astrofisica-1 - b [modalità compatibilità ]ggiovann/astrofisica/astrofisica-1 - b.pdf · 0rglÀhg...
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Modified Newtonian Dynamics (MOND). M. Milgrom in (1983) proposed to interpret the rotation curves of disk galaxies without dark matter, but modifying Newtonian gravity = alternative gravity theory. → Modification strong at accelerations weaker than a0
FR II : High power: P1.4 GHz > 1024.5 W Hz-1 CLASSICAL DOUBLES
Radio galaxies of high and low power have quite different morphologies on the large scale (Fanaroff & Riley 1974)
Cyg A
3C 1093C 219
EDGE BRIGHTNED : Radio core, asymmetric collimated jets, hot-spots
3C 449
FR I : Low power: P1.4 GHz < 1024.5 W Hz-1
3C 296
3C 31
EDGE DARKENED : Radio core, symmetric jets with opening angles 10-15o,low brightness lobe
QUASAR
Proprieta’:
-- Starlike identificati con sorgenti radio-- Continuo variabile-- eccesso UV-- Broad Lines-- Alto z-- Emissione X-- continuo spettro non termico
Da colore metodo per identificare quasar scoperta radio quietiColore cambia con redshift
Very Long Baseline Interferometry : VLBIVery Long Baseline Interferometry : VLBI
VLBA
VLBA
Spatial VLBISpatial VLBI
EVN
1144+35
VLBI studies of radio galaxy nuclei :one of the most important results is the detection of proper superluminal motion
Expansion of about6 pc in 3.5 years:
velocity 6c
Expansion of about6 pc in 3.5 years:
velocity 6c
The southernmost feature is moving at about 9c (Venturi et al. 1997)The southernmost feature is moving at about 9c (Venturi et al. 1997)
QUASAR 1642+690QUASAR 1642+690
z = 0.75
Observation performed with the space VLBI at 5 GHz (Murphy et al. 2003)
Observation performed with the space VLBI at 5 GHz (Murphy et al. 2003)
QUASAR 1928+738QUASAR 1928+738
z = 0.302
Aug 97 Sep 01
By the time that light leaves from position(2), light emitted from position (1) will havetravelled a distance AC
The difference in arrival time for the observer is :
By the time that light leaves from position(2), light emitted from position (1) will havetravelled a distance AC
The difference in arrival time for the observer is :
c
tcosvtc
c
ABACt(OBS)
The apparent velocity as seen by theobserver isThe apparent velocity as seen by theobserver is
cos1
sin
coscv
-1
vsin
t(OBS)
tsinv
t(OBS)
BDv(OBS)
app
SUPERLUMINAL MOTIONSUPERLUMINAL MOTION
For example : = 10o and v = 0.999cthen : v(OBS) = 10.7 c
For example : = 10o and v = 0.999cthen : v(OBS) = 10.7 c
Effetto Doppler e boosting relativistico
Se una sorgente si muove con v = βc in una direzione che formaangolo θ con la linea di vista abbiamoo = e/((1-βcosθo)) = e D
Dove e’ il fattore di Lorentz e D = 1/((1-βcosθo)) e’ il Doppler factor (velocita’ positiva in avvicinamento D > 1 quando β > 0 e o > e
Se velocita’ bassa ≈ 1 e D (1 + β cosθo) Doppler classico
Consideriamo sorgente con Luminosita’ totale Le e luminosita’monocromatica L(e)La potenza irradiata in banda e sara’ ricevuta in bandao = e D
Consideriamo come varia luminosita’ – essendo radiazione per unita’di tempo teniamo conto
trasformazione energia fotoni o = e x D
Trasformazione dei tempi
dto = dte - dte v cosθ/c = dte(1 – β cosθ) = dte/D
sorgente si e’ avvicinata tra tempo emissione 2 fotoni
La radiazione ricevuta in superficie unitaria compresa in cono angolosolido do che sara’ diverso da de
do = de/D2
si ottiene da aberrazione relativistica ricordando che do ≈ π dθo2
In conclusione
Lo = Le x D4
Boosting relativistico o Doppler boosting o relativistic beaming
Se lavoriamo con luminosita’ monocromatiche
Lo(o)do = Le(e)de x D4
da cui
Lo(o) = Le(e) x D3
Se lo spettro e’ di sincrotrone L() - possiamo scrivereLo(o) = Le(e) x D3+ = Le(o) x D4 D-(1-)
Il termine D-(1-) e’ noto come correzione K
HST immagine di 3C273 – galassia attorno a QSS ben visibile con struttura ottica
The AGN Paradigm
HST Image of jet in M87
• M87 is and FR1 radio galaxy
• Superluminal motion has been detected in both radio and optical
Evidence for superluminal motion in M87
Radio map of 3C175
Se mettiamo 3 x 106 M● in un raggio < 130 AU abbiamo un tempo dicollisione tra stelle di circa 10 anni per cui non puo’ essere stabile
Centaurus a – NGC 5128