01 elmagter dnn persamaan maxwell full3
DESCRIPTION
persamaan maxwellTRANSCRIPT
1. 1. PPERSAMAAN MAXWELL MEDAN ERSAMAAN MAXWELL MEDAN DINAMIS DINAMIS
((KonsepKonsep, , ArtiArti FisisFisis dandan PenerapanPenerapan))
ELEKTROMAGNETIKELEKTROMAGNETIKTERAPANTERAPAN
By By DwiDwi AndiAndi NurmantrisNurmantris
OUTLINEOUTLINE
1. Vektor Analysisa) Scalar dan vektorb) Vektor Algebrac) Coordinate systemd) Calculus of scalar and vektor
2. Electromagnetic Sources, Forces, and Fields
3. Maxwell’s Equation4. Time -Varying Electromagnetic Fields
MAXWELL’S EQUATIONMAXWELL’S EQUATION
MAXWELL’S EQUATIONMAXWELL’S EQUATION
DON'T PANIC!
This is where we are heading
r=Ñ D.òò =vs
dvds.D r
0. =Ñ B0=ò
s
ds.B
t
BE
¶
¶-=´Ñ ò ò ¶
¶-=
s
ds.t
Bdl.E
t
DEH
¶
¶+=´Ñ s òò ¶
¶+=
sl
ds).t
DE(dl.H s
OUTLINEOUTLINE
Maxwell’s Equation
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
q0=test charge
+ -
muatan q menimbulkanmedan listrik E dimanaakan mengakibatkangaya listrik Fe pada test charge q0
Coulomb’s Law
ForceElectricF =12
r
1785
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Oersted’s Law
• Magnetic fields are caused by currents.
• Hans Christian Oersted in 1820’s showed that a current carrying wire deflects a compass.
No Current in the Wire Current in the Wire
Spring 1820
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Ampere’s Law
Mathematically,
IdlB 0. m=®®
ò
Ø It states that the line integral of the magnetic field (vector B) around any closed path or circuit is equal to µ 0 (permeability of free space) times the total current (I) flowing through the closed circuit.
July 1820
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Biot-Savart’s Law
Ø Biot - Savart law is used to calculate the magnetic field due to a current carrying conductor.
Ø According to this law, the magnitude of the magnetic field at any point P due to a small current element I.dl ( I = current through the element, dl = length of the element) is,
In vector notation,
20
4
sin
r
IdldB
p
fm=
( )rldr
IBd ˆ
4 20 ´=
vv
p
m
describing the magnetic field generated by an electric current
Fall 1820
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Faraday’s Law
Faraday’s Law of Induction: The EMF induced in a circuit is directly proportional to the time rate of change of magnetic flux through the circuit.
dt
dΦEMF B-
=
where ΦB is the magnetic flux
ò ·= dABΦB
dt
dΦNEMF B×-=
If the circuit is a coil consisting of N loops all of the same area and if the flux threads all loops, the induced EMF is
The needle deflects momentarily when the switch is closed
EMF = electromotive force (volt)
1831
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Gauss’s Law for Electric Flux
E
oclosedsurface
qE dA
eF = · =ò
The total flux passing through a closed surface is proportional to the charge enclosed within that surface.
1832
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Gauss’s Law for Magnetic Flux
Since magnetic field lines are loops, no matter how the Gaussian surface is constructed, there are always equal number of lines come into and leave the surface. So the magnetic flux on an enclosed surface is always 0:
This is also to say that magnetic monopole has not been discovered.
0=׺ òsurfaceenclosedsurfaceenclosed
B AdBrr
F
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Lenz’s Law
“ emf yang dihasilkansedemikian hingga jikaarus dihasilkan oleh emftersebut, maka fluksyang disebabkan arusini akan cenderungmelawan perubahanfluks asal “
common way of understanding how electromagnetic circuits obey Newton's third lawand the conservation of energy.
