｅｒｇｅｔｉｃａｌｌｙ　ｐｒｅｆｅｒｒｅｄｃｏｍｐａｒｅｄ　ｗｉｔｈ　Ｃｕ２Ｏ　ｂｙ　０．２６ｅＶ　ｐｅｒ　Ｃｕ　ａｔｏｍ．Ａｓ　ａ　ｒｅｓｕｌｔ，ｔｈｅ　ｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅ　ｐａｔｃｈｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｇｒａｐｈｅｎｅｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｉｓ　ＣｕＯ．

Ｆｉｇｕｒｅ　３　Ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｏｆ　ａ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ＣｕＯ　ｏｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ［４３］．（ａ）－（ｆ）Ｔｉｍｅ　ｓｅｒｉｅｓ　ｏｆ　ＳＴＥＭ－ＡＤＦ　ｉｍａｇｅｓ，ｓｈｏｗｉｎｇ　ｔｈｅ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ＣｕＯ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｏｒｄｅｒｅｄ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｏｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｕｒｆａｃｅ．Ｓｃａｌｅ　ｂａｒｓ　ａｒｅ１ｎｍ．

Ｉｎ　ａｄｄｉｔｉｏｎ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ＣｕＯ　ｎａｎｏｓｈｅｅｔ　ｏｎ　ａ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ，ｓｕｓｐｅｎｄｅｄ　ｃｏｐｐｅｒｏｘｉｄｅ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｃａｎ　ｆｏｒｍ　ｉｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｐｏｒｅｓ．Ｔｈｅ　ｓｕｓｐｅｎｄｅｄ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｃｒｙｓｔａｌ　ｈａｓ　ａ　ｓｑｕａｒｅ　Ｃｕ　ｓｕｂ－ｌａｔｔｉｃｅｓｉｍｉｌａｒ　ｔｏ　ｔｈｏｓｅ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ　ｆｏｒ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ＣｕＯ　ｎａｎｏｓｈｅｅｔｓ，ｗｉｔｈ　ａ　ｎｅａｒｅｓｔ　Ｃｕ－Ｃｕ　ｄｉｓｔａｎｃｅ　ｏｆ～２．６５．ＤＦＴｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｓ　ｐｒｅｄｉｃｔ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｆｒｅｅ－ｓｔａｎｄｉｎｇ　ＣｕＯ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｉｓ　ａ　ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　ｗｉｔｈ　ａ　ｂａｎｄｇａｐ　ｏｆ～３ｅＶ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

５２　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

２．３　Ｌｉｑｕｉｄ－ｌｉｋｅ　ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｓｉｌｖｅｒ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓＮａｎｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　ｄｅｖｉｃｅｓ　ｒｅｑｕｉｒｅ　ｔｈｅｉｒ　ｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓ　ｔｏ　ｓｔａｙ　ｕｎｃｈａｎｇｅｄ　ｏｖｅｒ　ａ　ｌｏｎｇ　ｐｅｒｉｏｄ　ｏｆ　ｔｉｍｅ　ｏｎｃｅ　ａ

ｃｅｒｔａｉｎ　ｓｈａｐｅ　ｉｓ　ｆｏｒｍｅｄ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｑｕｅｓｔｉｏｎｅｄ　ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｄｉｍｅｎｓｉｏｎ　ｉｓ　ｓｃａｌｅｄ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｒｅｇｉｍｅ．Ａｔ　ｔｈｉｓ　ｓｃａｌｅ，ｍｏｒｅ　ｔｈａｎ　１０％ｏｆ　ａｔｏｍｓ　ｏｃｃｕｐｙｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｗｈｅｒｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｉｓ　ｍｕｃｈ　ｌｏｗｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｉｎｎｅｒ　ｐｏｓｉｔｉｏｎ．Ｉｔ　ｒｅｍａｉｎｓ　ｔｏ　ｂｅｅｘａｍｉｎｅｄ　ｗｈｅｔｈｅｒ　ｏｒ　ｎｏｔ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ　ｗｏｕｌｄ　ａｆｆｅｃｔ　ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ．Ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｓｉｌｖｅｒ　ｃｒｙｓｔａｌ　ｉｓ　ａ　ｇｏｏｄ　ｓｔｕｄｙ　ｏｂｊｅｃｔ　ｎｏｔ　ｏｎｌｙ　ｂｅｃａｕｓｅ　Ａｇ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｕｓｅｄ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌｌｙ　ｉｎ

ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ｃｏｎｔａｃｔｓ　ａｎｄ　ｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｅｘｃｅｌｌｅｎｔ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｖｉｔｙ　ａｎｄ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｖｉｔｙ，ｂｕｔ　ａｌｓｏｂｅｃａｕｓｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｏｆ　Ａｇ　ｉｓ　ｏｎｌｙ　０．６ｅＶ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｌｏｗｅｒ　ｔｈａｎ　ｍｏｓｔ　ｏｆ　ｍｅｔａｌｓ［４４］．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｓｕｂ－１０ｎｍ　Ａｇ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｒｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　ｂｙ　ｃｏｌｌｏｉｄ　ｍｅｔｈｏｄ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｓ－ｐｒｅｐａｒｅｄ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｒｅ　ａｌｗａｙｓ　ｃｏｖｅｒｅｄｗｉｔｈ　ｓｕｒｆａｃｔａｎｔ　ｌｉｇａｎｄｓ．Ｔｈｅ　ｌｉｇａｎｄｓ　ｒｅｓｔｒａｉｎ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ，ｔｈｅｒｅｂｙ　ｓｃｒｅｅｎｉｎｇ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃｓｕｒｆａｃｅ－ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ．Ａ　ｎｅｗ　ｍｅｔｈｏｄ　ｔｏ　ｐｒｅｐａｒｅ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ｗｉｔｈ　ｎａｋｅｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｈａｓ　ｂｅｅｎｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｂｙ　ｕｓｉｎｇ　ＴＥＭ，ｔｈｅｎ　ｔｈｅ　ａｓ－ｐｒｅｐａｒｅｄ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｒｅ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｔｅｓｔｅｄ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ＴＥＭ ［４５］．

Ｆｉｇｕｒｅ　４　Ｒｅｖｅｒｓｉｂｌｅ　ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　Ａｇ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓ ［４５］．（ａ）Ｄｙｎａｍｉｃ　ｓｈａｐｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ａｇｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｄｕｒｉｎｇ　ｃｏｍｐｒｅｓｓｉｏｎ．（ｂ）Ｓｈａｐｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ａｇ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｄｕｒｉｎｇ　ｓｔｒｅｔｃｈｉｎｇ．ＨＲＴＥＭ　ｉｍａｇｅｓ　ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｔｈａｔ　ｔｈｅｐａｒｔｉｃｌｅ　ｉｓ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｃｒｙｓｔａｌ　ｏｒｉｅｎｔａｔｉｏｎ　ｉｓ　ｍａｉｎｔａｉｎｅｄ　ｄｕｒｉｎｇ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ．Ｓｃａｌｅ　ｂａｒｓ　ａｒｅ　５ｎｍ．

Ｆｉｇ．４ｓｈｏｗｓ　ａ　ｔｙｐｉｃａｌ　ｃｙｃｌｅ　ｏｆ　ｃｏｍｐｒｅｓｓｉｏｎ　ａｎｄ　ｓｔｒｅｔｃｈｉｎｇ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　Ａｇ　ｐａｒｔｉｃｌｅ．Ｏｎｃｅ　ｔｈｅｃｏｍｐｒｅｓｓｉｖｅ　ｓｔｒｅｓｓ　ｉｓ　ｌｏａｄｅｄ，ｔｈｅ　Ａｇ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｉｓ　ｄｅｆｏｒｍｅｄ　ａｎｄ　ｅｖｅｎｔｕａｌｌｙ　ｔｒａｎｓｆｅｒｒｅｄ　ｔｏ　ａ　ｆｌａｔ　ｐａｎｃａｋｅ－ｌｉｋｅｓｈａｐｅ（Ｆｉｇ．４（ａ））．Ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｓｔｒｅｓｓ　ｉｓ　ｕｎｌｏａｄｅｄ，ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｇ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｃｈａｎｇｅｓ　ｒａｐｉｄｌｙ　ｆｒｏｍ　ａｎｅｌｏｎｇａｔｅｄ　ｓｐｉｒｅ　ｔｏ　ａ　ｓｔａｂｌｅ　ｇｅｏｍｅｔｒｙ　ｓｉｍｉｌａｒ　ｔｏ　ｉｎｉｔｉａｌ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ（Ｆｉｇ．４（ｂ））．Ｓｕｃｈ　ａ　ｒｅｖｅｒｓｉｂｌｅ　ｃｈａｎｇｅｉｎ　ｓｈａｐｅ　ｉｓ　ｒｅｐｅａｔａｂｌｅ　ｅｘｃｅｐｔ　ｆｏｒ　ａｔｏｍｓ　ｌｏｓｓ　ｃａｕｓｅｄ　ｂｙ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｓｃｒａｔｃｈｅｓ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ５３　　　

Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｄｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｐｒｏｃｅｓｓ，ｔｈｅ　ｏｕｔｅｒ　ｍｏｒｐｈｏｌｏｇｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｇ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｃｈａｎｇｅｓ　ｓｉｍｉｌａｒｌｙ　ｔｏ　ａｌｉｑｕｉｄ　ｄｒｏｐ，ｗｈｉｌｅ　ｔｈｅ　ｄｅｆｏｒｍｉｎｇ　Ａｇ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｒｅｍａｉｎｓ　ｓｉｎｇｌｅ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ　ｉｎｓｉｄｅ．Ｔｈｅｓｅ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎｓ　ａｒｅｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃ　ｒａｔｈｅｒ　ｔｈａｎ　ｐｌａｓｔｉｃ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｔｈｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｒｅｓｔｏｒｅｄ　ｔｏ　ａ　ｓｉｎｇｌｅ　ｒｅｓｔ　ｓｈａｐｅ　ａｔ　ｚｅｒｏ　ｓｔｒｅｓｓ．Ｔｈｅ　ｒｅｓｔ　ｓｈａｐｅ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｂａｌａｎｃｅ　ｂｅｔｗｅｅｎ　Ａｇ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ａｎｄ　Ａｇ－ｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｉｎｔｅｒｆａｃｉａｌ　ｅｎｅｒｇｙ．Ｇｅｎｅｒａｌｌｙ，ｔｈｅ　ｉｍｐｏｓｅｄ　ｓｔｒｅｓｓ　ｉｓ　ｒｅｌｉｅｖｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｄｉｓｐｌａｃｉｖｅ　ｄｉｓｌｏｃａｔｉｏｎ　ｓｌｉｐ　ａｔ　ｒｏｏｍ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．Ｂｕｔ　ｔｈｅ

ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｓｔｒｅｓｓ　ｉｓ　ｒｅｌｉｅｖｅｄ　ｂｙ　ａｔｏｍ　ｐｌａｔｉｎｇ／ａｂｌａｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　Ａｇ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｔｏ　Ａｇ－ｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｉｎｔｅｒｆａｃｅｓ，ａｓ　ｉｎ　ｄｉｆｆｕｓｉｖｅ　Ｃｏｂｌｅ　ｃｒｅｅｐ．Ｔｈｅ　ｅｓｓｅｎｔｉａｌ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ　ｉｓ　ｔｈａｔ　ｃｒｅｅｐ　ｓｔｒａｉｎ　ｉｓ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｔｏｂｅ　ｐｌａｓｔｉｃ，ｗｈｅｒｅａｓ　ｔｈｅ　ｓｔｒａｉｎ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ　ｉｓ　ｆｕｌｌｙ　ｒｅｃｏｖｅｒａｂｌｅ　ａｓ　ｔｈｅ　ａｐｐｌｉｅｄ　ｌｏａｄ　ｒｅｔｕｒｎｓ　ｔｏ　ｚｅｒｏ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｔｈｅ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ　ａｒｅ‘Ｃｏｂｌｅ　ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ’ｄｒｉｖｅｎ　ｂｙ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ａｌｓｏ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｆｒｏｍ　ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌ　ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ　ｄｒｉｖｅｎ　ｂｙ　ｍａｒｔｅｎｓｉｔｉｃ　ｔｒａｎｓｆｏｒｍａｔｉｏｎｓ．Ｃａｐｉｌｌａｒｙ　ｅｎｅｒｇｙ　ｐｌａｙｓ　ａ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｒｏｌｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｍｅｍｏｒｙ　ａｎｄ　ｒｅｃａｌｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｒｅｓｔ　ｓｈａｐｅ　ｉｎ　Ｃｏｂｌｅ

ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ．Ａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．５（ａ），ｔｈｅ　ｂａｓｅ　ｐａｒｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｇ　ｔｉｐ　ｒｅｍａｉｎｓ　ｕｎｃｈａｎｇｅｄ　ａｎｄ　ｎｏ　ｄｉｓｌｏｃａｔｉｏｎａｃｔｉｖｉｔｙ　ｉｓ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ，ｗｈｉｌｅ　ｔｈｅ　ｕｐｐｅｒ　ｐａｒｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｇ　ｔｉｐ　ｕｎｄｅｒｇｏｅｓ　ａ　ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｓｈａｐｅ　ｃｈａｎｇｅ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ａｎｙｅｘｔｅｒｎａｌ　ｓｔｒｅｓｓ　ａｎｄ　ｒｅｖｅａｌｓ　ａ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ｃａｐｉｌｌａｒｙ　ａｃｔｉｏｎ　ａｔ　ｒｏｏｍ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．Ｍｏｌｅｃｕｌａｒ　ｄｙｎａｍｉｃｓｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ，ｗｈｉｃｈ　ａｒｅ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ　ｗｉｔｈ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｓ，ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｔｈａｔ：ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｉｓｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｂｙ　ｓｉｎｇｌｅ　ａｄａｔｏｍ　ｍｏｖｅｍｅｎｔｓ　ｒａｔｈｅｒ　ｔｈａｎ　ｃｈａｉｎ　ｏｒ　ｉｓｌａｎｄ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ；ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｃｈａｎｇｅ　ｉｓａｃｃｏｍｐｌｉｓｈｅｄ　ｂｙ　ａｔｏｍ　ａｂｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｌａｙｅｒｓ　ｗｉｔｈ　ｇｒｅａｔｅｒ　ｃｕｒｖａｔｕｒｅ，ｗｈｉｌｅ　ｔｈｅ　ａｔｏｍｓ　ｂｅｌｏｗ　ｓｕｒｆａｃｉａｌｂｉｌａｙｅｒ　ａｌｗａｙｓ　ｒｅｍａｉｎ　ｈｉｇｈｌｙ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ；ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｃｈａｎｇｅ　ｉｓ　ｒａｔｅ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｂｙ　ａｔｏｍｉｃ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ　ｏｎ　ｎｏｎ－（１１１）ｆａｃｅｔｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ（Ｆｉｇ．５（ｂ））．

Ｆｉｇｕｒｅ　５　Ｓｕｒｆａｃｅ－ｅｎｅｒｇｙ－ｄｒｉｖｅｎ　ｓｈａｐｅ　ｃｈａｎｇｅ［４５］．（ａ）Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｈａｐｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ａｇ　ｔｉｐ　ａｆｔｅｒ　ｆｒａｃｔｕｒｅ．Ｓｃａｌｅ　ｂａｒｓａｒｅ　５ｎｍ．（ｂ）Ｍｏｌｅｃｕｌａｒ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ　ｓｈｏｗｉｎｇ　ｔｈａｔ　ｓｈａｐｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ａｇ　ｔｉｐ　ｉｓ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ｉｎ（ａ）．