1833
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Maxwell’s Law
Hukum Faraday
òò ·-=· SdBdt
dLdE
rrrr
t
BE
¶
¶-=´Ñ
rrr
Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell òòò ·+·=· SdD
dt
dLdH
rrrrrrSdJ
t
DJH
¶
¶+=´Ñ
rrrr
Hukum Gauss untuk medan listrik
QdVV =r=· òò SdDrr
VD r=·Ñrr
Hukum Gauss untuk medan magnet
0=·ò SdBrr
0B =·Ñrr
Persamaan2 Penghubung
EDrr
e= HBrr
m=
Persamaan maxwell bentuk integral dan differential
dimana,
0ree=e = permitivitas bahan / medium
re = permitivitas relatif bahan
( )meter
Farad1210.854,80
-=e
0rmm=m = permeabilitas bahan / medium
rm = permeabilitas relatif bahan
( )meter
Henry710.40
-p=m
dimana,
)/( 2mcoulomblistrikfluxrapatD =r
)/( 2 teslaataumwebermagnetfluxrapatB =r
1855-1868
ELECTROMAGNETIC’S THEORY
Charles Augustin de Coulomb (1736–1806)
Jean-Baptiste Biot (1774–1862) and Felix Savart (1792–1841)
André-Marie Ampère (1775 – 1836)
Hans Christian Oersted (1777–1851)
Johann Carl Friedrich Gauss (1777 – 1855)
Michael Faraday, FRS (1791 – 1867)
Heinrich Friedrich Emil Lenz (1804 – 1865)
James Clerk Maxwell (1831–1879)
Hendrik Antoon Lorentz (1853–1928)
Lorentz’s Force
Gaya Lorentz adalah interaksi yang terjadi pada muatan bergerakyang berada dalam pengaruh kerapatan fluks magnet.(kombinasigaya listrik dan gaya maknet pada muatan q)
BvqFB
rrr´=
üGaya magnet FB sebanding dengan muatan q, kecepatan v, kerapatan fluks magnet B, dansinus sudut antara v dengan B
ü Arah gaya Magnet tegak lurus terhadaparah v dan B dan akan mengikuti arah majuskrup yang diputar dari vektor arah gerakmuatan listrik (v) ke arah medan magnet B
FB
v B
üGaya Listrik/Electric Force dari hk Coulomb :
EqFE
rr´=
ü Jika muatan tersebut bergerak dengan kecepatan v pada suatukerapatan fluks magnet maka muncul gaya magnet :
( )BvEqFF LorentzEM
rrrrr´+==
1892-1904
PERSAMAAN MAXWELL
Review : Parameter dan Satuan….
Simbol Keterangan Satuan
Er
Medan listrik
÷ø
öçè
æ
meter
Volt
Hr
Medan magnet
÷ø
öçè
æ
meter
Ampere
Br
Rapat fluks magnetik
÷÷ø
öççè
æ
persegi meter
Weber
Dr
Rapat fluks listrik
÷÷ø
öççè
æ
persegi meter
Coulomb
Vr Rapat muatan volume ÷ø
öçè
æ
kubik meter
Coulomb
Q Muatan listrik Coulomb
Jr
Rapat arus
÷÷ø
öççè
æ
persegi meter
Ampere
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell I Hukum Faraday
òò ·-=· SdBdt
dLdE
rrrr
dS
dt
Bdr
Er
Er
Er
Er dL
Jika ada rapat fluks magnet (B) yang berubah terhadap waktu dan menembus suatu bidang yang dikelilingi lintasan tertutup, maka akan menghasilkan medan listrik (E) yang arahnya sesuai dengan arah lintasan tertutup tersebut ( mengelilingi bidang dS ).
Arah rapat fluks magnetik (B) dan arah medan listrik (E), sesuai dengan aturan tangan kanan.
Dari persamaan tersebut juga dapat menjelaskanbahwa,Medan magnet yang berubah terhadap waktuakan dapat menghasilkan medan listrik.
Definisi
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell I Hukum Faraday
Mari kita ulangi,Medan magnet yang berubah terhadap waktu akan dapat menghasilkanmedan listrik.
Atau,Fluks magnetik yang berubah terhadap waktu akan menyebabkan medan listrik
• Didefinisikan,
Electromotance Force (emf) / Gaya Gerak Listrik (ggl)
dt
df-=electromotance force
dimana,
f = fluks magnetik
SBrr
·=f
BScosSB q=frr
S adalah luas bidang yang ditembus oleh medan magnetik
Persamaan Faraday !!
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell I Hukum Faraday
BScosSB q=frr
Lihat persamaan berikut...
Dari persamaan di atas kita dapat menyimpulkan bahwa fluks magnetik yang berubah terhadap waktu bisa disebabkan oleh :
• Medan yang berubah terhadap waktu
• Luas bidang (yang ditembus medan magnet) berubah terhadap waktu ® Jarang !!
• Sudut berubah terhadap waktu ®Paling banyak dilakukan karena tinggal memutar loop saja
Lihat gambar berikut...