Ｂｅｓｉｄｅｓ，ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ａｃｔｉｖａｔｉｏｎ　ｍａｙ　ａｌｓｏ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ．ＭＤ　ａｎｄ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｅｄ　ＭＤｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ　ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｔｈａｔ　Ｃｏｂｌｅ　ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ　ｓｈｏｕｌｄ　ｏｃｃｕｒ　ｆｏｒ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　Ａｇ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ａｔ　ｒｏｏｍｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｅｖｅｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｂｓｅｎｃｅ　ｏｆ　ａｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ．Ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｒｅｌａｘａｔｉｏｎ　ｔｉｍｅｓｃａｌｅ　ｉｓ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｂｅ＜１００ｓｆｏｒ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　Ａｇ　ｔｉｐｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｐｏｗｅｒ　ｌａｗｓ［４６］，ｗｈｉｃｈ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｉｎｄｅｅｄｓｅｖｅｒｅｌｙ　ｔｈｒｅａｔｅｎｓ　ｔｈｅ　ｓｈａｐｅ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｓｃａｌｅ　ｉｎｔｅｒｃｏｎｎｅｃｔｓ　ａｔ　ｒｏｏｍ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．

３　Ｐｒｅｃｉｓｅｌｙ　ｔａｉｌｏｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ

Ａｓ　ｍｅｎｔｉｏｎｅｄ　ａｂｏｖｅ，ｉｍａｇｉｎｇ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｉｎｔｅｒａｃｔ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ａｔｏｍｓ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅｙ　ｐａｓｓ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｔｈｅｓｐｅｃｉｍｅｎ，ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ　ｉｎ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｃｏｎｓｉｓｔ　ｏｆ　ａｔｏｍｉｃｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ，ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ，ｃａｒｂｏｎ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ，ｅｌｅｃｔｒｏｓｔａｔｉｃ　ｃｈａｒｇｉｎｇ　ａｎｄ　ｓｏ　ｏｎ．Ｂｏｔｈ　ｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔａｎｄ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｏｃｃｕｒ　ｂｙ　ｅｌａｓｔｉｃ　ｃｏｌｌｉｓｉｏｎｓ　ｏｆ　ｅｎｅｒｇｅｔｉｃ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｗｉｔｈ　ａｔｏｍ　ｎｕｃｌｅｕｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ，ｗｈｉｌｅｏｔｈｅｒ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｏｃｃｕｒ　ｂｙ　ｉｎｅｌａｓｔｉｃ　ｃｏｌｌｉｓｉｏｎｓ　ｗｉｔｈ　ａｔｏｍｉｃ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｓｕｒｒｏｕｎｄｉｎｇ　ｎｕｃｌｅｕｓ．Ｔｈｅｓｅ　ｔｗｏ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓｏｃｃｕｒ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ，ａｎｄ　ｔｈｅｙ　ｂｏｔｈ　ｈａｖｅ　ｔｈｅ　ｃａｐａｂｉｌｉｔｙ　ｏｆ　ｔａｉｌｏｒｉｎｇ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ．Ｅｌａｓｔｉｃ　ｃｏｌｌｉｓｉｏｎｓ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

５４　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｃａｎ　ｄｉｓｐｌａｃｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ａｔｏｍｓ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒｓｔｉｔｉａｌ　ｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｉｆ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｔｒａｎｓｆｅｒｒｅｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｉｎｃｉｄｅｎｔ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓｔｏ　ｔｈｅ　ｎｕｃｌｅｕｓ　ｅｘｃｅｅｄｓ　ｔｈｅ　ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ　ｅｎｅｒｇｙ　Ｔｄ．Ｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ　ｄｏ　ｎｏｔ　ｈａｖｅ　ｔｏ　ｂｅ　ｓｑｕｅｅｚｅｄ　ｉｎｔｏ　ａｎｉｎｔｅｒｓｔｉｔｉａｌ　ｓｉｔｅ，ａｎｄ　ｔｈｅｙ　ａｒｅ　ｆｒｅｅ　ｔｏ　ｌｅａｖｅ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ａｎｄ　ｅｎｔｅｒ　ｔｈｅ　ｖａｃｕｕｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ，ｌｅａｄｉｎｇ　ｔｏｍａｓｓ　ｌｏｓｓ．Ｈｅｎｃｅ，ｅｎｅｒｇｙ　ｒｅｑｕｉｒｅｄ　ｆｏｒ　ｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｔｏｍｓ　ｉｓ　ｍｕｃｈ　ｌｏｗｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈａｔ　ｏｆ　ｂｕｌｋａｔｏｍｓ，ａｎｄ　ａｌｍｏｓｔ　ａｌｌ　ｌｏｗ－Ｚ　ａｎｄ　ｍｅｄｉｕｍ－Ｚ　ａｔｏｍｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｋｎｏｃｋｅｄ　ａｗａｙ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｂｙ　３００ｋｅＶｅｌｅｃｔｒｏｎｓ［４７］．Ｉｎｅｌａｓｔｉｃ　ｃｏｌｌｉｓｉｏｎ　ｃａｎ　ｃａｕｓｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｓ，ｗｈｉｃｈ　ｍａｋｅｓ　ｌｏｃａｌ　ａｔｏｍｉｃ　ｂｏｎｄｓ　ｉｎｓｔａｂｌｅａｎｄ　ｅｖｅｎ　ｂｒｏｋｅｎ．Ｍｅａｎｗｈｉｌｅ，ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎ　ｍｏｌｅｃｕｌｅｓ　ａｄｓｏｒｂｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｉｓｓｏｃｉａｔｅｄｂｙ　ｉｎｃｉｄｅｎｔ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｎｏｎｖｏｌａｔｉｌｅ　ｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓ　ｗｏｕｌｄ　ｂｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅｓ，ｌｅａｄｉｎｇ　ｔｏ　ｍａｓｓｇａｉｎ．Ｂｏｔｈ　ｍａｓｓ　ｌｏｓｓ　ａｎｄ　ｍａｓｓ　ｇａｉｎ　ａｒｅ　ｎｅｃｅｓｓａｒｙ　ｔｏ　ｏｂｔａｉｎ　ｔｈｅ　ｄｅｓｉｇｎｅｄ　ｍｏｒｐｈｏｌｏｇｙ．Ｂｅｓｉｄｅｓ，ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｍｏｄｉｆｉｅｄ　ｕｎｄｅｒ　ｏｔｈｅｒ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｓｔｉｍｕｌｉ，ｂｕｔ　ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｓｅｃｔｉｏｎ，ｗｅ　ｆｏｃｕｓ　ｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｔａｉｌｏｒｉｎｇ．３．１　Ｉｎ－ｓｉｔｕ　ｎａｎｏｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓＦｏｃｕｓｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｗｉｄｅｌｙ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ｔａｉｌｏｒ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ［４８，４９］，ａｎｄ　ｈａｓ　ｐｒｅｓｅｎｔｅｄ　ｔｈｅ

ｃａｐａｂｉｌｉｔｙ　ｔｏ　ｍｏｄｕｌａｔｅ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｈｅｅｔｓ［５０］．Ｆｏｒ　ｅｘａｍｐｌｅ，ｆｏｃｕｓｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｃａｎ　ｂｅ　ｕｓｅｄ　ｔｏｓｃｕｌｐｔｓｕｂ－５ｎｍ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｉｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ，ｗｈｉｃｈ　ａｔｔｒａｃｔｓ　ｇｌｏｂａｌ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｉｔｓ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｉｎ　ＤＮＡｓｅｑｕｅｎｃｉｎｇ　ａｎｄ　ｓｉｎｇｌｅ－ｍｏｌｅｃｕｌｅ　ａｎａｌｙｓｉｓ［５１］．Ｄｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｃｕｌｐｔｉｎｇ　ｐｒｏｃｅｓｓ，ｂｏｔｈ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ａｎｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｐｅｒｆｏｒｍ．Ｔｈｅ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｉｓ

ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｓｕｂｓｔａｎｔｉａｌ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｅｆｆｅｃｔ　ｌｅａｄｉｎｇ　ｔｏ　ｃａｒｂｏｎ　ａｔｏｍｓ　ｌｏｓｓ，ｗｈｉｌｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｉｎ　ｃａｒｂｏｎ　ｇａｉｎ．Ｐｒｅｖｉｏｕｓ　ｌｉｔｅｒａｔｕｒｅｓ　ｉｎｄｉｃａｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｒａｔｅ　ｐｓｃｏｕｌｄ　ｂｅ　ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ　ａｓ　ｐｓ＝σＪ［４７，５２］，ｗｈｅｒｅσｉｓｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｃｒｏｓｓ　ｓｅｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｊｉｓ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ．Ａｃｃｏｒｄｉｎｇ　ｔｏ　ａ　ｓｉｍｐｌｅ　ｅｌａｓｔｉｃ　ｃｏｌｌｉｓｉｏｎ　ｍｏｄｅｌ，σｉｓ　ｒｅｌａｔｅｄ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｅｎｅｒｇｙ，ｔｈｅ　ａｎｇｌｅ　ｏｆ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｔｏｍｉｃ　ｎｕｍｂｅｒ［４７，５２］．Ｈｅｎｃｅ，ｔｈｅｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｒａｔｅ　ｉｓ　ｐｒｏｐｏｒｔｉｏｎａｌ　ｔｏ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ｆｏｒ　ａ　ｐａｒｔｉｃｕｌａｒ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｕｎｄｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ａ　ｓｐｅｃｉｆｉｃ　ｅｎｅｒｇｙ．Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｉｓ　ａ　ｃｏｍｐｌｅｘ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｔｈａｔ　ｉｎｖｏｌｖｅｓ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ－ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎｓ

ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ，ｅｌｅｃｔｒｏｎ－ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ－ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ，ｗｈｉｃｈ　ｃａｎ　ｂｅ　ｗｅｌｌｄｅｓｃｒｉｂｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｍｏｄｅｌ　ｇｉｖｅｎ　ｂｙ　Ｗ．Ｆ．ｖａｎ　Ｄｏｒｐ　ａｎｄ　Ｃ．Ｗ．Ｈａｇｅｎ［５３］．Ｉｎ　ｔｈｅ　ｃａｓｅ　ｏｆ　３００ｋｅＶ　ｆｏｃｕｓｅｄｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｗｉｔｈ　ｄｉａｍｅｔｅｒ　ｏｆ　ｓｅｖｅｒａｌ　ｎａｎｏｍｅｔｅｒｓ，ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｒａｔｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄ　ａｓ　ａ　ｃｏｎｓｔａｎｔ　ｒｅｌａｔｅｄｔｏ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎ　ｉｆ　ｔｈｅ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ｅｘｃｅｅｄｓ　１０Ａ／ｃｍ２．Ｗｉｔｈｏｕｔ　ｄｏｕｂｔ　ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　ａ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ，ｔｈｅ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ　ｄｏｍｉｎａｔｅ

ａｔ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｉｎｔｅｒｖａｌｓ　ｓｅｐａｒａｔｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｖａｌｕｅ．Ｔｈｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｉｓ　ｍｕｃｈ　ｍｏｒｅ　ｏｂｖｉｏｕｓ　ｔｈａｎ　ｔｈｅｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｗｈｅｎ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ｉｓ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｖａｌｕｅ；ｏｔｈｅｒｗｉｓｅ，ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｉｓ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｖａｌｕｅ　ｆｏｒ　ｕｌｔｒａｓｏｎｉｃａｌｌｙ　ｅｘｆｏｌｉａｔｅｄ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｉｓ　３００Ａ／ｃｍ２

［５４］．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｔｈｅ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｗｉｔｈ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ　３００Ａ／ｃｍ２　ｉｓ　ｓｕｉｔａｂｌｅ　ｆｏｒｓｃｕｌｐｔｉｎｇ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅ　ａｓ－ｓｃｕｌｐｔｅｄ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｃａｎｎｏｔ　ａｌｗａｙｓ　ｍｅｅｔ　ｓｉｚｅ　ｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔｆｏｒ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｌｅｃｕｌｅ　ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｒｅａｌ－ｔｉｍｅ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｃａｎｎｏｔ　ｂｅ　ｓｙｎｃｈｒｏｎｏｕｓｌｙ　ｐｅｒｆｏｒｍｅｄ　ｗｉｔｈ　ｓｃｕｌｐｔｉｎｇ．Ｃｏｎｓｉｄｅｒｉｎｇ　ｔｈａｔ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｔｒｅａｔｍｅｎｔ　ｃａｎ　ｐｒｏｍｏｔｅ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｅｆｅｃｔｓ，ｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇ

ｉｓ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｍｏｄｕｌａｔｅ　ｔｈｅ　ｓｉｚｅ　ｏｆ　ａｓ－ｓｃｕｌｐｔｅｄ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ａｎｄ　ｐｒｏｍｏｔｅ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｚａｔｉｏｎ［５５］．Ａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎＦｉｇ．６（ａ），ｓｏｍｅ　ａｓ－ｓｃｕｌｐｔｅｄ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｓｈｒｉｎｋ　ａｆｔｅｒ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇ　ｗｈｉｌｅ　ｔｈｅ　ｏｔｈｅｒｓ　ｅｘｐａｎｄ．Ｔｅｎｓ　ｏｆｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ａｒｅ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ａｒｅ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．６（ｂ）．Ｍｏｒｅ　ｔｈａｎ　８５％ ｏｆ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｗｉｔｈｉｎｉｔｉａｌ　ｄｉａｍｅｔｅｒ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｍｅｍｂｒａｎｅ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｅｘｐａｎｄ　ａｆｔｅｒ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇ，ｗｈｅｒｅａｓ　ａｌｍｏｓｔ　ａｌｌｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｗｉｔｈ　ｉｎｉｔｉａｌ　ｄｉａｍｅｔｅｒ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｍｅｍｂｒａｎｅ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｓｈｒｉｎｋ．Ｓｕｃｈ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ　ｃａｎ　ｂｅ　ｅｘｐｌａｉｎｅｄｂｙ　ｔｈｅｒｍａｌ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｕｎｃｏｍｂｉｎｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ａｔｏｍｓ，ｗｈｉｃｈ　ｅｎｅｒｇｅｔｉｃａｌｌｙ　ｐｒｅｆｅｒ　ｔｏ　ｆｏｒｍ　ａ　ｓｔａｂｌｅｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｗｉｔｈ　ｌｏｗｅｒ　ｆｒｅｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｅｎｅｒｇｙ　Ｆ．Ｔｈｅ　ｎａｎｏｐｏｒｅ　ｗｉｔｈ　ｄｉａｍｅｔｅｒ　ｄｅｍｂｅｄｄｅｄ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｅｗ－ｌａｙｅｒ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｗｉｔｈ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｔ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｉｍｐｌｉｆｉｅｄ　ａｓ

ｃｙｌｉｎｄｅｒ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｃｈａｎｇｅ　ｉｎ　ｆｒｅｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｃａｎ　ｂｅ　ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ　ａｓΔＦ＝γΔＡ＝２πγΔｄ（ｔ－ｄ），ｗｈｅｒｅγｉｓｓｕｒｆａｃｅ　ｔｅｎｓｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｏｂｉｌｅ　ｃａｒｂｏｎ　ａｔｏｍｓ．Ｔｈｉｓ　ｉｓ　ｒｅａｓｏｎａｂｌｅ　ｗｈｅｎ　ｕｎｃｏｍｂｉｎｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ａｔｏｍｓ　ｏｃｃｕｐｙ　ｔｈｅｒｅｇｉｏｎ　ａｒｏｕｎｄ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｕｎｃｏｍｂｉｎｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ａｔｏｍｓ　ｉｓ　ｉｓｏｔｒｏｐｉｃ．Ｔｈｅ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ａｌｗａｙｓｄｅｆｏｒｍ　ｔｏ　ｒｅｄｕｃｅ　Ｆｕｎｄｅｒ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｔｒｅａｔｍｅｎｔ，ｔｈａｔ　ｍｅａｎｓΔＦ＜０．Ｉｆ　ｔ＜ｄ，Δｄｓｈｏｕｌｄ　ｂｅ　ｐｏｓｉｔｉｖｅ，ｔｈａｔｍｅａｎｓ　ｎａｎｏｐｏｒｅ　ｓｈｏｕｌｄ　ｅｘｐａｎｄ；ｗｈｉｌｅ　ｉｆ　ｔ＞ｄ，ｎａｎｏｐｏｒｅ　ｓｈｏｕｌｄ　ｓｈｒｉｎｋ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｉｎ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ　ｗｉｔｈ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ５５　　　

Ｆｉｇｕｒｅ　６　Ｓｉｚｅ－ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｕｎｄｅｒ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ［５５］．（ａ）ＴＥＭ　ｉｍａｇｅｓ　ｓｈｏｗｉｎｇ　ｔｈａｔ　ｔｈｅｔｈｅｒｍａｌ　ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ　ｃａｎ　ｓｈｒｉｎｋ　ｏｒ　ｅｘｐａｎｄ　ｔｈｅ　ａｓ－ｓｃｕｌｐｔｅｄ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ．（ｂ）Ｓｔａｔｉｓｔｉｃａｌ　ｒｅｓｕｌｔ　ｉｎｄｉｃａｔｉｎｇ　ｔｈａｔ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｗｉｔｈ　ｉｎｉｔｉａｌｄｉａｍｅｔｅｒ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｍｅｍｂｒａｎｅ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｔｅｎｄ　ｔｏ　ｓｈｒｉｎｋ，ｏｔｈｅｒｗｉｓｅ　ｅｘｐａｎｄ．

ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｒｅｓｕｌｔｓ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｃｏｎｔｒｏｌ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ａｌｓｏ　ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｔｈａｔ　ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎｓ　ａｄｓｏｒｂｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｌａｙ　ａ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ｒｏｌｅ　ｉｎ　ｐｏｒｅ　ｓｈｒｉｎｋａｇｅ．Ｉｎ　ａｄｄｉｔｉｏｎ　ｔｏ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ，ｃａｒｂｏｎ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｃａｎ　ａｌｓｏ　ｂｅ　ｆａｂｒｉｃａｔｅｄ　ｂｙ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ－ｉｎｄｕｃｅｄ

ｃａｒｂｏｎ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｏｎ　ｍｅｔａｌ　ｎａｎｏｗｉｒｅ／ｎａｎｏｔｕｂｅ　ｔｅｍｐｌａｔｅ　ａｎｄ　ｓｕｂｓｅｑｕｅｎｔ　ｒｅｍｏｖａｌ　ｏｆ　ｔｅｍｐｌａｔｅ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｂｙｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇ　ｏｒ　ｖｏｌｔａｇｅ　ｂｉａｓ（Ｆｉｇ．７（ａ））．Ｔｈｅ　ｅｘｔｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｒｅ　ｔｅｍｐｌａｔｅ　ｂｙ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇ　ｏｒｖｏｌｔａｇｅ　ｂｉａｓ　ｃａｎ　ａｌｓｏ　ｉｍｐｒｏｖｅ　ｔｈｅ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ　ｑｕａｌｉｔｙ　ｏｆ　ａｓ－ｆｏｒｍｅｄ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｄｕｅ　ｔｏ　ａｎｎｅａｌｉｎｇ　ｅｆｆｅｃｔ（Ｆｉｇ．７（ｂ））．Ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ，ｔｈｅｓｅ　ｐａｒｔｉａｌ　ｇｒａｐｈｉｔｉｚｅｄ　ｔｕｂｅｓ　ｐｒｅｓｅｎｔ　ｅｘｃｅｌｌｅｎｔ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｖｉｔｙ　ａｎｄ　ｍｅｃｈａｎｉｃａｌｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ［５６］．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｄｉｖｅｒｓｅ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｃｏ－ａｘｉａｌ　ｈｏｌｌｏｗ （Ｆｉｇ．７（ｃ））ａｎｄ　Ｙ－ｓｈａｐｅ　ｃｏｎｎｅｃｔｅｄ　ｔｕｂｅｓ （Ｆｉｇ．７（ｄ）），ｃａｎ　ｂｅ　ｆｏｒｍｅｄ　ｂｙ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｔｅｍｐｌａｔｅ　ｓｈａｐｅ．Ｍｅａｎｗｈｉｌｅ，ｔｈｅｄｅｐｏｓｉｔｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｓｈｅｌｌ　ｏｎ　ｍｅｔａｌ　ｎａｎｏｗｉｒｅｓ　ｏｒ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ　ｃａｎ　ｇｏｖｅｒｎ　ｔｈｅ　ｍｏｒｐｈｏｌｏｇｉｃａｌ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎｓ　ｕｎｄｅｒｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇ［５７，５８］．Ｆｏｒ　ｉｎｓｔａｎｃｅ，ｕｎｃｏｖｅｒｅｄ　ｇｏｌｄ　ｎａｎｏｒｏｄｓ　ｃａｎ　ｔｒａｎｓｆｏｒｍ　ｔｈｅｉｒ　ｓｈａｐｅ　ｉｎｔｏ　ｓｐｈｅｒｅｓｗｅｌｌ　ｂｅｌｏｗ　ｔｈｅ　ｂｕｌｋ　ｍｅｌｔｉｎｇ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ，ｂｕｔ　ｃａｒｂｏｎ　ｓｈｅｌｌ　ｃａｎ　ｐｒｅｖｅｎｔ　ｔｈｉｓｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ．Ｂｅｓｉｄｅｓ，ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｍｏｒｐｈｏｕｓ　ｃａｒｂｏｎ　ｃａｎ　ａｌｓｏ　ｗｏｒｋ　ａｓ　ｅｘｃｅｌｌｅｎｔａｄｈｅｓｉｖｅ　ｆｏｒ　ｊｏｉｎｉｎｇ　ａｎｄ　ｓｈａｐｉｎｇ　ｆｅａｔｕｒｅｓ　ｔｏ　ｄｅｓｉｇｎｅｄ　ｍｏｒｐｈｏｌｏｇｙ［５９］．

Ｆｉｇｕｒｅ　７　Ｉｎｖｅｓｔｍｅｎｔ　ｃａｓｔｉｎｇ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ［５６］．（ａ）Ｃａｒｂｏｎ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｆｏｒｍｅｄ　ｂｙ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍｉｎｄｕｃｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｏｎ　Ｔｅ　ｎａｎｏｗｉｒｅｓ／ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ａｎｄ　ｓｕｂｓｅｑｕｅｎｔ　ｒｅｍｏｖａｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｅｍｐｌａｔｅ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｂｙ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｈｅａｔｉｎｇｏｒ　ｖｏｌｔａｇｅ　ｂｉａｓ．（ｂ）ＴＥＭ　ｉｍａｇｅ　ｉｎｄｉｃａｔｉｎｇ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｉｓ　ｐａｒｔｉａｌ　ｇｒａｐｈｉｔｉｚｅｄ　ａｆｔｅｒ　ｅｘｔｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｅｍｐｌａｔｅ．（ｃ）－（ｄ）Ｃｏ－ａｘｉａｌ　ｈｏｌｌｏｗ　ａｎｄ　Ｙ－ｓｈａｐｅ　ｃｏｎｎｅｃｔｅｄ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ．

３．２　Ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｆｒｏｍ　ｂｉｌａｙｅｒ　ＢＮＨｅｘａｇｏｎａｌ　ｂｏｒｏｎ　ｎｉｔｒｉｄｅ（ｈ－ＢＮ）ｈａｓ　ａ　ｌａｙｅｒｅｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｓｉｍｉｌａｒ　ｔｏ　ｇｒａｐｈｉｔｅ，ｗｈｅｒｅ　ｔｈｅ　ｌａｙｅｒｓ　ａｒｅ　ｈｅｌｄ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

５６　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｔｏｇｅｔｈｅｒ　ｂｙ　ｗｅａｋ　ｖａｎ　ｄｅｒ　Ｗａａｌｓ　ｆｏｒｃｅｓ．Ｅａｃｈ　ｂａｓａｌ　ｓｈｅｅｔ　ｉｓ　ａｎ　ａｔｏｍｉｃ－ｓｃａｌｅ　ｈｏｎｅｙｃｏｍｂ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｍａｄｅ　ｏｆ　Ｂａｎｄ　Ｎ　ａｔｏｍｓ　ｗｉｔｈ　ｓｔｒｏｎｇ　ｃｏｖａｌｅｎｔ　ｂｏｎｄｓ．Ｐｒｅｖｉｏｕｓ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ｉｎｄｉｃａｔｅｄ　ｔｈａｔ　Ｂ　ａｔｏｍｓ　ｗｅｒｅ　ｅｊｅｃｔｅｄ　ｍｏｒｅｏｆｔｅｎ　ｔｈａｎ　Ｎ　ａｔｏｍｓ　ｉｎ　ｐｅｒｆｅｃｔ　ＢＮ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｏｆ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ　ｂｅａｍ　ｅｎｅｒｇｙ　ｆｏｒ　ｓｕｒｆａｃｅｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ（ａｂｏｕｔ　７４ｋｅＶ　ｆｏｒ　Ｂ　ａｎｄ　８４ｋｅＶ　ｆｏｒ　Ｎ）．Ｓｏ　ａ　ｌａｒｇｅ　ｎｕｍｂｅｒ　ｏｆ　Ｂ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ａｒｅ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｂｅｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ｕｎｄｅｒ　８０ｋｅＶ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ［６０，６１］．Ｔｈｅｎ　ｔｈｅ　ｕｎｓａｔｕｒａｔｅｄ　Ｎ　ａｔｏｍｓ　ａｒｏｕｎｄ　Ｂｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｏｒ　ａｔ　ｅｄｇｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｉｓｐｌａｃｅｄ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｔｈｅｉｒ　ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ　ｅｎｅｒｇｙ　ｒｅｄｕｃｅｓ　ｄｒａｍａｔｉｃａｌｌｙ　ｔｏ　ｂｅｌｏｗ　８０ｋｅＶ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｈｉｇｈｅｒ　ｄｏｓｅ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｗｏｕｌｄ　ｃａｕｓｅ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｒｉａｎｇｌｅ－ｓｈａｐｅｄ　ｈｏｌｅｓ　ｉｎ　ＢＮ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ，ｗｈｏｓｅ　ｉｎｔｅｒｎａｌ　ｅｄｇｅｓ　ａｌｗａｙｓ　ｓｈｏｗ　Ｎ－ｔｅｒｍｉｎａｔｅｄ　ｚｉｇｚａｇ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ．Ｏｎ　ｔｈｉｓ　ｂａｓｉｓ，Ｂ　ａｎｄ　Ｎ　ａｔｏｍｓ　ｃａｎ　ｂｅｉｄｅｎｔｉｆｉｅｄ　ｂｙ　ａｓｓｉｇｎｉｎｇ　ｔｈｅ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ａｓ　ｍｉｓｓｉｎｇ　Ｂ　ａｔｏｍｓ　ａｎｄ　ａｌｌｏｃａｔｉｎｇ　Ｎ－ｔｅｒｍｉｎａｔｅｄ　ｅｄｇｅｓ　ｔｏ　ｌａｒｇｅ　ｔｒｉａｎｇｌｅｄｅｆｅｃｔｓ．Ｔｈｅｎ　ｔｈｅ　ｔｗｏ　ｓｔａｂｌｅ　ｓｔａｃｋｉｎｇ　ｏｒｄｅｒｓ（ＡＢ　ｓｔａｃｋｉｎｇ　ａｎｄ　ＡＡ′ｓｔａｃｋｉｎｇ）ｏｆ　ｂｉｌａｙｅｒ　ＢＮ ［６２］ｃａｎ　ｂｅｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｖｅ　ｏｒｉｅｎｔａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｒｉａｎｇｌｅ－ｓｈａｐｅｄ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ｉｎ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｂａｓａｌ　ｌａｙｅｒ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｄｅｆｅｃｔｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｉｎ　ｅａｃｈ　ｌａｙｅｒ　ａｒｅ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　ａｓ　ｉｎ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ．Ｗｈｅｎ　ＡＡ′ｓｔａｃｋｅｄ　ｂｉｌａｙｅｒ　ｓｈｅｅｔｓ　ａｒｅ　ｅｘｐｏｓｅｄ　ｔｏ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｏｍｂａｒｄｍｅｎｔ，ｉｎｔｅｒｌａｙｅｒ　Ｂ－Ｎ　ｂｏｎｄｓ　ｆｏｒｍ　ａｓ

ｌｏｎｇ　ａｓ　ｔｒｉａｎｇｕｌａｒ　ｅｄｇｅｓ　ｉｎ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｂａｓａｌ　ｓｈｅｅｔ　ｏｖｅｒｌａｐ，ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ　ｉｎ　ｃｌｏｓｅｄ　ｅｄｇｅｓ　ａｌｏｎｇ　ｚｉｇｚａｇ　ｄｉｒｅｃｔｉｏｎｓ（Ｆｉｇ．８（ａ））．Ｗｈｅｎ　ａｌｌ　ｄａｎｇｌｉｎｇ　ｂｏｎｄｓ　ａｒｅ　ｓａｔｕｒａｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｉｎｔｅｒｌａｙｅｒ　ｂｏｎｄｓ，ａ　ｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｈｏｌｅ　ｗｉｔｈ　ｃｌｏｓｅｄｚｉｇｚａｇ　ｅｄｇｅｓ　ｉｓ　ｆｏｒｍｅｄ．Ｏｎ　ｔｈｉｓ　ｂａｓｉｓ，ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｆｏｒｍ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ａｄｊａｃｅｎｔ　ｈｏｌｅｓ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｔｈｅｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｈｏｌｅｓ　ｇｒｏｗ　ｖｉａ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｍｏｔｉｏｎ　ｏｆ　ｋｉｎｋｓ　ｕｎｄｅｒ　ｏｎｇｏｉｎｇ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ（Ｆｉｇ．８（ｂ））．Ｎｏｒｍａｌｌｙ，ｋｉｎｋｓ　ｎｕｃｌｅａｔｅ　ａｔ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒｓｅｃｔｉｎｇ　ｐｏｉｎｔ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｚｉｇｚａｇ　ｅｄｇｅｓ　ｗｈｅｒｅ　ｎｏｎ－ｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｒｉｎｇｓ　ｗｉｔｈｈｉｇｈｅｒ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｒａｔｅ　ａｒｅ　ｒｅｑｕｉｒｅｄ　ｔｏ　ａｃｃｏｍｍｏｄａｔｅ　ｃｕｒｖａｔｕｒｅ　ｃｈａｎｇｅ［６３］．Ａｎａｌｏｇｏｕｓｌｙ，ａｔｏｍｓ　ａｔ　ｔｈｅｋｉｎｋｓ　ａｒｅ　ｍｏｒｅ　ｌｉｋｅｌｙ　ｔｏ　ｂｅ　ｅｊｅｃｔｅｄ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｔｏｐｏｌｏｇｉｃａｌ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈｅｒ　ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ｒａｔｅ，ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ　ｉｎ　ｋｉｎｋｍｏｔｉｏｎ　ａｌｏｎｇ　ｚｉｇｚａｇ　ｅｄｇｅｓ　ｕｎｔｉｌ　ｔｈｅｙ　ｖａｎｉｓｈ　ａｔ　ｔｈｅ　ｏｔｈｅｒ　ｉｎｔｅｒｓｅｃｔｉｎｇ　ｐｏｉｎｔ（Ｆｉｇ．８（ｂ））．Ｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｈｏｌｅｓａｒｅ　ｅｎｌａｒｇｅｄ　ａｓ　ａｔｏｍｉｃ　ｒｏｗｓ　ａｒｅ　ｅｊｅｃｔｅｄ．Ａｃｃｏｒｄｉｎｇｌｙ，ｔｈｅ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ａｄｊａｃｅｎｔ　ｈｏｌｅｓ　ａｒｅｔｈｉｎｎｅｄ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ　ｂｙ　ｒｅｍｏｖｉｎｇ　ａｔｏｍｉｃ　ｒｏｗｓ　ｏｎｅ　ｂｙ　ｏｎｅ．Ｔｈｅ　ｐｒｏｊｅｃｔｅｄ　ｄｉａｍｅｔｅｒ　ｄｅｃｒｅａｓｅｓ　ｉｎ　ｓｔｅｐｓ　ｏｆ０．１４－０．１５ｎｍ　ｕｎｔｉｌ　０．４５ｎｍ　ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｅｄ　ｔｏ　ａ（３，３）ｔｕｂｅ（Ｆｉｇ．８（ｃ）），ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｓｍａｌｌｅｓｔ　ｆｒｅｅｓｔａｎｄｉｎｇｓｉｎｇｌｅ－ｗａｌｌｅｄ　ＢＮ　ｔｕｂｅ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｌｙ　ｓｏ　ｆａｒ［６４］．