Remf/ ggl
I/Earahr
Br
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell I Hukum Faraday
dt
df-=electromotance force
ò ·=f SdBrr
Persamaan Faraday !!
dimana,
Sehingga,
òò ·=·= SdBdt
dLdEemf
rrrr
dan ò ·= LdEemfrr
• Tanda minus (-) pada persamaan Faraday berarti : “ emf yang dihasilkansedemikian hingga jika arus dihasilkan olehnya, maka fluks yang disebabkan arusini akan cenderung melawan perubahan fluks asal “
• emf juga berbanding lurus terhadap jumlah lilitan N, sehingga dapat dinyatakan :
dt
dNemf
f-=
!!
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell I Hukum Faraday
Penurunan Bentuk Diferensial
• Ingat Teorema Stokes !! , yang menjelaskan perubahan bentuk integrasi..
( )ò ò ·´Ñ=·L S
SdHLdHrrrrr
( )ò ò ·´Ñ=·L S
SdELdErrrrr
• Maka,
òò ·-=· SdBdt
dLdE
rrrr
( ) òò ·-=·´Ñ SdBdt
d rrrrrSdE
( ) òò ·¶
¶-=·´Ñ Sd
t
B rr
rrrSdE
t
BE
¶
¶-=´Ñ
rrr
Bentuk titik persamaan Maxwell I !!
!!
Substitusi...
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
òòò ·+·=· SdDdt
dLdH
rrrrrrSdJ ISdJ =·=· òò
rrrrLdH
Hukum Ampere (th 1820 ..)
Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell (th 1864..)
dS
dt
DdJ
rr
+
Hr
dL
Hr
Hr
Hr
Jika ada rapat arus J dan rapat fluks listrikD yang berubah terhadap waktu yang menembus suatu bidang dS yang dikelilingilintasan tertutup, maka akan dihasilkanmedan magnet (H) yang arahnya sesuaidengan lintasan teertutup tersebut ( mengelilingi bidang dS ).
Sama dengan Hukum Faraday, arah medan magnet (H) , rapat arus (J) dan rapat fluks listrik (D) , adalah sesuai dengan aturan tangan kanan. Continued...
PERSAMAAN MAXWELL
Maxwell menemukan fenomena arus pergeseran tanpa melakukan eksperimen, tetapi dengan melakukan analisis matematis bentuk diferensial / bentuk titik Hukum Ampere.
Bagaimana analisis matematis yang telah dilakukan Maxwell ?
ISdJ =·=· òòrrrr
LdH
• Bentuk integral hukum Ampere
( )ò ò ·´Ñ=·L S
SdHLdHrrrrr
Teorema Stokes
JHrrr
=´Ñ Bentuk diferensial Hukum Ampere
Masing-masing ruas persamaan didivergensikan ...
Maxwell (1864)
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
• Persamaan di atas tidak berlaku untuk medan dinamis, karena pada medan dinamis
berlaku Hukum Kontinuitas dimana,
( ) JHrrrrr
·Ñ=´Ñ·ÑLihat identitasvektor ! … divergensi dari suatupusaran/curl pasti adalah NOL
0J =·Ñrr
tJ v
¶
r¶-=·Ñ
rr
tidak berlaku untuk JHrrr
=´Ñ
Artinya,
0tv ¹
¶
r¶
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
• Maxwell memberikan suku tambahan bada bentuk titik dari Hukum Ampere,
kemudian...
GJHrrrr
+=´Ñ
( ) ( )GJHrrrrrr
+·Ñ=´Ñ·Ñ
Masing-masing ruas persamaan didivergensikan ...
( ) GJHrrrrrrr
·Ñ+·Ñ=´Ñ·ÑLihat identitas vektor ! … divergensi dari suatu pusaran/curl pasti adalah NOL
= 0
JGrrrr
·Ñ-=·Ñ
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
JGrrrr
·Ñ-=·Ñ
tJ v
¶
r¶-=·Ñ
rrHukum Kontinuitas,
ttG vv
¶
r¶=÷
ø
öçè
æ
¶
r¶--=·Ñ
rr
Ingat pengertian kita dahulu, bahwa… Divergensi dari rapat fluks listrik yang menembus suatupermukaan tertutup adalah sama dengan rapat muatanyang dilingkupi permukaan tertutup tersebut
vD r=·Ñrr
( )t
D
t
DG
¶
¶·Ñ=
¶
·Ñ¶=·Ñ
rrrrr
t
DG
¶
¶=
rr
Suku telah ditemukan !!Gr
(Maxwell : th 1864)
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
GJHrrrr
+=´Ñ
• Kembali pada pemisalan sebelumnya, ,
t
DG
¶
¶=
rr
Dimana,
t
DJH
¶
¶+=´Ñ
rrrr Bentuk diferensial / bentuk titik dari Persamaan
Maxwell II : Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
( ) Sdt
DSdJSdH
SSS
rr
rrrrr·
¶
¶+·=·´Ñ òòò
Integrasi terhadap luas
!!
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
( ) Sdt
DSdJSdH
SSS
rr
rrrrr·
¶
¶+·=·´Ñ òòò
Jika kita terapkan Teorema Stokes…
( )ò ò ·´Ñ=·L S
SdHLdHrrrrr
Sdt
DSdJLdH
SS
rr
rrrr·
¶
¶+·=· òòò!!
Bentuk integral PersamaanMaxwell II : Hukum Ampere danArus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
ARUS PERGESERAN
qMisalkan suatu pengisian kapasitor, arus I berkurang seiring waktudimana muatan pada kapasitor dan medan listrik di antara duakeping plat meningkat
q Tidak ada arus konduksi Ic yang mengalir diantara 2 platq Perhatikan amperian loop/close patch P yang dibentuk oleh
permukaan S1 dan S2
q Dari persamaan ampere diatas , seharusnya hasil integral padapatch P baik menggunakan permukaan S1 maupun S2 sama tetapi :
encIldBò =× 0mrr
Simak kembali hukum ampere
ò
ò=×Þ
=×Þ
)(02
01
konduksiarusadatidakldBSpermukaan
IldBSpermukaan c
rr
rrm INCONSISTENCY
( )
sdt
DldH
t
sdD
dt
sdEεldH
t
ΦεµµldBIIµldB
o
EooodCo
rr
rrrrrrrr
rr
rrrr
·¶
¶+·=·Þ
¶
·¶+=
·¶+=·
¶
¶+=·=+=·
òòòòò
ò
òò
sdJII
I
dd
d
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell
ARUS PERGESERAN
q Jika Hukum Ampere masih berlaku, maka pasti ada medanmagnet yang ditimbulkan oleh perubahan medan listrikdiantara dua plat.
qMedan magnet induksi ini menunjukkan seolah-olah ada arusyang melalui dua keping plat yang disebut ARUS PERGESERAN (Id)
q Arus pergeseran Id ini sebanding dengan rate perubahan flux listrik ФE
t
ΦI E
0d¶
¶= e ò ·= sdE
rrEΦ
q Sehingga persamaan ampere menjadi :
Bentuk integral PersamaanMaxwell II : Hukum Ampere danArus Pergeseran Maxwell
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell III Hukum Gauss untuk Medan Listrik
QdVV =r=· òò SdDrr
Dr
Dr
Dr
Dr
Dr
Dr
Dr
DrD
r
Dr
Dr
Dr
Dr
Dr
Dr
Sdr
dS
q
Q
Jumlah total rapat fluks yang meninggalkan suatu permukaan tertutup sama dengan total muatan yang dilingkupi oleh permukaan tertutup itu sendiri
Persamaan diatas juga menjelaskan fenomena bahwa suatu muatan listrik ( Q ) akan menjadi sumber timbulnya medan listrik / rapat fluks listrik
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell III Hukum Gauss untuk Medan Listrik
vD r=·Ñrr
( )ò òò =r=·Ñ=·S v
V
v
QdVdvDSdDrrrr
QdVV =r=· òò SdDrr
Teorema Divergensi
Bentuk titik Hukum Gauss untuk medan listrik
PERSAMAAN MAXWELL
Persamaan Maxwell IV Hukum Gauss untuk Medan Magnet
0=·ò SdBrr
• Persamaan keempat Maxwell di atas menjelaskan bahwa tidak ada yang dinamakan muatan magnetik sebagai sumber medan magnetik. Adapun muatan listrik hanyalah akan menghasilkan medan listrik.
• Medan magnetik hanya dihasilkan oleh medan listrik yang berubah terhadap waktu atau dihasilkan oleh muatan listrik yang berubah terhadap waktu seperti yang dijelaskan dari Hukum Ampere.
Dengan teorema divergensi, didapat bentuk titik Hukum Gauss untuk medan magnet
sbb : 0B =·Ñrr
PERSAMAAN MAXWELL
SUMMARY…..
Hukum Faraday
òò ·-=· SdBdt
dLdE
rrrr
t
BE
¶
¶-=´Ñ
rrr
Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell òòò ·+·=· SdD
dt
dLdH
rrrrrrSdJ
t
DJH
¶
¶+=´Ñ
rrrr
Hukum Gauss untuk medan listrik
QdVV =r=· òò SdDrr
VD r=·Ñrr
Hukum Gauss untuk medan magnet
0=·ò SdBrr
0B =·Ñrr
Bentuk Integral dan BentukDifferential Persamaan Maxwell
Persamaan2 Penghubung
EDrr
e= HBrr
m=
ANY QUESTION???