Ｆｉｇｕｒｅ　８　Ｃｒｅａｔｉｎｇ　ｓｉｎｇｌｅ－ｗａｌｌｅｄ　ＢＮ　ｎａｎｏｔｕｂｅ　ｆｒｏｍ　ｂｉｌａｙｅｒ　ｈ－ＢＮ ［６４］．（ａ）Ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｈｏｌｅｓ　ｉｎ　ｈ－ＢＮ　ｂｉｌａｙｅｒｕｎｄｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｃｌｏｓｅｄ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ　ｎｕｃｌｅａｔｅｓ　ａｔ　ｔｈｅ　ｃｒｏｓｓｉｎｇ　ｅｄｇｅ　ａｎｄ　ｇｒｏｗｓ　ａｌｏｎｇ　ｚｉｇｚａｇ　ｅｄｇｅｓ．（ｂ）Ｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｈｏｌｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｖｉａ　ｎｕｃｌｅａｔｉｏｎ，ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｄｉｓａｐｐｅａｒａｎｃｅ　ｏｆ　ｋｉｎｋｓ　ａｔ　ｃｌｏｓｅｄ　ｚｉｇｚａｇ　ｅｄｇｅ．ＳＫ　ａｎｄ　ＤＫｄｅｎｏｔｅ　ｍｏｎｏ－ａｎｄ　ｂｉ－ａｔｏｍｉｃ　ｋｉｎｋｓ，ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ．（ｃ）Ｔｕｂｅ　ｄｉａｍｅｔｅｒ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｕｎｄｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｐｒｏｊｅｃｔｅｄｄｉａｍｅｔｅｒ　ｄｅｃｒｅａｓｅｓ　ｉｎ　ｓｔｅｐｓ　ｏｆ　０．１４－０．１５ｎｍ　ｕｎｔｉｌ　０．４５ｎｍ．Ｔｈｅ　ｓｃａｌｅ　ｂａｒｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｉｎｓｅｔｓ　ａｒｅ　１ｎｍ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ５７　　　

３．３　Ｎａｎｏｒｉｂｂｏｎｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｆｒｏｍ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ＭｏＳ２Ａｓ　ｍｅｎｔｉｏｎｅｄ　ｉｎ　ｓｅｃｔｉｏｎ　２．１，ｂｏｔｔｏｍ　Ｓ　ａｔｏｍｓ　ａｒｅ　ｍｏｒｅ　ｌｉｋｅｌｙ　ｔｏ　ｂｅ　ｋｎｏｃｋｅｄ　ａｗａｙ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｌａｔｔｉｃｅ

ｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｉｎ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｏｆ　ＭｏＳ２ｕｎｄｅｒ　８０ｋｅＶ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ，ｆｏｒｍｉｎｇ　ｓｉｎｇｌｅ　Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ．Ａｆｔｅｒ　ｐｒｏｌｏｎｇｅｄｅｘｐｏｓｕｒｅ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ，Ｓ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｍｉｇｒａｔｅ　ａｎｄ　ｔｈｅｎ　ａｇｇｌｏｍｅｒａｔｅ　ｉｎｔｏ　ｌｉｎｅ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｓ　ｗｉｔｈｌｏｗｅｒ　ｅｎｅｒｇｙ．Ｔｈｅｓｅ　ｌｉｎｅ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ｏｎｌｙ　ａｐｐｅａｒ　ａｎｄ　ｅｌｏｎｇａｔｅ　ａｌｏｎｇ　ｔｈｅ　ｄｉｒｅｃｔｉｏｎｓ　ｏｆ［１００］，［０１０］，ａｎｄ［１－１０］ｉｎ　ＭｏＳ２ｓｈｅｅｔ．Ｉｎｅｖｉｔａｂｌｙ，ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ａｒｅ　ｆｏｒｍｅｄ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅｓｅ　ｌｉｎｅ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ａｒｅ　ｐｒｏｐａｇａｔｅｄ　ｔｏ　ａ　ｐｏｉｎｔ［３８］．Ｗｉｔｈｏｕｔ　ｄｏｕｂｔ，ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｃａｎ　ａｌｓｏ　ｂｅ　ｆａｂｒｉｃａｔｅｄ　ｒａｐｉｄｌｙ　ｂｙ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ，ａｓｄｉｓｃｕｓｓｅｄ　ｉｎ　ｓｅｃｔｉｏｎ　３．１．Ｔｈｅ　ｆｉｒｓｔ－ｐｒｉｎｃｉｐｌｅｓ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｓ　ｐｒｅｄｉｃｔ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｆｏｒ　ｒｅｍｏｖｉｎｇ　Ｓ　ａｔｏｍｓ　ｆｒｏｍ　ｚｉｇｚａｇ　ｏｒ　ａｒｍｃｈａｉｒ

ｅｄｇｅ　ｉｓ　ｍｕｃｈ　ｌｏｗｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｏｎｅ　ｆｏｒ　ｅｊｅｃｔｉｎｇ　Ｓ　ａｔｏｍｓ　ｆｒｏｍ　ｐｅｒｆｅｃｔ　ｓｈｅｅｔ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｄａｎｇｌｉｎｇ　ｂｏｎｄｓ［３９］．Ｍｅａｎｗｈｉｌｅ，ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｔｒａｎｓｆｅｒｒｅｄ　ｆｒｏｍ　８０ｋｅＶ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｔｏ　Ｍｏ　ａｔｏｍｓ　ｉｓ　ｓｔｉｌｌ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｏｎｅ　ｒｅｑｕｉｒｅｄ　ｔｏｋｎｏｃｋ　ｏｆｆ　Ｍｏ　ａｔｏｍｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｅｄｇｅ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，Ｍｏ　ａｔｏｍｓ　ａｔ　ｅｄｇｅ　ｃａｎ　ｄｉｆｆｕｓｅ　ａｎｄ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔ　ｔｏ　ｌｏｗ　ｓｙｓｔｅｍｅｎｅｒｇｙ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　ｗｉｌｌ　ｇｒｏｗ　ｕｐ　ｑｕｉｃｋｌｙ　ｖｉａ　ｋｎｏｃｋｉｎｇ　ｏｆｆ　Ｓ　ａｔｏｍｓ　ｕｎｄｅｒ　ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｇｒｏｗｔｈ　ｏｆ　ｎａｎｏｐｏｒｅｓ，ｔｈｅ　ｒｅｇｉｏｎｓ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ａｄｊａｃｅｎｔ　ｐｏｒｅｓ　ａｒｅ　ｎａｒｒｏｗｅｄ　ｉｎｔｏ　ｎａｎｏｒｉｂｂｏｎｓ

ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇｌｙ（Ｆｉｇ．９（ａ））．Ｔｈｅ　ｔｈｉｎｎｅｓｔ　ｓｔａｂｌｅ　ｒｉｂｂｏｎ　ｉｓ　ｃｒｙｓｔａｌ　ｗｉｔｈ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｃｏｎｓｔａｎｔｓ　ｄｉｓｔｉｎｃｔｌｙｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｆｒｏｍ　ＭｏＳ２ａｎｄ　ｗｉｔｈ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ａｂｏｕｔ　０．３５ｎｍ．Ｃｏｍｂｉｎｉｎｇ　ｃｏｍｐｕｔｅｒ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ｃｏｍｐａｒｉｎｇｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ｏｆ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｍａｇｅｓ　ａｎｄ　ｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｉｍａｇｅｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ａｔｏｍｉｃ　ｍｏｄｅｌ　ｐｒｅｄｉｃｔｅｄ　ｂｙ　ｃｏｍｐｕｔｅｒｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ，ｔｈｅ　ａｓ－ｆｏｒｍｅｄ　ｑｕａｓｉ－１Ｄｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｉｓ　ａｓｓｉｇｎｅｄ　ａｓ　Ｍｏ５Ｓ４ｃｒｙｓｔａｌ　ｗｉｔｈ　ａ　ｂａｎｄ　ｇａｐ　ｏｆ　０．７７ｅＶ（Ｆｉｇ．９（ｂ））．Ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｓｔａｔｅ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ＭｏＳ２ｔｏ　Ｍｏ５Ｓ４ｐｒｅｓｅｎｔｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｏｆ　ｔｈｉｓｐｈａｓｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｉｓ　ｏｎｌｙ　０．０５ｅＶ　ｐｅｒ　ａｔｏｍ （Ｆｉｇ．９（ｃ）），ｉｎｄｉｃａｔｉｎｇ　ｔｈａｔ　Ｍｏ５Ｓ４ｎａｎｏｒｉｂｂｏｎ　ｃａｎ　ｂｅ　ｆｏｒｍｅｄｓｐｏｎｔａｎｅｏｕｓｌｙ　ｕｎｄｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．

Ｆｉｇｕｒｅ　９　Ｔｏｐ－ｄｏｗｎ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｂｎａｎｏｍｅｔｅｒ　ｎａｎｏｗｉｒｅｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｆｒｏｍ　ＭｏＳ２ ｍｏｎｏｌａｙｅｒ［３９］．（ａ）Ｔｉｍｅ　ｓｅｒｉｅｓ　ｏｆ　ｔｈｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｇｒｏｗｔｈ　ｆｏｒ　ａ　ｓｕｓｐｅｎｄｅｄ　ｓｕｂｎａｎｏｍｅｔｅｒ　ｗｉｒｅ　ｕｎｄｅｒ　８０ｋｅＶ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．（ｂ）ＨＲＴＥＭ　ｉｍａｇｅ　ａｎｄｓｉｍｕｌａｔｅｄ　ｉｍａｇｅ（ｌａｂｅｌｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｄｏｔｔｅｄ　ｒｅｃｔａｎｇｌｅ）ｏｆ　Ｍｏ５Ｓ４ａｎｄ　ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　ａｔｏｍｉｃ　ｍｏｄｅｌ．（ｃ）Ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｓｔａｔｅ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｆｏｒ　ｆｏｒｍｉｎｇ　Ｍｏ５Ｓ４ｎａｎｏｗｉｒｅ　ｆｒｏｍ　ａ　Ｓ－ｉｍｐｏｖｅｒｉｓｈｅｄ　ａｒｍｃｈａｉｒ　ｒｉｂｂｏｎ．

Ｉｔ　ｉｓ　ｎｏｔｅｄ　ｔｈａｔ　Ｌｉｎ　ｅｔ　ａｌ．ａｌｓｏ　ｏｂｔａｉｎ　ｓｉｍｉｌａｒ　ｓｕｂｎａｎｏｍｅｔｅｒ　ｑｕａｓｉ－１Ｄｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ａｓｓｉｇｎｅｄ　ａｓ　ｍｅｔａｌｌｉｃ　ＭｏＳｃｒｙｓｔａｌ　ｕｓｉｎｇ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｏｆ　ａ　ｓｃａｎｎｉｎｇ　ＴＥＭ ［４０］．Ｎｏ　ｍａｔｔｅｒ　ｗｈｉｃｈ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｔｈｅ　ｆｉｎａｌ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

５８　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｓｔａｂｌｅ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ　ｉｓ，ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｐｒｏｖｉｄｅｓ　ｐｒｅｃｉｓｅ　ａｎｄ　ｆｌｅｘｉｂｌｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｆｏｒ　ｔｏｐ－ｄｏｗｎ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ．

４　Ｓｕｒｆａｃｅ－ｂａｓｅｄ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ

Ｔｈｅ　ｕｌｔｉｍａｔｅ　ｇｏａｌ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｍｏｄｉｆｉｃａｔｉｏｎ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ｕｓｅ　ｏｆ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｇｅｎｅｒａｌｌｙ，ｔｈｅｒｅ　ａｒｅ　ｔｗｏ　ｍａｉｎ　ｓｔｒａｔｅｇｉｅｓ　ｔｏ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅ　ｔｈｅ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｏｎｅ　ｉｓ　ｔｏ　ｅｘｐｌｏｒｅｃｏｍｐｌｅｔｅｌｙ　ｎｅｗ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｕｎｉｑｕｅ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｔｈｅ　ｏｔｈｅｒ　ｉｓ　ｔｏ　ｒｅｐｌａｃｅ　ｔｈｅｃｏｍｐｏｎｅｎｔ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｉｎ　ｅｘｉｓｔｉｎｇ　ｄｅｖｉｃｅｓ　ｔｏ　ｐｒｏｍｏｔｅ　ｔｈｅｉｒ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ．Ｂｏｔｈ　ｏｆ　ｔｈｅｍ　ａｒｅ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅｐｒｏｆｏｕｎｄ　ｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ａｎｄ　ｔｈｅｉｒ　ｎｏｖｅｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ，ａｎｄ　ｃａｎ　ｂｅｓｅｔ　ｕｐ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ＴＥＭ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｍａｔｅｒｉａｌ’ｓ　ｎｏｖｅｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ，ｓｐｅｃｉａｌ　ＴＥＭ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｈｏｌｄｅｒ　ａｎｄ　ｓｐｅｃｉｍｅｎｐｒｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ．Ｏｎｅ　ｅｘｃｅｌｌｅｎｔ　ｅｘａｍｐｌｅ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｕｓｅ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ　ｃａｇｅｓ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｎｃａｐｓｕｌａｔｅｄ

ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｏｒ　ｔｈｅ　ｐｈａｓｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ｃａｇｅｓ　ａｔ　ｔｈｅ　ａｔｏｍｉｃ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ．Ａｓ　ｍｅｎｔｉｏｎｅｄ　ｉｎ　ｓｅｃｔｉｏｎ　３．１，ｔｈｅｅｎｅｒｇｅｔｉｃ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｗｉｔｈ　ｅｎｅｒｇｙ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ　１００ｋｅＶ　ｃａｎ　ｋｎｏｃｋ　ｏｆｆ　Ｃ　ａｔｏｍｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｌａｔｔｉｃｅ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ｏｒ　ｃａｒｂｏｎ　ｏｎｉｏｎｓ　ｉｎｓｉｄｅ　ａ　ＴＥＭ，ｇｅｎｅｒａｔｉｎｇ　ｐｏｉｎｔ　ｄｅｆｅｃｔｓ；ｍｅａｎｗｈｉｌｅ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｔｒｅａｔｍｅｎｔ　ｃａｎｐｒｏｍｏｔｅ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ａｎｄ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｅｆｅｃｔｓ．Ｕｎｄｅｒ　ｔｈｅ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｈｅｒｍａｌａｎｎｅａｌｉｎｇ，ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ　ｌｏｓｓ　ｏｆ　Ｃ　ａｔｏｍｓ　ａｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ　ｗｉｌｌ　ｃａｕｓｅ　ｔｈｅ　ｓｈｒｉｎｋａｇｅ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｉｔｅ　ｓｈｅｌｌｓ（Ｆｉｇ．１０）．Ｔｈｅ　ｓｅｌｆ－ｃｏｎｔｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｏｕｔｅｒ　ｓｈｅｌｌｓ　ｃａｕｓｅｓ　ａｎ　ｅｎｏｒｍｏｕｓ　ｉｎｗａｒｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｕｐ　ｔｏ　ｔｅｎｓ　ｏｆ　ＧＰａ　ｉｎｔｈｅ　ｉｎｔｅｒｉｏｒ，ｐａｒｔｉｃｕｌａｒｌｙ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｃａｇｅｓ　ａｒｅ　ｆｉｌｌｅｄ　ｗｉｔｈ　Ｃ　ｏｒ　ｏｔｈｅｒ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ［１５－１７］．Ｏｎ　ｔｈｉｓ　ｂａｓｉｓ，ｓｌｏｗｐｌａｓｔｉｃ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｍｅｔｅｒ－ｓｉｚｅｄ　Ａｕ　ａｎｄ　Ｐｔ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ｉｓ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄ　ｔｏ　ｂｅ　ｇｏｖｅｒｎｅｄｂｙ　ｔｈｅ　ａｃｔｉｖｉｔｙ　ｏｆ　ｓｈｏｒｔ－ｌｉｖｅｄ　ｄｉｓｌｏｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ａ　ｗｉｄｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｒａｎｇｅ［１６］．

Ｆｉｇｕｒｅ　１０　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｎｃａｐｓｕｌａｔｅｄ　Ｆｅ３Ｃ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅ［１５］．（ａ）－ （ｄ）Ｔｉｍｅ　ｓｅｒｉｅｓ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｃｏｌｌａｐｓｅ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ　ｔｕｂｅ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｆｅ３Ｃ　ｃｒｙｓｔａｌ．（ｅ）Ｓｃｈｅｍａｔｉｃ　ｄｉａｇｒａｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｕｂｅ’ｓ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｅｎｃａｐｓｕｌａｔｅｄ　ｃｒｙｓｔａｌ’ｓ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ．

Ｇｒａｐｈｅｎｅ，ａｓ　ａ　２Ｄａｌｌｏｔｒｏｐｅ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ，ａｌｓｏ　ｈａｓ　ａｔｔｒａｃｔｅｄ　ｃｏｎｓｉｄｅｒａｂｌｅ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ｄｕｅ　ｔｏ　ｉｔｓ　ａｔｏｍｉｃａｌｌｙｔｈｉｎ，ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｉｎｅｒｔ，ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌｌｙ　ｓｔａｂｌｅ，ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ　ａｎｄ　ｔｈｅｒｍａｌｌｙ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｖｅ．Ａｓ　ａ　ｎｅａｒ－ｉｎｖｉｓｉｂｌｅ　ｓｕｐｐｏｒｔｆｉｌｍ　ｆｏｒ　ＴＥＭ　ｉｍａｇｉｎｇ，ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｈａｓ　ｅｎａｂｌｅｄ　ｔｈｅ　ｕｎｓｕｒｐａｓｓｅｄ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　ｏｒｇａｎｉｃ　ｍｏｌｅｃｕｌｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｉｎｔｅｒｆａｃｅｓ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｈａｒｄ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｃｏｒｅ　ａｎｄ　ｉｔｓ　ｓｕｒｒｏｕｎｄｉｎｇ　ｃｏａｔｉｎｇｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｌｉｇａｎｄｓ，ｐｒｏｔｅｉｎｓ　ａｎｄ　ｓｏ　ｏｎ［６５，６６］；ａｓ　ａ　ｔｒａｎｓｐａｒｅｎｔ　ａｎｄ　ｆｌｅｘｉｂｌｅ　ｃｏｎｄｕｃｔｏｒ，ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｈｏｌｄｓ　ｇｒｅａｔ　ｐｒｏｍｉｓｅ　ｆｏｒ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｄｅｖｉｃｅｓ，ｓｕｃｈａｓ　ｍｅｍｏｒｉｓｔｏｒｓ　ａｎｄ　ａｃｔｕａｔｏｒｓ［６７，６８］；ｇｒａｐｈｅｎｅ－ｂａｓｅｄ　ｃｏｍｐｏｓｉｔｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｕｓｅｄ　ｉｎ　ｅｎｅｒｇｙ　ｓｔｏｒａｇｅ　ａｎｄｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ，ｃａｔａｌｙｓｉｓ ［６９－７２］．Ｂｅｓｉｄｅｓ，ｇｒａｐｈｅｎｅ－ｂａｓｅｄ　ｍａｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ａｓｓｅｍｂｌｅｄ　ｂｙｈｙｄｒｏｔｈｅｒｍａｌ　ｒｅｄｕｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｏｘｉｄｅ（ＧＯ），ｃａｎ　ｂｅ　ｕｓｅｄ　ａｓ　ａ　ｓｏｒｂｅｎｔ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｆｏｒ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔａｌ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ５９　　　

ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｐｒｏｔｅｃｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｐＨ　ｐｌａｙｓ　ａ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｒｏｌｅ　ｄｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ａｇｇｌｏｍｅｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｈｅｅｔｓ，ａｎｄ　ｈａｓａ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｉｍｐａｃｔ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｍａｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅ［７３］．Ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｐＨ　ｉｓ　ａｄｊｕｓｔｅｄ　ｔｏ　ａｒｏｕｎｄ１０ｂｙ　ｔｈｅ　ａｄｄｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｍｍｏｎｉａ，ＧＯ　ｓｈｅｅｔｓ　ｃｏｍｅ　ｔｏｇｅｔｈｅｒ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ　ａｓ　ａ　ｗｈｏｌｅ．Ａｓ　ｍｏｓｔ　ｏｆ　ｔｈｅｃａｒｂｏｘｙｌｉｃ　ａｃｉｄ　ｇｒｏｕｐｓ　ａｔｔａｃｈｅｄ　ｏｎ　ＧＯ　ｓｈｅｅｔｓ　ａｒｅ　ｒｅｍｏｖｅｄ，ｔｈｅ　ｒｅｄｕｃｅｄ　ＧＯ　ｓｈｅｅｔｓ　ａｇｇｌｏｍｅｒａｔｅ　ｔｏｇｅｔｈｅｒ　ｉｎａ　ｃｏｍｐａｃｔ　ｍａｎｎｅｒ　ｄｒｉｖｅｎ　ｂｙ　Ｖａｎ　ｄｅｒ　Ｗａａｌｓ　ｆｏｒｃｅｓ，ｌｅａｄｉｎｇ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｅｎｈａｎｃｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ｓｔｒｅｎｇｔｈ　ｕｐ　ｔｏ　ｓｅｖｅｒａｌｔｉｍｅｓ　ｈｉｇｈｅｒ　ｔｈａｎ　ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌ　ｇｒａｐｈｉｔｅ　ｐｒｏｄｕｃｔｓ［７３］．Ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｐＨ　ｉｓ　ｎｏｔ　ｉｎ　ａｂｏｖｅ　ｒａｎｇｅ，ｔｈｅ　ＧＯ　ｓｈｅｅｔｓａｇｇｌｏｍｅｒａｔｅ　ｐａｒｔｉａｌｌｙ　ｄｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎ，ｆｏｒｍｉｎｇ　ａｐｏｒｏｕｓ　ｓｅｌｆ－ａｓｓｅｍｂｌｅｄ　ｒｅｄｕｃｅｄ－ＧＯ　ｈｙｄｒｏｇｅｌ．Ｔｈｅｎｆｒｅｅｚｅ　ｄｒｙｉｎｇ　ｏｒ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｐｏｉｎｔ　ｄｒｙｉｎｇ　ｃａｎ　ｅｖａｐｏｒａｔｅ　ｗａｔｅｒ　ｍｏｌｅｃｕｌａｒ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ｈｙｄｒｏｇｅｌ　ａｎｄ　ｍａｉｎｔａｉｎ　ｐｏｒｏｕｓｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｆｏｒｍｉｎｇ　ｍａｃｒｏｓｃａｌｅ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｐｏｎｇｅｓ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｒｅａ．Ｓｐｏｎｇｙ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈｌｙｈｙｄｒｏｐｈｏｂｉｃ　ａｎｄ　ｏｌｅｏｐｈｉｌｉｃ　ｓｕｒｆａｃｅｓ　ａｒｅ　ｆｅａｓｉｂｌｅ　ｃａｎｄｉｄａｔｅｓ　ｆｏｒ　ｏｉｌ　ａｎｄ　ｔｏｘｉｃ　ｏｒｇａｎｉｃ　ａｄｓｏｒｂｅｒｓ（Ｆｉｇ．１１），ａｎｄ　ｈａｖｅ　ｓｈｏｗｎ　ｇｒｅａｔ　ｉｍｐｒｏｖｅｍｅｎｔ　ｉｎ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｕｐ　ｔｏ　ｈｕｎｄｒｅｄｓ　ｏｆ　ｔｈｅｉｒ　ｗｅｉｇｈｔｓ［７４－７８］．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｔｈｅ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｐｏｎｇｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｈｅａｔｅｄ　ｔｏ　ｒｅｍｏｖｅ　ａｌｍｏｓｔ　ａｌｌ（＞９９％）ａｄｓｏｒｂａｔｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｎｒｅｕｓｅｄ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ａｆｆｅｃｔｉｎｇ　ｔｈｅｉｒ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ （＞１０ｃｙｃｌｅｓ）［７４］，ｗｈｉｃｈ　ｓｕｇｇｅｓｔｓ　ｓｐｏｎｇｙｇｒａｐｈｅｎｅ　ａ　ｗｉｄｅｓｐｒｅａｄ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ｆｏｒ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔａｌ　ｐｒｏｔｅｃｔｉｏｎ．Ｔｈｏｕｇｈ　ｇｒｅａｔ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｈａｓｂｅｅｎ　ｍａｄｅ　ｉｎ　ｄｅｓｉｇｎ　ａｎｄ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｏｉｌ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｉｓ　ｎｏｔ　ｃｌｅａｒ．Ｗｉｔｈｏｕｔ　ｄｏｕｂｔ，ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ａｎｄ　ｏｉｌ　ｍｏｌｅｃｕｌａｒ　ａｔ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ－ｌｉｑｕｉｄ　ｉｎｔｅｒｆａｃｅｈａｓ　ａ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｎ　ｔｈｅ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ．Ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｌｉｑｕｉｄ　ｃｅｌｌ　ｈｏｌｄｓ　ｇｒｅａｔ　ｐｒｏｍｉｓｅ　ｆｏｒｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｎｇ　ｓｏｌｉｄ－ｌｉｑｕｉｄ－ｖａｐｏｒ　ｉｎｔｅｒｆａｃｅ　ａｔ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｓｃａｌｅ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ＴＥＭ ［７９］．

Ｆｉｇｕｒｅ　１１　Ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ａｎｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｐｏｎｇｙ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｍａｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ［７４］．（ａ－ｅ）Ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎｏｆ　ｄｏｄｅｃａｎｅ　ｉｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｐｏｎｇｅ　ａｔ　ｉｎｔｅｒｖａｌｓ　ｏｆ　２０ｓ．（ｆ）Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｏｆ　ｏｉｌ　ａｄｓｏｒｐｔｉｏｎ．（ｇ）Ｃｏｎｔａｃｔ　ａｎｇｌｅ　ｏｆ　ｓｐｏｎｇｙ　ｇｒａｐｈｅｎｅｓｕｒｆａｃｅ　ａｎｄ　ｗａｔｅｒ／ｄｏｄｅｃａｎｅ．（ｈ－ｊ）ＳＥＭ　ａｎｄ　ＴＥＭ　ｉｍａｇｅｓ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｋｅｌｅｔｏｎ．

Ｉｎ　ａｄｄｉｔｉｏｎ，ｃａｔａｌｙｓｉｓ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｃａｎ　ａｌｓｏ　ｂｅ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｓｃａｌｅ　ｂｙＴＥＭ　ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｗｈｅｎ　ｇａｓ　ａｎｄ　ｌｉｇｈｔ　ａｒｅ　ｓｕｃｃｅｓｓｆｕｌｌｙ　ｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄ　ｉｎｔｏ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ａｒｅａ［８０］．Ｃｈａｒｇｅ　ａｎｄｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｆｏｒ　ｌａｙｅｒｅｄ－ｍａｔｅｒｉａｌ－ｃａｔｈｏｄｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｙｎａｍｉｃａｌｌｙ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ　ｗｈｅｎ　ｎａｎｏｂａｔｔｅｒｉｅｓ　ａｒｅ　ｓｅｔ　ｕｐｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｈｅｌｐ　ｏｆ　ｖｏｌｔａｇｅ　ｂｉａｓｉｎｇ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｈｏｌｄｅｒ［８１，８２］．Ａｌｌ　ｔｈｅｓｅ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｇｉｖｅ　ｎｅｗ　ｉｎｓｉｇｈｔｓ　ｉｎｔｏ　ｗｏｒｋｉｎｇｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ａｎｄ　ｐｒｏｍｏｔｅ　ｔｈｅ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｒｅａ　ｉｎ　ｔｈｅｓｅ　ｆｉｅｌｄｓ．

５　Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｏｕｔｌｏｏｋ

Ｔｈｅ　ＴＥＭ　ｈａｓ　ｂｅｃｏｍｅ　ｏｎｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｐｏｗｅｒｆｕｌ　ｔｏｏｌｓ　ｆｏｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ａｔｏｍｉｃｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｏｆ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｉｎ　ｄｅｔａｉｌ，ａｎｄ　ｓｏｍｅ　ｄｅｆｅｃｔ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｓａｒｅ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｅｄ　ａｓ　ｗｅｌｌ．Ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｓｐｅｃｉａｌ　ｈｏｌｄｅｒｓ　ａｎｄ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｐｒｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ　ｍａｋｅｓ　ｉｔｐｏｓｓｉｂｌｅ　ｔｏ　ｄｙｎａｍｉｃａｌｌｙ　ｍｏｎｉｔｏｒ　ｔｈｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｕｎｄｅｒ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｆｉｅｌｄｓ　ｏｒ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔｓ，ｗｈｉｃｈ　ｐｒｏｍｏｔｅｓ　ｅｓｔａｂｌｉｓｈｍｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ａｎｄ　ｎｏｖｅｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ．Ｃｏｍｂｉｎｉｎｇ　ｔｈｉｓ　ｍｅｔｈｏｄ　ｗｉｔｈ　ｃｏｍｐｕｔｅｒ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ，ｓｏｍｅ　ｎｏｖｅｌ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ　ｄｙｎａｍｉｃａｌｌｙａｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｐｒｏｐｏｓｅｄ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ－ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　Ｃｏｂｌｅｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ．Ｂｅｓｉｄｅｓ，ＴＥＭ　ａｌｌｏｗｓ　ｎｏｔ　ｏｎｌｙ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ｂｕｔ　ａｌｓｏ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｍｏｄｉｆｉｃａｔｉｏｎ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

６０　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｂｙ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ｑｕａｓｉ－１Ｄｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　Ｍｏ５Ｓ４ｎａｎｏｗｉｒｅｓ，ｓｉｎｇｌｅ－ｗａｌｌｅｄ　ＢＮ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ，ｈａｖｅｂｅｅｎ　ｃｏｎｔｒｏｌｌａｂｌｙ　ｆａｂｒｉｃａｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　２Ｄｓｈｅｅｔｓ．Ｉｎ　ａｄｄｉｔｉｏｎ，ｐｒｏｔｏｔｙｐｅ　ｄｅｖｉｃｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｔ　ｕｐｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｍａｔｅｒｉａｌ’ｓ　ｎｏｖｅｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ，ｓｐｅｃｉａｌ　ＴＥＭ　ｈｏｌｄｅｒｓ　ａｎｄ　ｓｐｅｃｉｍｅｎ　ｐｒｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ，ｗｈｉｃｈｍａｙ　ｐｒｏｍｏｔｅ　ｔｈｅ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｒｅａ　ｉｎ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔａｌ　ｐｒｏｔｅｃｔｉｏｎ，ｅｎｅｒｇｙｓｔｏｒａｇｅ　ａｎｄ　ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ．Ａｌｔｈｏｕｇｈ　ａ　ｌｏｔ　ｏｆ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｃａｒｒｉｅｄ　ｏｕｔ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ＴＥＭ　ｔｏ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｔｏ

ｍｏｎｉｔｏｒ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌ’ｓ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｔｏ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｓｔｉｍｕｌｉ，ａｎｄ　ｔｏ　ｆａｂｒｉｃａｔｅ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｆｒｏｍ　ｔｏｐ　ｔｏ　ｄｏｗｎ，ｍａｎｙ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｉｓｓｕｅｓ　ｉｎ　ｓｕｒｆａｃｅ－ｍｅｄｉａｔｅｄ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ　ａｎｄ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ａｒｅ　ｓｔｉｌｌ　ｏｐｅｎ．Ｔｈｅｒｅｓｈｏｕｌｄ　ｂｅ　ｐｌｅｎｔｙ　ｏｆ　ｎｅｗ　ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｆｏｒ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｉｎ　ｒｅａｃｔｉｖｅ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔｓ　ｗｈｅｎ　ｍａｎｙ　ｃｈｅｍｉｃａｌｐｒｏｃｅｓｓｅｓ　ｏｃｃｕｒ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ．Ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ａｎｄ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｗｏｕｌｄ　ｂｅ　ｃｒｕｃｉａｌ　ｆｏｒ　ｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ａｎｄ　ｄｅｓｉｇｎｉｎｇ　ｎｅｗ　ａｎｄ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｆｏｒ　ａ　ｗｉｄｅ　ｒａｎｇｅ　ｏｆａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｉｔ　ｉｓ　ｈｉｇｈｌｙ　ｄｅｓｉｒａｂｌｅ　ｔｏ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｄｅｖｅｌｏｐ　ａｄｄｉｔｉｏｎａｌ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ａｂｉｌｉｔｙ　ｔｏｐｒｏｖｉｄｅ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ａｃｃｕｒａｔｅ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｃｏｍｐｏｓｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｈｉｇｈ　ｔｅｍｐｏｒａｌ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ　ｕｎｄｅｒ　ｒｅａｃｔｉｏｎｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．

Ａｃｋｎｏｗｌｅｄｇｅｍｅｎｔｓ

Ｔｈｉｓ　ｗｏｒｋ　ｗａｓ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　Ｎａｔｉｏｎａｌ　Ｎａｔｕｒａｌ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｆｕｎｄ　ｆｏｒ　Ｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ　Ｙｏｕｎｇ　Ｓｃｈｏｌａｒ（ＧｒａｎｔＮｏ．１１５２５４１５），ａｎｄ　ｔｈｅ　Ｎａｔｉｏｎａｌ　Ｎａｔｕｒａｌ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｆｏｕｎｄａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｃｈｉｎａ （Ｇｒａｎｔ　Ｎｏｓ．５１４２０１０５００３，６１２７４１１４，１１３２７９０１，６１６０１１１６　＆１１６７４０５２）．

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅｓ

［１］Ａｌｉｖｉｓａｔｏｓ　Ａ　Ｐ．Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　Ｃｌｕｓｔｅｒｓ，Ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ，ａｎｄ　Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｄｏｔｓ．Ｓｃｉｅｎｃｅ，１９９６，２７１（５２５１）：９３３－９３７．

［２］Ｌｉｎｋ　Ｓ，Ｅｌ－Ｓａｙｅｄ　Ｍ　Ａ．Ｏｐｔｉｃａｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ａｎｄ　ｕｌｔｒａｆａｓｔ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ｍｅｔａｌｌｉｃ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ．Ａｎｎｕ．Ｒｅｖ．Ｐｈｙｓ．Ｃｈｅｍ．，２００３，５４（１）：３３１

－３６６．

［３］Ｓｈｅｎ　Ｙ，Ｓｕｎ　Ｌ．Ｓｅｔｔｉｎｇ　ｕｐ　ａ　ｎａｎｏｌａｂ　ｉｎｓｉｄｅ　ａ　ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ　ｆｏｒ　ｔｗｏ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｒｅｓｅａｒｃｈ．Ｊ．Ｍａｔｅｒ．Ｒｅｓ．，

２０１５，３０（２１）：３１５３－３１７６．

［４］Ｓｕｎ　Ｌ，Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ，Ｗａｒｎｅｒ　Ｊ．Ｔｗｏ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｕｎｄｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．ＭＲＳ　Ｂｕｌｌ．，２０１５，４０（０１）：２９－３７．

［５］Ｘｕ　Ｔ，Ｓｕｎ　Ｌ．Ｄｙｎａｍｉｃ　Ｉｎ－Ｓｉｔｕ　Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｔｉｏｎ　ｏｎ　Ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ａｔ　ｔｈｅ　Ａｔｏｍｉｃ　Ｓｃａｌｅ．Ｓｍａｌｌ，２０１５，１１（２７）：３２４７－３２６２．

［６］Ｘｕ　Ｔ，Ｓｕｎ　Ｌ．Ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｎ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｂｅｈａｖｉｏｒ　ｉｎ　ｌｉｑｕｉｄ　ｂｙ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ＴＥＭ．Ｓｕｐｅｒｌａｔｔｉｃｅ　Ｍｉｃｒｏｓｔ．，２０１６，９９：２４－３４．

［７］Ｓｕｎ　Ｊ，Ｘｕ　Ｆ，Ｓｕｎ　Ｌ－Ｔ．Ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｂｙ　ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ．Ａｃｔａ　Ｍｅｃｈ．

Ｓｉｎｉｃａ，２０１２，２８（６）：１５１３－１５２７．

［８］Ｈｅ　Ｘ，Ｘｕ　Ｔ，Ｘｕ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎ　Ｓｉｔｕ　Ａｔｏｍ　Ｓｃａｌｅ　Ｖｉｓｕａｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｄｏｍａｉｎ　Ｗａｌｌ　Ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｉｎ　ＶＯ２Ｉｎｓｕｌａｔｏｒ－Ｍｅｔａｌ　Ｐｈａｓｅ　Ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ．Ｓｃｉ．

Ｒｅｐ．，２０１４，４：６５４４．

［９］Ｍｅｉ　Ｓ，Ｈｅ　Ｌ，Ｗｕ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｙｎａｍｉｃ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｉｎｔｅｒｆａｃｅ　ａｔｏｍ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｄｕｒｉｎｇ　ｈｅｔｅｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｎａｎｏｊｏｉｎｉｎｇ．Ｎａｎｏｓｃａｌｅ，２０１４，６（１）：

４０５－４１１．

［１０］Ｗａｎ　Ｎ，Ｓｕｎ　Ｌ，Ｄｉｎｇ　Ｓ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ– ＣＮＴ　ｈｙｂｒｉｄｓ　ｖｉａ　ｊｏｕｌｅ　ｈｅａｔｉｎｇ：Ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ

ｔｒａｎｓｐｏｒｔ．Ｃａｒｂｏｎ，２０１３，５３（０）：２６０－２６８．

［１１］Ｚｈｅｎｇ　Ｈ，Ｃａｏ　Ａ，Ｗｅｉｎｂｅｒｇｅｒ　Ｃ　Ｒ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｉｓｃｒｅｔｅ　ｐｌａｓｔｉｃｉｔｙ　ｉｎ　ｓｕｂ－１０－ｎｍ－ｓｉｚｅｄ　ｇｏｌｄ　ｃｒｙｓｔａｌｓ．Ｎａｔ．Ｃｏｍｍｕｎ．，２０１０，１：１４４．

［１２］Ｌｕ　Ｙ，Ｈｕａｎｇ　Ｊ　Ｙ，Ｗａｎｇ　Ｃ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｏｌｄ　ｗｅｌｄｉｎｇ　ｏｆ　ｕｌｔｒａｔｈｉｎ　ｇｏｌｄ　ｎａｎｏｗｉｒｅｓ．Ｎａｔ．Ｎａｎｏｔｅｃｈｎｏｌ．，２０１０，５（３）：２１８－２２４．

［１３］Ｌｉａｏ　Ｈ－Ｇ，Ｚｈｅｒｅｂｅｔｓｋｙｙ　Ｄ，Ｘｉｎ　Ｈ，ｅｔ　ａｌ．Ｆａｃｅｔ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｄｕｒｉｎｇ　ｐｌａｔｉｎｕｍ　ｎａｎｏｃｕｂｅ　ｇｒｏｗｔｈ．Ｓｃｉｅｎｃｅ，２０１４，３４５（６１９９）：９１６－９１９．

［１４］Ｎｅｎｇ　Ｗ，Ｊｕｎ　Ｘ，Ｔａｏ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｕｒｆａｃｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｇｕｉｄｅｄ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｈｉｅｒａｒｃｈｙ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｂｙ　ｄｉｒｅｃｔ　ｅ－ｂｅａｍ　ｅｔｃｈｉｎｇ．ＲＳＣ　Ａｄｖ．，

２０１３，３（３９）：１７８６０－１７８６５．

［１５］Ｓｕｎ　Ｌ，Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ，Ｋｒａｓｈｅｎｉｎｎｉｋｏｖ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ａｓ　ｈｉｇｈ－ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｃｙｌｉｎｄｅｒｓ　ａｎｄ　ｎａｎｏｅｘｔｒｕｄｅｒｓ．Ｓｃｉｅｎｃｅ，２００６，３１２

（５７７７）：１１９９－１２０２．

［１６］Ｓｕｎ　Ｌ，Ｋｒａｓｈｅｎｉｎｎｉｋｏｖ　Ａ　Ｖ，Ａｈｌｇｒｅｎ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｐｌａｓｔｉｃ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｉｎｇｌｅ　ｎａｎｏｍｅｔｅｒ－ｓｉｚｅｄ　ｃｒｙｓｔａｌｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２００８，１０１

（１５）：１５６１０１．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ６１　　　

［１７］Ｓｕｎ　Ｌ，Ｒｏｄｒｉｇｕｅｚ－Ｍａｎｚｏ　Ｊ，Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ．Ｅｌａｓｔｉｃ　ｄｅｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｍｅｔｅｒ－ｓｉｚｅｄ　ｍｅｔａｌ　ｃｒｙｓｔａｌｓ　ｉｎ　ｇｒａｐｈｉｔｉｃ　ｓｈｅｌｌｓ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，

２００６，８９（２６）：２６３１０４．

［１８］Ｒｏｄｒｉｇｕｅｚ－Ｍａｎｚｏ　Ｊ　Ａ，Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ．Ｃｒｅａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｉｎｄｉｖｉｄｕａｌ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｉｎ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ｂｙ　ｕｓｉｎｇ　ａｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｏｆ　１ｄｉａｍｅｔｅｒ．Ｎａｎｏ

Ｌｅｔｔ．，２００９，９（６）：２２８５－２２８９．

［１９］Ｒｏｄｒíｇｕｅｚ－Ｍａｎｚｏ　Ｊ　Ａ，Ｃｒｅｔｕ　Ｏ，Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ．Ｔｒａｐｐｉｎｇ　ｏｆ　ｍｅｔａｌ　ａｔｏｍｓ　ｉｎ　ｖａｃａｎｃｉｅｓ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ａｎｄ　ｇｒａｐｈｅｎｅ．ＡＣＳ　Ｎａｎｏ，２０１０，

４（６）：３４２２－３４２８．

［２０］Ｒｏｄｒｉｇｕｅｓ　Ｖ，Ｆｕｈｒｅｒ　Ｔ，Ｕｇａｒｔｅ　Ｄ．Ｓｉｇｎａｔｕｒｅ　ｏｆ　Ａｔｏｍｉｃ　Ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｃｏｎｄｕｃｔａｎｃｅ　ｏｆ　Ｇｏｌｄ　Ｎａｎｏｗｉｒｅｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，

２０００，８５（１９）：４１２４－４１２７．

［２１］Ｒｏｄｒｉｇｕｅｓ　Ｖ，Ｕｇａｒｔｅ　Ｄ．Ｒｅａｌ－ｔｉｍｅ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　ａｔｏｍｉｓｔｉｃ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｉｎ　ｏｎｅ－ａｔｏｍ－ｔｈｉｃｋ　ｍｅｔａｌ　ｊｕｎｃｔｉｏｎｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｂ，２００１，６３（７）：０７３４０５．

［２２］Ｃｒｅｔｕ　Ｏ，Ｂｏｔｅｌｌｏ－Ｍｅｎｄｅｚ　Ａ　Ｒ，Ｊａｎｏｗｓｋａ　Ｉ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　Ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　Ｍｅａｓｕｒｅｄ　ｉｎ　Ａｔｏｍｉｃ　Ｃａｒｂｏｎ　Ｃｈａｉｎｓ．Ｎａｎｏ　Ｌｅｔｔ．，２０１３，１３（８）：

３４８７－３４９３．

［２３］Ｃｒｅｔｕ　Ｏ，Ｋｏｍｓａ　Ｈ－Ｐ，Ｌｅｈｔｉｎｅｎ　Ｏ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　Ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｂｏｒｏｎ　Ｎｉｔｒｉｄｅ　Ｃｈａｉｎｓ．ＡＣＳ　Ｎａｎｏ，２０１４，８（１２）：１１９５０－１１９５７．

［２４］Ｊｉｎ　Ｃ，Ｌａｎ　Ｈ，Ｐｅｎｇ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｅｒｉｖｉｎｇ　Ｃａｒｂｏｎ　Ａｔｏｍｉｃ　Ｃｈａｉｎｓ　ｆｒｏｍ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２００９，１０２（２０）：２０５５０１．

［２５］Ｔａ　Ｈ　Ｑ，Ｂａｃｈｍａｔｉｕｋ　Ａ，Ｗａｒｎｅｒ　Ｊ　Ｈ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｌｅｃｔｒｏｎ－Ｄｒｉｖｅｎ　Ｍｅｔａｌ　Ｏｘｉｄｅ　Ｅｆｆｕｓｉｏｎ　ａｎｄ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　Ｇａｓｉｆｉｃａｔｉｏｎ　ａｔ　Ｒｏｏｍ　Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．ＡＣＳ

Ｎａｎｏ，２０１６，１０（６）：６３２３－６３３０．

［２６］Ｚｈａｏ　Ｊ，Ｄｅｎｇ　Ｑ，Ｂａｃｈｍａｔｉｕｋ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｒｅｅ－Ｓｔａｎｄｉｎｇ　Ｓｉｎｇｌｅ－Ａｔｏｍ－Ｔｈｉｃｋ　Ｉｒｏｎ　Ｍｅｍｂｒａｎｅｓ　Ｓｕｓｐｅｎｄｅｄ　ｉｎ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　Ｐｏｒｅｓ．Ｓｃｉｅｎｃｅ，２０１４，

３４３（６１７６）：１２２８－１２３２．

［２７］Ｒｏｍｄｈａｎｅ　Ｆ　Ｂ，Ｃｒｅｔｕ　Ｏ，Ｄｅｂｂｉｃｈｉ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ｑｕａｓｉ‐２ＤＣｕ２ＳＣｒｙｓｔａｌｓ　ｏｎ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ：Ｉｎ‐ｓｉｔｕ　Ｇｒｏｗｔｈ　ａｎｄ　ａｂ　ｉｎｉｔｉｏ　Ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｓ．Ｓｍａｌｌ，

２０１５，１１（１１）：１２５３－１２５７．

［２８］Ｍｅｙｅｒ　Ｊ　Ｃ，Ｇｉｒｉｔ　Ｃ　Ｏ，Ｃｒｏｍｍｉｅ　Ｍ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｍａｇｉｎｇ　ａｎｄ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ｌｉｇｈｔ　ａｔｏｍｓ　ａｎｄ　ｍｏｌｅｃｕｌｅｓ　ｏｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ．Ｎａｔｕｒｅ，２００８，４５４（７２０２）：

３１９－３２２．

［２９］Ｃｈｕｖｉｌｉｎ　Ａ，Ｋａｉｓｅｒ　Ｕ，Ｂｉｃｈｏｕｔｓｋａｉａ　Ｅ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｉｒｅｃｔ　ｔｒａｎｓｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｔｏ　ｆｕｌｌｅｒｅｎｅ．Ｎａｔ．Ｃｈｅｍ．，２０１０，２（６）：４５０－４５３．

［３０］Ｚｈｏｕ　Ｗ，Ｙｉｎ　Ｋ，Ｗａｎｇ　Ｃ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｈｅ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｑｕａｒｅ　ｉｃｅ　ｉｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｑｕｅｓｔｉｏｎｅｄ．Ｎａｔｕｒｅ，２０１５，５２８（７５８３）：Ｅ１－Ｅ２．

［３１］Ｃｒｅｔｕ　Ｏ，Ｋｒａｓｈｅｎｉｎｎｉｋｏｖ　Ａ　Ｖ，Ｒｏｄｒíｇｕｅｚ－Ｍａｎｚｏ　Ｊ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｌｏｃａｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｍｅｔａｌ　Ａｔｏｍｓ　ｏｎ　Ｓｔｒａｉｎｅｄ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ．Ｐｈｙｓ．

Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０１０，１０５（１９）：１９６１０２．

［３２］Ｈｏｎｇ　Ｊ，Ｈｕ　Ｚ，Ｐｒｏｂｅｒｔ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｌｏｒｉｎｇ　ａｔｏｍｉｃ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ｉｎ　ｍｏｌｙｂｄｅｎｕｍ　ｄｉｓｕｌｐｈｉｄｅ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒｓ．Ｎａｔ．Ｃｏｍｍｕｎ．，２０１５，６：６２９３．

［３３］Ｚｈｏｕ　Ｗ，Ｚｏｕ　Ｘ，Ｎａｊｍａｅｉ　Ｓ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　Ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　Ｄｅｆｅｃｔｓ　ｉｎ　Ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　Ｍｏｌｙｂｄｅｎｕｍ　Ｄｉｓｕｌｆｉｄｅ．Ｎａｎｏ　Ｌｅｔｔ．，２０１３，１３（６）：２６１５－

２６２２．

［３４］Ｑｉｕ　Ｈ，Ｘｕ　Ｔ，Ｗａｎｇ　Ｚ，ｅｔ　ａｌ．Ｈｏｐｐｉｎｇ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｄｅｆｅｃｔ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｌｏｃａｌｉｚｅｄ　ｓｔａｔｅｓ　ｉｎ　ｍｏｌｙｂｄｅｎｕｍ　ｄｉｓｕｌｐｈｉｄｅ．Ｎａｔ．Ｃｏｍｍｕｎ．，

２０１３，４．

［３５］Ｙｕ　Ｚ，Ｐａｎ　Ｙ，Ｓｈｅｎ　Ｙ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｏｗａｒｄｓ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　ｃｈａｒｇｅ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ｉｎ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｍｏｌｙｂｄｅｎｕｍ　ｄｉｓｕｌｆｉｄｅ　ｂｙ　ｄｅｆｅｃｔ　ａｎｄ　ｉｎｔｅｒｆａｃｅ　ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ．

Ｎａｔ．Ｃｏｍｍｕｎ．，２０１４，５：５２９０．

［３６］Ｋｏｍｓａ　Ｈ－Ｐ，Ｋｏｔａｋｏｓｋｉ　Ｊ，Ｋｕｒａｓｃｈ　Ｓ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｗｏ－Ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　Ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　Ｍｅｔａｌ　Ｄｉｃｈａｌｃｏｇｅｎｉｄｅｓ　ｕｎｄｅｒ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　Ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ：Ｄｅｆｅｃｔ

Ｐｒｏｄｕｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｄｏｐｉｎｇ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０１２，１０９（３）：０３５５０３．

［３７］Ｋｏｍｓａ　Ｈ－Ｐ，Ｋｕｒａｓｃｈ　Ｓ，Ｌｅｈｔｉｎｅｎ　Ｏ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｒｏｍ　ｐｏｉｎｔ　ｔｏ　ｅｘｔｅｎｄｅｄ　ｄｅｆｅｃｔｓ　ｉｎ　ｔｗｏ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ＭｏＳ２：Ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｔｏｍｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｕｎｄｅｒ

ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｂ，２０１３，８８（３）：０３５３０１．

［３８］Ｒｙｕ　Ｇ　Ｈ，Ｌｅｅ　Ｊ，Ｋｉｍ　Ｎ　Ｙ，ｅｔ　ａｌ．Ｌｉｎｅ－ｄｅｆｅｃｔ　ｍｅｄｉａｔｅｄ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｈｏｌｅ　ａｎｄ　Ｍｏ　ｃｌｕｓｔｅｒｓ　ｉｎ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｍｏｌｙｂｄｅｎｕｍ　ｄｉｓｕｌｆｉｄｅ．２Ｄ

Ｍａｔｅｒ．，２０１６，３（１）：０１４００２．

［３９］Ｌｉｕ　Ｘ，Ｘｕ　Ｔ，Ｗｕ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｏｐ–ｄｏｗｎ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｂ－ｎａｎｏｍｅｔｒｅ　ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｉｎｇ　ｎａｎｏｒｉｂｂｏｎｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｆｒｏｍ　ｍｏｌｙｂｄｅｎｕｍ　ｄｉｓｕｌｆｉｄｅ

ｓｈｅｅｔｓ．Ｎａｔ．Ｃｏｍｍｕｎ．，２０１３，４：１７７６．

［４０］Ｌｉｎ　Ｊ，Ｃｒｅｔｕ　Ｏ，Ｚｈｏｕ　Ｗ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｌｅｘｉｂｌｅ　ｍｅｔａｌｌｉｃ　ｎａｎｏｗｉｒｅｓ　ｗｉｔｈ　ｓｅｌｆ－ａｄａｐｔｉｖｅ　ｃｏｎｔａｃｔｓ　ｔｏ　ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｉｎｇ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ－ｍｅｔａｌ　ｄｉｃｈａｌｃｏｇｅｎｉｄｅ

ｍｏｎｏｌａｙｅｒｓ．Ｎａｔ．Ｎａｎｏｔｅｃｈｎｏｌ．，２０１４，９（６）：４３６－４４２．

［４１］Ｒｅｉｔｚ　Ｊ　Ｂ，Ｓｏｌｏｍｏｎ　Ｅ　Ｉ．Ｐｒｏｐｙｌｅｎｅ　Ｏｘｉｄａｔｉｏｎ　ｏｎ　Ｃｏｐｐｅｒ　Ｏｘｉｄｅ　Ｓｕｒｆａｃｅｓ：Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　ａｎｄ　Ｇｅｏｍｅｔｒｉｃ　Ｃｏｎｔｒｉｂｕｔｉｏｎｓ　ｔｏ　Ｒｅａｃｔｉｖｉｔｙ　ａｎｄ

Ｓｅｌｅｃｔｉｖｉｔｙ．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｍｅｒｉｃａｎ　Ｃｈｅｍｉｃａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ，１９９８，１２０（４４）：１１４６７－１１４７８．

［４２］Ｋａｓｔｎｅｒ　Ｍ　Ａ，Ｂｉｒｇｅｎｅａｕ　Ｒ　Ｊ，Ｓｈｉｒａｎｅ　Ｇ，ｅｔ　ａｌ．Ｍａｇｎｅｔｉｃ，ｔｒａｎｓｐｏｒｔ，ａｎｄ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒ　ｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅｓ．Ｒｅｖｉｅｗｓ　ｏｆ

Ｍｏｄｅｒｎ　Ｐｈｙｓｉｃｓ，１９９８，７０（３）：８９７－９２８．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

６２　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

［４３］Ｙｉｎ　Ｋ，Ｚｈａｎｇ　Ｙ－Ｙ，Ｚｈｏｕ　Ｙ，ｅｔ　ａｌ．Ｕｎｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ｓｉｎｇｌｅ－ａｔｏｍ－ｔｈｉｃｋ　ｃｏｐｐｅｒ　ｏｘｉｄｅ　ｍｏｎｏｌａｙｅｒｓ．２ＤＭａｔｅｒ．，２０１７，４（１）：０１１００１．

［４４］Ａｙｒａｕｌｔ　Ｇ，Ｅｈｒｌｉｃｈ　Ｇ．Ｓｕｒｆａｃｅ　ｓｅｌｆ‐ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｏｎ　ａｎ　ｆｃｃ　ｃｒｙｓｔａｌ：Ａｎ　ａｔｏｍｉｃ　ｖｉｅｗ．Ｊ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．，１９７４，６０（１）：２８１－２９４．

［４５］Ｓｕｎ　Ｊ，Ｈｅ　Ｌ，Ｌｏ　Ｙ－Ｃ，ｅｔ　ａｌ．Ｌｉｑｕｉｄ－ｌｉｋｅ　ｐｓｅｕｄｏｅｌａｓｔｉｃｉｔｙ　ｏｆ　ｓｕｂ－１０－ｎｍ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ　ｓｉｌｖｅｒ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓ．Ｎａｔ．Ｍａｔｅｒ．，２０１４，１３（１１）：１００７－

１０１２．

［４６］Ｃｏｍｂｅ　Ｎ，Ｊｅｎｓｅｎ　Ｐ，Ｐｉｍｐｉｎｅｌｌｉ　Ａ．Ｃｈａｎｇｉｎｇ　ｓｈａｐｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｗｏｒｌｄ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０００，８５（１）：１１０．

［４７］Ｅｇｅｒｔｏｎ　Ｒ　Ｆ，Ｌｉ　Ｐ，Ｍａｌａｃ　Ｍ．Ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｄａｍａｇｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ＴＥＭ　ａｎｄ　ＳＥＭ．Ｍｉｃｒｏｎ，２００４，３５（６）：３９９－４０９．

［４８］Ｌｉ　Ｊ，Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ．Ｔｈｅ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ　ｏｆ　Ｈｏｔ　Ｃａｒｂｏｎ　Ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ｗｉｔｈ　ａ　Ｆｏｃｕｓｅｄ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　Ｂｅａｍ．Ｎａｎｏ　Ｌｅｔｔ．，２００４，４（６）：１１４３－１１４６．

［４９］Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ，Ｌｉ　Ｊ　Ｘ，Ｔｅｒｒｏｎｅｓ　Ｍ．Ｃｕｔｔｉｎｇ　ｓｉｎｇｌｅ－ｗａｌｌｅｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ　ｗｉｔｈ　ａｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ：Ｅｖｉｄｅｎｃｅ　ｆｏｒ　ａｔｏｍ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｉｎｓｉｄｅ

ｎａｎｏｔｕｂｅｓ．Ｓｍａｌｌ，２００５，１（１０）：９５３－９５６．

［５０］Ｆｉｓｃｈｂｅｉｎ　Ｍ　Ｄ，Ｄｒｎｄｉｃ　Ｍ．Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｎａｎｏｓｃｕｌｐｔｉｎｇ　ｏｆ　ｓｕｓｐｅｎｄｅｄ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｈｅｅｔｓ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，２００８，９３（１１）：１１３１０７．

［５１］Ｇａｒａｊ　Ｓ，Ｈｕｂｂａｒｄ　Ｗ，Ｒｅｉｎａ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｓ　ａ　ｓｕｂｎａｎｏｍｅｔｒｅ　ｔｒａｎｓ－ｅｌｅｃｔｒｏｄｅ　ｍｅｍｂｒａｎｅ．Ｎａｔｕｒｅ，２０１０，４６７（７３１２）：１９０－１９３．

［５２］Ｂａｎｈａｒｔ　Ｆ．Ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｉｎ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ．Ｒｅｐ．Ｐｒｏｇ．Ｐｈｙｓ．，１９９９，６２（８）：１１８１－１２２１．

［５３］ｖａｎ　Ｄｏｒｐ　Ｗ　Ｆ，Ｈａｇｅｎ　Ｃ　Ｗ．Ａ　ｃｒｉｔｉｃａｌ　ｌｉｔｅｒａｔｕｒｅ　ｒｅｖｉｅｗ　ｏｆ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ．Ｊ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．，２００８，１０４

（８）：０８１３０１．

［５４］Ｘｕ　Ｔ，Ｘｉｅ　Ｘ，Ｙｉｎ　Ｋ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｏｎｔｒｏｌｌａｂｌｅ　Ａｔｏｍｉｃ－Ｓｃａｌｅ　Ｓｃｕｌｐｔｉｎｇ　ａｎｄ　Ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｃａｒｂｏｎ　Ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｏｎ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ．Ｓｍａｌｌ，２０１４，１０

（９）：１７２４－１７２８．

［５５］Ｘｕ　Ｔ，Ｙｉｎ　Ｋ，Ｘｉｅ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｉｚｅ－Ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ　Ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　Ｎａｎｏｐｏｒｅｓ　Ｕｎｄｅｒ　Ｔｈｅｒｍａｌ　Ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ．Ｓｍａｌｌ，２０１２，８（２２）：３４２２－

３４２６．

［５６］Ｈｅ　Ｌ，Ｘｕ　Ｔ，Ｓｕｎ　Ｊ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎｖｅｓｔｍｅｎｔ　ｃａｓｔｉｎｇ　ｏｆ　ｃａｒｂｏｎ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ．Ｃａｒｂｏｎ，２０１２，５０（８）：２８４５－２８５２．

［５７］Ｌｉａｎ　Ｒ，Ｙｕ　Ｈ，Ｈｅ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｕｂｌｉｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ａｇ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｉｒ　ｗｅｔｔｉｎｇ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ　ｗｉｔｈ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｎｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ．Ｃａｒｂｏｎ，

２０１６，１０１：３６８－３７６．

［５８］Ｋｈａｌａｖｋａ　Ｙ，Ｏｈｍ　Ｃ，Ｓｕｎ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｎｈａｎｃｅｄ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｏｆ　ｇｏｌｄ　ａｎｄ　ｓｉｌｖｅｒ　ｎａｎｏｒｏｄｓ　ｂｙ　ｔｈｉｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｌａｙｅｒｓ．Ｊ．Ｐｈｙｓ．Ｃｈｅｍ．Ｃ，

２００７，１１１（３５）：１２８８６－１２８８９．

［５９］Ｗａｎｇ　Ｍ　Ｓ，Ｗａｎｇ　Ｊ　Ｙ，Ｃｈｅｎ　Ｑ，ｅｔ　ａｌ．Ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ａｎｄ　Ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　Ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　Ｃａｒｂｏｎ　Ｎａｎｏｔｕｂｅ　Ｉｎｔｅｒｃｏｎｎｅｃｔｉｏｎｓ．Ａｄｖ．

Ｆｕｎｃｔ．Ｍａｔｅｒ．，２００５，１５（１１）：１８２５－１８３１．

［６０］Ｊｉｎ　Ｃ，Ｌｉｎ　Ｆ，Ｓｕｅｎａｇａ　Ｋ，ｅｔ　ａｌ．Ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ａ　Ｆｒｅｅｓｔａｎｄｉｎｇ　Ｂｏｒｏｎ　Ｎｉｔｒｉｄｅ　Ｓｉｎｇｌｅ　Ｌａｙｅｒ　ａｎｄ　Ｉｔｓ　Ｄｅｆｅｃｔ　Ａｓｓｉｇｎｍｅｎｔｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，

２００９，１０２（１９）：１９５５０５．

［６１］Ｍｅｙｅｒ　Ｊ　Ｃ，Ｃｈｕｖｉｌｉｎ　Ａ，Ａｌｇａｒａ－Ｓｉｌｌｅｒ　Ｇ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｅｌｅｃｔｉｖｅ　Ｓｐｕｔｔｅｒｉｎｇ　ａｎｄ　Ａｔｏｍｉｃ　Ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ　Ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　Ａｔｏｍｉｃａｌｌｙ　Ｔｈｉｎ　Ｂｏｒｏｎ　Ｎｉｔｒｉｄｅ

Ｍｅｍｂｒａｎｅｓ．Ｎａｎｏ　Ｌｅｔｔ．，２００９，９（７）：２６８３－２６８９．

［６２］Ｃｏｎｓｔａｎｔｉｎｅｓｃｕ　Ｇ，Ｋｕｃ　Ａ，Ｈｅｉｎｅ　Ｔ．Ｓｔａｃｋｉｎｇ　ｉｎ　ｂｕｌｋ　ａｎｄ　ｂｉｌａｙｅｒ　ｈｅｘａｇｏｎａｌ　ｂｏｒｏｎ　ｎｉｔｒｉｄｅ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０１３，１１１（３）：０３６１０４．

［６３］Ｌｉｕ　Ｙ，Ｚｏｕ　Ｘ，Ｙａｋｏｂｓｏｎ　Ｂ　Ｉ．Ｄｉｓｌｏｃａｔｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｇｒａｉｎ　ｂｏｕｎｄａｒｉｅｓ　ｉｎ　ｔｗｏ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｂｏｒｏｎ　ｎｉｔｒｉｄｅ．ＡＣＳ　Ｎａｎｏ，２０１２，６（８）：７０５３－７０５８．

［６４］Ｘｕ　Ｔ，Ｚｈｏｕ　Ｙ，Ｔａｎ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｒｅａｔｉｎｇ　ｔｈｅ　Ｓｍａｌｌｅｓｔ　ＢＮ　Ｎａｎｏｔｕｂｅ　ｆｒｏｍ　Ｂｉｌａｙｅｒ　ｈ－ＢＮ．Ａｄｖ．Ｆｕｎｃｔ．Ｍａｔｅｒ．，２０１７，２７（１９）：１６０３８９７．

［６５］Ｌｅｅ　Ｚ，Ｊｅｏｎ　Ｋ－Ｊ，Ｄａｔｏ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｉｒｅｃｔ　Ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　Ｓｏｆｔ－Ｈａｒｄ　Ｉｎｔｅｒｆａｃｅｓ　Ｅｎａｂｌｅｄ　ｂｙ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ．Ｎａｎｏ　Ｌｅｔｔ．，２００９，９（９）：３３６５－３３６９．

［６６］ＭｃＢｒｉｄｅ　Ｊ　Ｒ，Ｌｕｐｉｎｉ　Ａ　Ｒ，Ｓｃｈｒｅｕｄｅｒ　Ｍ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｅｗ－Ｌａｙｅｒ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｓ　ａ　Ｓｕｐｐｏｒｔ　Ｆｉｌｍ　ｆｏｒ　Ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　Ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ　Ｉｍａｇｉｎｇ

ｏｆ　Ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ．ＡＣＳ　Ａｐｐｌ．Ｍａｔｅｒ．Ｉｎｔｅｒ．，２００９，１（１２）：２８８６－２８９２．

［６７］Ｈｅ　Ｃ，Ｌｉ　Ｊ，Ｗｕ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｕｎａｂｌｅ　Ｅｌｅｃｔｒｏｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｉｎ　Ｐｌａｎａｒ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ／ＳｉＯ２Ｍｅｍｒｉｓｔｏｒｓ．Ａｄｖａｎｃｅｄ　Ｍａｔｅｒｉａｌｓ，２０１３，２５（３９）：５５９３

－５５９８．

［６８］Ｂｉ　Ｈ，Ｙｉｎ　Ｋ，Ｘｉｅ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｉｃ　ｂｉｍｅｔａｌｌｉｃ　ａｃｔｕａｔｏｒ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ａ　ｂｉｌａｙｅｒ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｎｄ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｏｘｉｄｅ．Ｎａｎｏｓｃａｌｅ，２０１３，５（１９）：

９１２３－９１２８．

［６９］Ｄｅｎｇ　Ｄ，Ｃｈｅｎ　Ｘ，Ｙｕ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ａ　ｓｉｎｇｌｅ　ｉｒｏｎ　ｓｉｔｅ　ｃｏｎｆｉｎｅｄ　ｉｎ　ａ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｍａｔｒｉｘ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ｏｘｉｄａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｂｅｎｚｅｎｅ　ａｔ　ｒｏｏｍ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．

Ｓｃｉ．Ａｄｖ．，２０１５，１（１１）：ｅ１５００４６２．

［７０］Ｚｈｕ　Ｃ，Ｍｉｎ　Ｈ，Ｘｕ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｕｌｔｒａｆａｓｔ　ｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌ　ｐｒｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ／ＣｏＳ　ｎａｎｏｓｈｅｅｔ　ｃｏｕｎｔｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｄｅｓ　ｆｏｒ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ｄｙｅ－

ｓｅｎｓｉｔｉｚｅｄ　ｓｏｌａｒ　ｃｅｌｌｓ．ＲＳＣ　Ａｄｖａｎｃｅｓ，２０１５，５（１０４）：８５８２２－８５８３０．

［７１］Ｌｉ　Ｓ，Ｍｉｎ　Ｈ，Ｘｕ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ａｌｌ　ｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ＭｏＳ２／ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｃｏｕｎｔｅｒ　ｅｌｅｃｔｒｏｄｅｓ　ｆｏｒ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ｄｙｅ－ｓｅｎｓｉｔｉｚｅｄ　ｓｏｌａｒ　ｃｅｌｌｓ．ＲＳＣ

Ａｄｖａｎｃｅｓ，２０１６，６（４１）：３４５４６－３４５５２．

［７２］Ｌｉｕ　Ｙ，Ｓｈｅｎ　Ｙ，Ｓｕｎ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｌｅｍｅｎｔａｌ　ｓｕｐｅｒｄｏｐｉｎｇ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｎｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｔｕｂｅｓ．Ｎａｔｕｒｅ　Ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ，２０１６，７：１０９２１．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．４，２０１７　 ６３　　　

［７３］Ｂｉ　Ｈ，Ｙｉｎ　Ｋ，Ｘｉｅ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ｌｏｗ　Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　Ｃａｓｔｉｎｇ　ｏｆ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｗｉｔｈ　Ｈｉｇｈ　Ｃｏｍｐｒｅｓｓｉｖｅ　Ｓｔｒｅｎｇｔｈ．Ａｄｖ．Ｍａｔｅｒ．，２０１２，２４（３７）：５１２４

－５１２９．

［７４］Ｂｉ　Ｈ，Ｘｉｅ　Ｘ，Ｙｉｎ　Ｋ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｐｏｎｇｙ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｓ　ａ　Ｈｉｇｈｌｙ　Ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ａｎｄ　Ｒｅｃｙｃｌａｂｌｅ　Ｓｏｒｂｅｎｔ　ｆｏｒ　Ｏｉｌｓ　ａｎｄ　Ｏｒｇａｎｉｃ　Ｓｏｌｖｅｎｔｓ．Ａｄｖ．Ｆｕｎｃｔ．

Ｍａｔｅｒ．，２０１２，２２（２１）：４４２１－４４２５．

［７５］Ｂｉ　Ｈ，Ｘｉｅ　Ｘ，Ｙｉｎ　Ｋ，ｅｔ　ａｌ．Ｈｉｇｈｌｙ　ｅｎｈａｎｃｅｄ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ｏｆ　ｓｐｏｎｇｙ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｓ　ａｎ　ｏｉｌ　ｓｏｒｂｅｎｔ．Ｊ．Ｍａｔｅｒ．Ｃｈｅｍ．Ａ，２０１４，２（６）：１６５２

－１６５６．

［７６］Ｗａｎ　Ｓ，Ｂｉ　Ｈ，Ｓｕｎ　Ｌ．Ｇｒａｐｈｅｎｅ　ａｎｄ　ｃａｒｂｏｎ－ｂａｓｅｄ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ａｓ　ｈｉｇｈｌｙ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ａｄｓｏｒｂｅｎｔｓ　ｆｏｒ　ｏｉｌｓ　ａｎｄ　ｏｒｇａｎｉｃ　ｓｏｌｖｅｎｔｓ．Ｎａｎｏｔｅｃｈｎｏｌ．

Ｒｅｖ．，２０１６，５（１）：３．

［７７］Ｗａｎ　Ｓ，Ｂｉ　Ｈ，Ｘｉｅ　Ｘ，ｅｔ　ａｌ．Ａ　ｆａｃｉｌｅ　ｓｔｒａｔｅｇｙ　ｆｏｒ　ｒａｐｉｄ　ｐｒｅｐａｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｓｐｏｎｇｙ　ｂａｌｌｓ．Ｓｃｉ．Ｒｅｐ．，２０１６，６：３２７４６．

［７８］Ｘｉｅ　Ｘ，Ｚｈｏｕ　Ｙ，Ｂｉ　Ｈ，ｅｔ　ａｌ．Ｌａｒｇｅ－ｒａｎｇｅ　Ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ｍｉｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ａｎｄ　Ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　Ｔｈｒｅｅ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　Ｐｏｒｏｕｓ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ．Ｓｃｉ．

Ｒｅｐ．，２０１３，３：２１１７．

［７９］Ｓｈｉｎ　Ｄ，Ｐａｒｋ　Ｊ　Ｂ，Ｋｉｍ　Ｙ－Ｊ，ｅｔ　ａｌ．Ｇｒｏｗｔｈ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｇａｓ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｎａｎｏｂｕｂｂｌｅｓ　ｉｎ　ｇｒａｐｈｅｎｅ　ｌｉｑｕｉｄ　ｃｅｌｌｓ．Ｎａｔ．

Ｃｏｍｍｕｎ．，２０１５，６：６０６８．

［８０］Ｚｈａｎｇ　Ｌ，Ｍｉｌｌｅｒ　Ｂ　Ｋ，Ｃｒｏｚｉｅｒ　Ｐ　Ａ．Ａｔｏｍｉｃ　ｌｅｖｅｌ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｍｏｒｐｈｉｚａｔｉｏｎ　ｉｎ　ａｎａｔａｓｅ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ　ｄｕｒｉｎｇ　ｌｉｇｈｔ

ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｗａｔｅｒ　ｖａｐｏｒ．Ｎａｎｏ　Ｌｅｔｔ．，２０１３，１３（２）：６７９－６８４．

［８１］Ｘｉａ　Ｗ，Ｚｈａｎｇ　Ｑ，Ｘｕ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｖｉｓｕａｌｉｚｉｎｇ　ｔｈｅ　Ｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌ　Ｌｉｔｈｉａｔｉｏｎ／Ｄｅｌｉｔｈｉａｔｉｏｎ　Ｂｅｈａｖｉｏｒｓ　ｏｆ　Ｂｌａｃｋ　Ｐｈｏｓｐｈｏｒｕｓ　ｂｙ　ｉｎ　Ｓｉｔｕ

Ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　Ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ．Ｔｈｅ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｐｈｙｓｉｃａｌ　Ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　Ｃ，２０１６，１２０（１１）：５８６１－５８６８．

［８２］Ｘｕ　Ｆ，Ｇｅ　Ｂ，Ｃｈｅｎ　Ｊ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｃａｌａｂｌｅ　ｓｈｅａｒ－ｅｘｆｏｌｉａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｈｉｇｈ－ｑｕａｌｉｔｙ　ｐｈｏｓｐｈｏｒｅｎｅ　ｎａｎｏｆｌａｋｅｓ　ｗｉｔｈ　ｒｅｌｉａｂｌｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌ　ｃｙｃｌｅａｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ

ｎａｎｏ　ｂａｔｔｅｒｉｅｓ．２ＤＭａｔｅｒｉａｌｓ，２０１６，３（２）：０２５００５．

Ｌｉｔａｏ　Ｓｕｎ

Ｄｒ．Ｌｉｔａｏ　Ｓｕｎ （孙 立 涛）ｉｓ　Ｃｈａｎｇｊｉａｎｇ　Ｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ　Ｐｒｏｆｅｓｓｏｒ　ａｎｄ

ｓｅｒｖｅｓ　ａｓ　ｔｈｅ　ｈｅａｄ　ｏｆ　Ｓｃｈｏｏｌ　ｏｆ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，

Ｓｏｕｔｈｅａｓｔ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ（ＳＥＵ），ｔｈｅ　ｄｅｐｕｔｙ　ｄｉｒｅｃｔｏｒ　ｏｆ　Ｋｅｙ　Ｌａｂ　ｏｆ　ＭＥＭＳ

ｏｆ　Ｍｉｎｉｓｔｒｙ　ｏｆ　Ｅｄｕｃａｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｄｉｒｅｃｔｏｒ　ｏｆ　ＳＥＵ－ＦＥＩ　Ｎａｎｏ－Ｐｉｃｏ

Ｃｅｎｔｅｒ．Ｈｅ　ｒｅｃｅｉｖｅｄ　ｈｉｓ　ＰｈＤ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　Ｓｈａｎｇｈａｉ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆ　Ａｐｐｌｉｅｄ

Ｐｈｙｓｉｃｓ，Ｃｈｉｎｅｓｅ　Ａｃａｄｅｍｙ　ｏｆ　Ｓｃｉｅｎｃｅｓ　ｉｎ　２００５．Ｈｅ　ｗｏｒｋｅｄ　ａｓ　ａ　ｒｅｓｅａｒｃｈ

ｆｅｌｌｏｗ　ａｔ　ｔｈｅ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｍａｉｎｚ，Ｇｅｒｍａｎｙ　ｆｒｏｍ　２００５ｔｏ　２００８，ａｎｄ　ａ

ｖｉｓｉｔｉｎｇ　ｐｒｏｆｅｓｓｏｒ　ａｔ　ｔｈｅ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｓｔｒａｓｂｏｕｒｇ，Ｆｒａｎｃｅ　ｆｒｏｍ　２００９ｔｏ

２０１０．Ｓｉｎｃｅ　２００８，ｈｅ　ｊｏｉｎｅｄ　ＳＥＵ　ａｎｄ　ｈｏｎｏｒｅｄ　ａｓ　ａ　Ｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ

Ｐｒｏｆｅｓｓｏｒ．Ｃｕｒｒｅｎｔｌｙ，ｈｉｓ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｉｎｔｅｒｅｓｔｓ　ｆｏｃｕｓ　ｏｎ：（１）Ｄｙｎａｍｉｃ　ｉｎ－ｓｉｔｕ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ

ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ；（２）ｎｏｖｅｌ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｆｒｏｍ　ｓｕｂ－１０ｎｍ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ；（３）ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｅｎｅ－

ｒｅｌａｔｅｄ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｉｎ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ，ｒｅｎｅｗａｂｌｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ａｎｄ　ｎａｎｏｅｌｅｃｔｒｏｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　ｓｙｓｔｅｍｓ．Ｈｅ　ｉｓ　ｔｈｅ

ａｕｔｈｏｒ　ａｎｄ　ｃｏ－ａｕｔｈｏｒ　ｏｆ　ａｒｏｕｎｄ　１５０ｐａｐｅｒｓ　ｉｎ　ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　ｊｏｕｒｎａｌｓ　ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　２ｉｎ　Ｓｃｉｅｎｃｅ，１２ｉｎ　Ｎａｔｕｒｅ

ａｎｄ　Ｎａｔｕｒｅｓｅｒｉｅｓ　ｊｏｕｒｎａｌｓ，ｅｔｃ．Ｈｅ　ｈｏｌｄｓ　ａｒｏｕｎｄ　７０ｐａｔｅｎｔｓ　ａｎｄ　ｈａｓ　ｇｉｖｅｎ　ｍｏｒｅ　ｔｈａｎ　６０ｉｎｖｉｔｅｄ　ｔａｌｋｓ　ａｔ

ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅｓ．Ｈｅ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｆｏｕｎｄｉｎｇ　ｃｈａｉｒｍａｎ　ｏｆ　ＩＥＥＥ　Ｎａｎｏｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｃｏｕｎｃｉｌ　Ｎａｎｊｉｎｇ

Ｃｈａｐｔｅｒ，ｔｈｅ　Ｒｅｖｉｅｗ　Ｐａｎｅｌ　ｍｅｍｂｅｒ　ｏｆ　Ｇｒａｐｈｅｎｅ　Ｆｌａｇｓｈｉｐ，Ｅｕｒｏｐｅａｎ　Ｕｎｉｏｎ　ａｎｄ　Ｍｅｍｂｅｒ　ｏｆ　Ｅｕｒｏｐｅａｎ

Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｆｏｕｎｄａｔｉｏｎ　Ｃｏｌｌｅｇｅ　ｏｆ　Ｅｘｐｅｒｔ　Ｒｅｖｉｅｗｅｒｓ．Ｈｅ　ｈａｓ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ｔｈｅ　Ｎａｔｉｏｎａｌ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｆｕｎｄ　ｆｏｒ

Ｄｉｓｔｉｎｇｕｉｓｈｅｄ　Ｙｏｕｎｇ　Ｓｃｈｏｌａｒｓ　ｏｆ　Ｃｈｉｎａ，Ｎｅｗ　Ｃｅｎｔｕｒｙ　Ｅｘｃｅｌｌｅｎｔ　Ｔａｌｅｎｔｓ　ｉｎ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｙｏｕｎｇ　Ｌｅａｄｉｎｇ

Ｔａｌｅｎｔ　ｉｎ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｉｎｎｏｖａｔｉｏｎ，ｅｔｃ．